
- •Волновая и квантовая оптика
- •1. Основные законы оптики.
- •1. 1. Элементы геометрической оптики.
- •1. 2. Явление полного внутреннего отражения.
- •1. 3. Поглощение света.
- •1. 4. Дисперсия света.
- •1. 5. Отражение и пропускание света. Окраска тел в природе.
- •2. Интерференция световых волн.
- •2 . 1. Электромагнитная теория света.
- •2. 2. Принцип Гюйгенса.
- •2. 3. Расчет интерференционной картины.
- •2 . 4. Интерференция света в тонких пленках.
- •3. Дифракция света.
- •3. 1. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •3 . 2. Метод зон Френеля.
- •3. 3. Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске.
- •3. 4. Дифракция Фраунгофера на прямоугольной щели.
- •3. 5. Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке.
- •3. 6. Дисперсия и разрешающая сила спектрального прибора.
- •4. Поляризация света.
- •4. 1. Естественный и поляризованный свет.
- •4. 2. Поляризация света при отражении и преломлениина границе раздела двух диэлектрических сред. Закон Брюстера.
- •4. 3. Поляризация света при двойном лучепреломлении.
- •4. 4. Анализ плоскополяризованного света. Закон Малюса.
- •5. Тепловое излучение тел.
- •5. 1. Характеристики теплового излучения. @
- •5. 2. Закон Кирхгофа.
- •5. 3. Законы Стефана-Больцмана и Вина.
- •5. 4. Квантовый характер излучения.
- •5. 5. Пирометрия и пирометры.
- •6. Фотоэлектрический эффект.
- •А.Г.Столетов два года исследовал новое явление и установил следующие закономерности внешнего фотоэффекта:
- •Основные положения квантовой механики. Противоречия классической физики: особенности строения атома, линейчатые спектры атомов, дифракция электронов, дифракция нейтронов.@
- •Гипотеза Луи-де-Бройля о корпускулярно-волновом дуализме свойств микрочастиц.
- •Физика атома. Электрон в атоме водорода. Энергетические уровни. Квантовые числа и их физический смысл.
- •Спин электрона.
- •Состав ядра. Характеристики ядра.@
- •Радиоактивность. Закон радиоактивного распада. Альфа, бета, гамма – излучения.@
- •Модели ядра: капельная, оболочная. Ядерные силы.
- •Энергия связи ядра. Дефект массы.
4. 4. Анализ плоскополяризованного света. Закон Малюса.
Глаз человека не может отличить поляризованный свет от естественного, поэтому для анализа поляризованного свет необходимо использовать поляризаторы, которые в этом случае называются анализаторами. Все ранее перечисленные поляризующие устройства можно использовать для анализа поляризации света. Анализировать поляризованность света первым предложил французский физик Э. Малюс (1775-1812), установив закон изменения интенсивности поляризованного света.
В
озьмем
в качестве поляризатора и анализатора
дихроичный кристалл турмалин (рис.
4.12). Пусть естественный свет падает
перпендикулярно оптической оси ОО'
поляризатора П. Через поляризатор
свободно пройдут колебания светового
вектора, параллельные плоскости
поляризатора. Колебания светового
вектора, перпендикулярные плоскости
поляризации, полностью поглотятся
кристаллом турмалина. Ранее уже говорилось
о том, что любое колебание вектора Ес
можно представить как результат
сложения двух взаимно перпендикулярных
векторов Ех
и Еу
(рис. 4. 2), а так как колебания вектора Ес
естественного света хаотичны и
равновероятны, то интенсивность
света, прошедшего через поляризатор,
равна половине интенсивности падающего
естественного света:
Если плоско поляризованный свет падает на анализатор А (рис. 4.13), то через него пройдет только составляющая, параллельная главной плоскости анализатора:
Е = Е0 cos,
где - угол между плоскостями поляризации поляризатора и анализатора. Так как интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды (I ~ E2) ,то для интенсивности света I, вышедшего из анализатора получаем:
I
= I0
cos2,
где I0 – интенсивность света, падающего на анализатор. Этот закон называется законом Малюса. Если естественный свет с интенсивностью Iест проходит последовательно сквозь поляризатор и анализатор, то выходящий свет имеет интенсивность
.
При = 0 (плоскости поляризатора и анализатора параллельны) интенсивность максимальна Imax = 1/2 Iест, при = π/2 (плоскости поляризатора и анализатора взаимно перпендикулярны) интенсивность минимальна Imin = 0.
Для анализа поляризованности света анализатор нужно вращать вокруг луча, если при этом можно найти такое положение, при котором свет сквозь него не проходит (интенсивность становится равной нулю), то такой свет полностью поляризован; если при вращении анализатора интенсивность света не изменяется, такой свет будет естественный.
5. Тепловое излучение тел.
Электромагнитное излучение, испускаемое атомами тела за счет внутренней (тепловой) энергии излучающего тела и зависящее только от температуры и оптических свойств данного тела, называется тепловым. Этот вид излучения происходит при всех температурах и представляет для физиков особый интерес, так как это единственное излучение, которое может находиться в состоянии термодинамического равновесия с нагретыми телами.
Нагретые тела обмениваются энергией только путем испускания и поглощения лучистой энергии. В состоянии равновесия процессы испускания и поглощения энергии каждым телом в среднем компенсируют друг друга, и в пространстве между телами характеристики излучения достигают определенных значений, зависящих только от установившейся температуры тел. Это излучение, находящееся в термодинамическом равновесии с телами, имеющими одинаковую температуру, называется равновесным или черным излучением. Величина энергии равновесного излучения и его спектральный состав зависят только от температуры. Если в адиабатно замкнутую полость с зеркально отражающими стенками поместить несколько тел, нагретых до различной температуры, то, как показывает опыт, такая система с течением времени приходит в состояние теплового равновесия, при котором все тела приобретают одинаковую температуру. Если через малое отверстие заглянуть внутрь полости, в которой установилось термодинамическое равновесие между излучением и нагретыми телами, то глаз не различит очертаний тел и зафиксирует лишь однородное свечение всей полости в целом.
Для установления равновесия в полости необходимо, чтобы каждое тело испускало ровно столько лучистой энергии, сколько оно и поглощает. Это одна из важнейших закономерностей теплового излучения, экспериментально установленная Прево в 1809 г.