![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1.Научная дисциплина «Механика жидкости и газа». Ее место в системе естественнонаучных знаний.
- •2.Основные гипотезы мжг гипотеза сплошности и гипотеза о локальном термодинамическом равновесии.
- •3.Изучение движения сплошной среды в переменных Эйлера и в переменных Лагранжа.
- •4.Уравнения состояния. Идеальный и совершенный газ. Отношение теплоемкостей. Уравнения состояния капельных жидкостей.
- •5.Силы, действующие в сплошной среде. Нормальные и касательные напряжения. Тензор напряжений. Тензор вязких напряжений.
- •6.Силы, действующие в жидкости. Гипотеза Ньютона. Коэффициент вязкости. Обобщенная гипотеза Ньютона. «Ньютоновские» и реологические жидкости.
- •7.Модели жидкой среды. Несжимаемая и сжимаемая жидкость. Идеальная и вязкая жидкость.
- •12. Уравнения движения в напряжениях. Уравнения гидростатики.
- •13. Сила гидростатического давления. Равнодействующая гидростатических сил. Закон Архимеда.
- •15. Уравнения в форме Громеки-Лэмба. Преобразуем уравнения
- •16.Интегралы Коши-Лагранжа и Бернулли.
- •17.Тензор напряжений в идеальной жидкости. Потенциальное движение
- •18. Динамика идеальной жидкости. Теоремы Томсона и Гельмгольца.
- •19.Парадокс Даламбера.
- •20.Гипотеза Ньютона. Обобщенная гипотеза Ньютона. Закон Фика. Число Прандтля. Уравнения Навье-Стокса для сжимаемой среды.
- •21.Уравнения Навье-Стокса для несжимаемой среды.
- •22Ламинарный режим течения. Течение Пуазейля. Решение уравнений Навье-Стокса для течения в плоской щели.
- •23.Устойчивость ламинарного движения и его переход к турбулентному.
- •24.Турбулентное течение. Число Рейнольдса. Критическое число Рейнольдса.
- •25.Подходы к математическому моделированию турбулентных течений.
- •26.Методология расчета осредненного турбулентного течения. Осреднение уравнений Навье-Стокса по Рейнольдсу и по Фавру.
- •31. Свободная турбулентность. Теория локально изотропной турбулентности Колмогорова-Обухова.
- •32. Пристенное турбулентное движение.
- •33. Течение жидкости и газа по трубам. Коэффициент потерь на трение (формула Дарси-Вейсбаха).
- •34. Течение жидкости и газа по трубам. Напряжение и тепловой поток на стенке. Аналогия Рейнольдса.
- •35. Режимы течения жидкости и газа по трубам. Вывод формул для коэффициентов потерь. Формулы Блазиуса и Никурадзе.
- •41.Соотношения для осредненных профилей скорости, температуры, концентрации в свободных турбулентных струях.
- •42.Размерные и безразмерные величины. Функциональные связи.
- •44.Подобие. Условия подобия. Числа подобия. Критерии подобия
- •45.Подобие при течении жидкостей в пс и в трубах. Условия подобия при обтекании тел
- •46. Особенности до- и сверхзвуковых пространственных течений газов.
- •47. Законы сохранения для стационарных течениях одномерном приближении.
- •48. Течение в идеальном сопле (канале). Параметры и газодинамические функции стационарного торможения. Число м.
- •49.Течение в идеальном сужающемся сопле. Критический режим и критическая скорость. Приведенная скорость λ.
- •50.Сверхзвуковое течение. Задача о стационарном истечении в вакуум.
- •54. Потери полного давления на скачке уплотнения. Адиабата Гюгонио
- •57. Задание начальных и граничных условий в задачах нестационарной газовой динамики.
- •58.Параметры и газодинамические функции нестационарного торможения.
- •59.Волны конечной амплитуды (вка). Простые и изоэнтропные вка. Соотношения при переходе через фронт изоэнтропной вка.
- •61. Воздействие на уединенную вка профилированием трубопровода по длине.
- •62.Отражение вка от открытого и от закрытого концов трубопровода.
- •63.Закономерности наполнения и опорожнения емкости через трубопровод («кривошипная камера», «ресивер», «цилиндр»).
