
- •Автомодельное решение уравнений теплопроводности. Функция Грина.
- •Решение задачи Коши на бесконечной прямой.
- •Граничные условия второго рода (однородные)
- •Решение уравнения теплопроводности с неоднородными граничными условиями второго рода
- •Неоднородные граничные условия первого рода.
- •Решение уравнения теплопроводности в трех мерном пространстве.
- •Функция влияния мгновенного сферического источника тепла.
- •Задача о фазовом переходе (задача Стефана)
- •Классификация интегральных уравнений.
- •Задачи приводящие к иу.
- •Задача Абеля.
- •И знаменателя Фредгольма.
- •Теоремы Фредгольма.
- •Союзная иу.
- •Ранг собственного значения.
- •Теория Гильберта-Шмидта. Иу с симметричными ядрами.
- •Ортогональность собственных функций симметричного ядра.
- •Процесс ортогонализации Шмидта.
- •Собственные значения и собственные функции итерированных ядер.
- •Теорема Гильберта-Шмидта.
- •Решение иу Фредгольма для случая собственному значению (решение Шмидта).
- •Теорема Стеклова.
Собственные значения и собственные функции итерированных ядер.
Рассмотрим однородные
ИУ с собственными значениями
:
(1). Умножим (1) на ядро
и проинтегрируем по
:
.
(2). В выражение (2) заменим
и домножим на
и интегрируем по
:
,
таким образом, собственными функциями
итерированных ядер будут собственные
функции исходного ядра ИУ, а собственными
значениями будут
ые
степени собственных значений ядра
.
Теорема Гильберта-Шмидта.
Решение ИУ с
симметричными ядрами основано на
использование теоремы Гильберта –
Шмидта,
Стеклова (метод раздельных переменных
для уравнений частных производных) так
же легко доказывается с помощью теоремы
Гильберта – Шмидта.
Теорема: Если функция может быть представлена в форме:
(1), где
является непрерывной функцией на
промежутке
,
то функция
может быть представлена в виде ряда по
собственным функциям ядра
абсолютно и равномерно сходящейся:
(2).
Замечание: функции, которые могут быть представлены выражением (1) называются представимыми через ядро ИУ.
Доказательство: (часть 1: доказательство абсолютной равномерной сходимости). Введем обозначение частичных сумм ряда (2):
(3). Из общего принципа
сходимости рядов следует: ряд (2) сходится
абсолютно и равномерно, если для любых
сколь угодно малого
найдется такое значение
,
зависящее от
но, не от
,
что
,
как только
ля любых значений
.
Выражение (1) домножим на собственную
функцию
и проинтегрируем по
:
/
/
,
подставим найденное значение в (3):
(4). Из выражения (4) следует очевидное
неравенство:
(5). Применим неравенство Коши –
Буняковского:
,
правой части неравенства:
(6). Последняя сумма
в правой части (6) представляет собой
сумму квадратов коэффициентов разложения
ядра ИУ по собственным функциям
,
и согласно неравенству Бесселя запишем:
.
Первая сумма в правой части выражения
(6) так же представляет собой сумму
квадратов коэффициентов разложения в
ряд по собственным функциям
и по неравенству Бесселя:
,
функция
непрерывна на промежутке
,
следовательно, интеграл от квадрата
этой функции ограничен в некотором
значении и зависит от
,
т.е:
,
тем самым сходимость доказана.
(часть
2: суммирование).
Покажем, что разложение (2) единственно.
Введем в обозначение функцию:
(7), функция
-
непрерывна, так как непрерывна функция
.
Ряд (2) так же является непрерывной
функцией, следовательно, функция
является
непрерывной функцией. Если удастся
показать, что
,
то
и выражение (2) будет единственно. Умножим
(7) на
и проинтегрируем по
:
,
умножим (7) на
и проинтегрируем по
:
,
учитывая этот результат получаем:
(8). Подставим вместо функции
,
ее представление по формуле (1) получим:
.
Интеграл по переменой
равен нулю, так как ядро ИУ может быть
представлено билинейной формой
определяемой собственными фун-кциями,
а функция
ортогональна всем собственным функциям.
Следовательно, она ортогональна и ядру
ИУ, тогда
.
Следствия:
1.
;
2. Если функция
непрерывна на отрезке
,
тогда:
,
причем ряд абсолютно и равномерно
сходится.
3. Если
и
непрерывные функции на
,
то справедлива формула Гильберта:
.