
- •Автомодельное решение уравнений теплопроводности. Функция Грина.
- •Решение задачи Коши на бесконечной прямой.
- •Граничные условия второго рода (однородные)
- •Решение уравнения теплопроводности с неоднородными граничными условиями второго рода
- •Неоднородные граничные условия первого рода.
- •Решение уравнения теплопроводности в трех мерном пространстве.
- •Функция влияния мгновенного сферического источника тепла.
- •Задача о фазовом переходе (задача Стефана)
- •Классификация интегральных уравнений.
- •Задачи приводящие к иу.
- •Задача Абеля.
- •И знаменателя Фредгольма.
- •Теоремы Фредгольма.
- •Союзная иу.
- •Ранг собственного значения.
- •Теория Гильберта-Шмидта. Иу с симметричными ядрами.
- •Ортогональность собственных функций симметричного ядра.
- •Процесс ортогонализации Шмидта.
- •Собственные значения и собственные функции итерированных ядер.
- •Теорема Гильберта-Шмидта.
- •Решение иу Фредгольма для случая собственному значению (решение Шмидта).
- •Теорема Стеклова.
Теорема Стеклова.
Теорема: Всякая функция из класса А функций представляется рядом Фурье по собственным функциям задачи Штурма-Лиувиля абсолютно и равномерно сходятся.
Класс А функций удовлетворяет следующим условиям:
1. Они непрерывны
в промежутке
.
2. Имеют непрерывные производные первого порядка.
3. Удовлетворяют краевым условиям.
Доказательство: (была показана эквивалентность задачи Штурма-Ляувильля и ИУ Фредгольма)
Задача Ш-Л:
,
(1). Согласно первой теореме Гильберта
(Все собственные значения симметричного
ядра вещественны.) решение задачи (1)
можно представить в виде:
,
домножим на
:
,
,
тогда получим:
(2). ИУ (2) эквивалентно краевой задачи
(1) тогда собственные значения и собственные
функции ИУ (1) определяют собственные
значения и собственные функции задачи
Ш-Л. Применим дифференциальный оператор
в заданной функции
,
т.е:
.
Согласно первой теореме Гильберта:
=
,
где функция
-
функция Грина дифференциального
оператора
с граничными условиями (1). Функция
удовлетворяет условиям теоремы Г-Ш (:
Если функция
может быть представлена в форме:
,
где
является непрерывной функцией на
промежутке
,
то функция
может быть представлена в виде ряда по
собственным функциям ядра
абсолютно и равномерно сходящейся:
)
и следовательно может быть представлена
рядом Фурье по собственным функциям
задачи Ш-Л (или ИУ в силу эквивалентности)
абсолютно и равномерно сходящейся:
.