- •64.Генерирование вка движущимся поршнем. Задача о нестационарном истечении в вакуум.
- •65. Задача о распаде произвольного разрыва.
- •66. Распад разрыва на скачке сечения.
- •67.Распад разрыва на стыке емкости и канала.
- •68. Распад разрыва при отводе и подводе энергии в форме работы.
- •69. Распад разрыва на отверстии в боковой стенке канала.
- •70. Распад разрыва в месте разветвления.
- •71. Метод характеристик и сеточно-характеристический метод.
- •72. Метод распада произвольного разрыва с. К. Годунова.
- •73.Метод Годунова для решения пространственных задач мжг по уравнениям Эйлера.
71. Метод характеристик и сеточно-характеристический метод.
В
классическом методе характеристик для
решения уравнений одномерной нестационарной
газовой динамики на плоскости (x, t)
вводится сетка, узлы которой располагаются
в точках пересечения характеристик
трех семейств, а само положение точек
определяется в процессе численного
решения. Параметры потока в этих узлах
определяются из соотношений вдоль
характеристик для выбранной модели
течения. Этот численный метод был впервые
предложен Массо. Метод применялся для
расчета пульсирующих воздушно-реактивных
двигателей во времена, когда не
существовало ЭВМ.
При
численном расчете нестационарного
течения совершенного газа с одной
пространственной координатой для
определения параметров решения в узлах
в общем случае нужно использовать
конечно-разностные соотношения вдоль
характеристических кривых вида (12.10).
Данные соотношения несправедливы на
разрывах искомых функций, и при наличии
разрывов в численном решении возникнут
погрешности (на разрывах теряется
аппроксимация исходных интегральных
законов сохранения). Можно обойти
указанное затруднение, если явно выделять
поверхности разрывов в процессе расчетов
и применять к ним специфические
соотношения на разрывах, что значительно
усложняет логику расчетов. Все численные
методы, описываемые ниже, не требуют
упомянутого явного выделения разрывов.
По этому признаку такие методы (или
разностные схемы) относят к классу
методов сквозного счета (ан- гл.
schock-capturing schemes). При расчете методом
характеристик можно достичь второго
порядка аппроксимации как по времени,
так и по пространству, в подобластях
гладкости решения, для чего параметры
в узле D и его координату на (x, t) следует
определять итерационно, с подстановкой
средних арифметических значений
параметров в узлах A, B, C, и D в разностные
формулы на основе (12.10) для определения
приращений инвариантов Римана I±D и
удельной энтропии sD (см. рис. 13.1).
Достоинством метода характеристик
является наглядность при проведении
расчетов, недостатком — сложность
метода в варианте с явным выделением
разрывов или же потеря аппроксимации
при использовании его в качестве метода
сквозного счета. Для расчетов на ЭВМ
более удобны методы расчета на
фиксированной по xи t сетке. Так,
сеточно-характеристический метод
использует те же соотношения вдоль
характеристик для обновления параметров
в узлах сетки на новом слое по t. Опишем
вариант метода с фиксированной и
равномерной по и t сеткой, в котором
распределения искомых величин — I± и s
— на старом временнoґ м слое находятся
линейной интерполяцией между узлами
сетки, разрывы искомых функций не
рассматриваются. Конечно-разностные
формулы метода для вычисления
термогазодинамических параметров в
узле (xi, tn+1) получим из соотношений вида
(12.10) для плоских квазиодномерных движений
совершенного газа
Для
шаблона сетки, показанного на рис. 13.2,
формулы метода имеют вид:
где «источниковые» члены S вычисляются по средним арифметическим параметрам c, u, F, dF/dx , tauw, T, dq/dt , λ, ρ, dэ, Tw и α (но не s!) между соответствующими точками, например cAD = 21 (cA + cD) и. т. д. При этом для уточнения значений параметров в точке D требуется применять формулы метода итерационно, уточняя на каждой итерации также координаты по x точек A, B, и C, соответственно, и значения параметров потока в них. Примем для определенности, что uAD + cAD ≥0, и uBD−cBD ≤0 и uСD≥0,тогда линейное интерполирование решения на старом слое по времени проводится по формулам: