- •1. Переходные процессы в линейных электрических цепях
- •1.1.Переходные характеристики лэц
- •1.2.Законы коммутации
- •1.3 Основы классического метода анализа
- •1.4 Свободные и принужденные составляющие токов и напряжений
- •1.5 Постоянная времени цепи и ее физический смысл
- •2.Расчет прохождения сигнала через линейные электрические цепи
- •2.1Разложение импульсных колебаний на гармонические составляющие
- •2.2 Расчет спектра выходного сигнала
- •2.2.1 Расчет прохождения сигнала
- •2.2.2. Расчет прохождения сигнала через
- •2.2.3 Расчет прохождения сигнала
1.4 Свободные и принужденные составляющие токов и напряжений
переходных колебаний
Классический метод анализа переходных процессов в линейных инвариантных по времени цепях с сосредоточенными параметрами основан на классическом методе решения обыкновенных дифференциальных уравнений. Как известно, общее решение линейного неоднородного дифференциального уравнения с постоянными коэффициентами равно сумме частного решения этого уравнения и общего решения однородного дифференциального уравнения при f(t)=0.
Общее решение однородного дифференциального уравнения характеризует свободные процессы в цепи, т.е. процессы в цепи после коммутации в отсутствие внешних источников энергии. Таким образом, характер свободных процессов не зависит от вида внешнего воздействия на цепь, а определяется только параметрами пассивных элементов и линейно управляемых источников, а также топологией цепи после коммутации. Свободные процессы в цепи протекают за счет разности энергий, соответствующим установившимся режимам работы цепей до и после коммутации. В связи с тем, что эта разность имеет конечное значение, свободные процессы в цепях с потерями с течением времени затухают.
Частное решение уравнения определяет принужденный режим работы цепи, т.е. режим, задаваемый действующими в цепи независимыми источниками энергии. Принужденная составляющая тока или напряжения физически представляет собой составляющую, изменяющуюся с той же частотой, что и действующая в схеме принуждающая ЭДС.
Рассмотрим это на примере процесса в RL-цепи первого порядка.
В цепях первого порядка переходные процессы описываются дифференциальными уравнениями первого порядка:
Пусть при t=0 RL-цепь подключается к источнику постоянного напряжения U (рис 1.2)
Рис. 1.2
Из рисунка 1.2 следует, что до коммутации ключ К разомкнут, поэтому
iL(0_) = 0, (1.10)
т.е. цепь имеет нулевые начальные условия.
После замыкания ключа (коммутации) в цепи имеет место переходной процесс. В качестве переменной дифференциального уравнения выберем ток в цепи, который совпадает с током в индуктивности iL, и составим дифференциальное уравнение по второму закону Кирхгофа:
(1.11)
Решение уравнения (1.11) ищем по формуле
iL = iпр+iсв, (1.12)
где iпр определяем в режиме, установившемся после коммутации цепи (рис. 1.3)
Рис. 1.3
iпр=U/R,
а iсв определяем как общее решение дифференциального уравнения первого порядка:
. (1.13)
В (1.13) А – постоянная интегрирования, которая определяется с использованием первого закона коммутации (1.7) и начального условия цепи (1.10):
iL(0+) = iпр+A=iL(0-) = 0, откуда
A =- iпр = -U/R;
р – корень характеристического уравнения:
R+pL = 0. (1.14)
Решая уравнение (1.14), получим:
Следовательно, решение уравнения (1.11) запишется так:
В нем слагаемое есть частное решение неоднородного уравнения (1.11), а слагаемое -общее решение однородного уравнения
Частное решение неоднородного дифференциальногоуравнения называется принужденной составляющей переходного колебания, а полное решение однородного уравнения – свободной составляющей.
Принужденная составляющая тока или напряжения физически представляет собой составляющую, изменяющуюся с той же частотой, что и действующая в схеме принуждающая ЭДС. Так, если в схеме действует принуждающая синусоидальная ЭДС частоты ω, то принужденная составляющая любого тока и любого напряжения в схеме представляет собой соответственно синусоидальный ток или синусоидальное напряжение частоты ω.
Во всех линейных электрических цепях свободные составляющие токов и напряжений затухают во времени по показательному закону еpt.Так, в рассмотренном примере
.
С увеличением времени t множитель быстро уменьшается. Название «свободная» составляющая объясняется тем, что эта составляющая есть решение уравнения, «свободного» от вынуждающей силы (однородного уравнения без правой части).