/,77777777777777777

/

////////////

- упр

7777777777777W7

2. Закон Р. Гука (англ. 1660 г.)

А

F=k\&l\=k\x\

/=/—/₀=х — удлинение тела при малых деформациях

закон Гука

F=—kx

k — коэффициент упругости (жесткость)

упрх

0

X

(з) Вес тела (Р) — сила, с которой тело действует на горизонтальную опору или растягивает подвес.

////s///////

N

Ф

P=-N

по третьему закону Ньютона

/777777ТТ777

Р зависит от характера движения опоры.

Y

Г

\mg

<з=0

а

a —g

/'>"? S / S S / / / / SV

I*

N+mg=ma Y: N—mg=Q P=N=mg

	N
	mg

а

N+mg=ma Y: N—mg=ma P=N=m(g+a)

N+mg=ma Y: —N+mg=—ma P=N=m(g—a)

Ж

nig

\Р

/7777Т77"Г7ТГ7

P=N=0 невесомость

\mg

I

II

I

4

21

^_Марон, 10 кл.

§70-71

Газовые законы

К-10.24

© Уравнение состояния идеального газа

р = пкТ

^pV=JM^RT

N₌±jn ^PV= м^Т- V Гм^1Уа 'я

Уравнение состояния идеального газа

(Менделеева — Клапейрона)

R = 8,31 Дж /(моль • К) Универсальная газовая постоянная

Р\У\

Т_х М

Р-Уг ^ULn

т₂ М^К >

PiV\ -P2V7

т_х т₂

m, М= const

= const

уравнение Клапейрона

©) Газовые законы

Закон Бойля - Мариотта (изотермический процесс):

для данной массы газа произведение р газа на его V постоянно, если Т газа не меняется.

Т,т,М= const

0

pV= const

Т 0

Закон Гей-Люссака (изобарный процесс):

для данной массы газа отношение VkTпостоянно, если р газа не меняется.

	Р	V	Р\
V	p,m,M= const
Y = const			/^4>7>Pl / t- "
	0	V 0	Т о

Закон Шарля (изохорный процесс):

для данной массы газа отношение ркТ постоянно, если V газа не меняется.

Т

D

-J = const

V, т, М= const

0

0

5

К

-Марон, 10 кл. 29

П

§80-81

К—10.28

ЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

(0) Закон сохранения энергии

т³

Энергия в природе не возникает из ничего и не исчезает: количество энергии неизменно, она только переходит из одной формы в другую.

Р. Майер (нем.), Д. Джоуль (англ.), Г. Гельмгольц (нем.) - XIX в.

( 2) Первый закон термодинамики - закон сохранения и превращения энергии для тепловых процессов.

Изменение внутренней энергии системы при переходе из одного состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданного системе.

AU=A+Q

Количество теплоты, переданное системе, идет на изменение ее внутренней энергии и на совершение системой работы.

Q

А=-Л

=Д U+A'

Для изолированной системы (Л=0, Q= 0) AU=U₁—U_l=0

(з) Применение первого закона термодинамики к различным процессам

расширение

AV>0,A'>0 АТ=0, AU=0 Q >0, Q поглощается

нагревание

AV=0,A^r=0

AT>0,AU>0

Q >0, Q поглощается

нагревание

AV>0,A'>0

AT>0,AU>0

Q >0, Q поглощается

расширение

av>o,a’>o it, au <0

Изотермическое -

(Т= const)

Q=A

Изохорное

(V= const)

Q=AU

Изобарное

(p = const)

Q=AU+A'

Адиабатное

(0=0)

0=AU+A' A U=-A^f

сжатие AV<0,A'<0 AT=0,AU=0 Q <0, Q вьщеляется

охлаждение АК=0,Л'=0 AT<Q, AU<0 Q <0, Q вьщеляется

охлаждение AV<0,A'<0 AT<0, AU<0 Q <0, Q вьщеляется

сжатие AV<0,A'<0 t T, A£/>0

В замкнутой системе (AU_l+AU₂+AU₃+..=0)

уравнение теплового баланса

(Т) Необратимость процессов в природе

Все микроскопические процессы в природе протекают в одном определенном направлении. В обратном направлении они самопроизвольно протекать не могут.

	возможно!
более нагретое тело	Q	менее нагретое тело

невозможно!

Второй закон термодинамики (Р. Клаузиус- нем.)

Невозможно перевести теплоту от более холодной системы к более горячей при [ЕЩ³ отсутствии других одновременных изменений в обеих системах или в окружающих телах.

Границы применимости: для системы с огромным числом частиц. -

2. Тепловые двигатели (ТД) — устройства, превращающие внутреннюю энергию топлива в механическую.

нагреватель

Т

•* и

а