- •1.Научная дисциплина «Механика жидкости и газа». Ее место в системе естественнонаучных знаний.
- •2.Основные гипотезы мжг гипотеза сплошности и гипотеза о локальном термодинамическом равновесии.
- •3.Изучение движения сплошной среды в переменных Эйлера и в переменных Лагранжа.
- •4.Уравнения состояния. Идеальный и совершенный газ. Отношение теплоемкостей. Уравнения состояния капельных жидкостей.
- •5.Силы, действующие в сплошной среде. Нормальные и касательные напряжения. Тензор напряжений. Тензор вязких напряжений.
- •6.Силы, действующие в жидкости. Гипотеза Ньютона. Коэффициент вязкости. Обобщенная гипотеза Ньютона. «Ньютоновские» и реологические жидкости.
- •7.Модели жидкой среды. Несжимаемая и сжимаемая жидкость. Идеальная и вязкая жидкость.
- •12. Уравнения движения в напряжениях. Уравнения гидростатики.
- •13. Сила гидростатического давления. Равнодействующая гидростатических сил. Закон Архимеда.
- •15. Уравнения в форме Громеки-Лэмба. Преобразуем уравнения
- •16.Интегралы Коши-Лагранжа и Бернулли.
- •17.Тензор напряжений в идеальной жидкости. Потенциальное движение
- •18. Динамика идеальной жидкости. Теоремы Томсона и Гельмгольца.
- •19.Парадокс Даламбера.
- •20.Гипотеза Ньютона. Обобщенная гипотеза Ньютона. Закон Фика. Число Прандтля. Уравнения Навье-Стокса для сжимаемой среды.
- •21.Уравнения Навье-Стокса для несжимаемой среды.
- •22Ламинарный режим течения. Течение Пуазейля. Решение уравнений Навье-Стокса для течения в плоской щели.
- •23.Устойчивость ламинарного движения и его переход к турбулентному.
- •24.Турбулентное течение. Число Рейнольдса. Критическое число Рейнольдса.
- •25.Подходы к математическому моделированию турбулентных течений.
- •26.Методология расчета осредненного турбулентного течения. Осреднение уравнений Навье-Стокса по Рейнольдсу и по Фавру.
- •31. Свободная турбулентность. Теория локально изотропной турбулентности Колмогорова-Обухова.
- •32. Пристенное турбулентное движение.
- •33. Течение жидкости и газа по трубам. Коэффициент потерь на трение (формула Дарси-Вейсбаха).
- •34. Течение жидкости и газа по трубам. Напряжение и тепловой поток на стенке. Аналогия Рейнольдса.
- •35. Режимы течения жидкости и газа по трубам. Вывод формул для коэффициентов потерь. Формулы Блазиуса и Никурадзе.
- •41.Соотношения для осредненных профилей скорости, температуры, концентрации в свободных турбулентных струях.
- •42.Размерные и безразмерные величины. Функциональные связи.
- •44.Подобие. Условия подобия. Числа подобия. Критерии подобия
- •45.Подобие при течении жидкостей в пс и в трубах. Условия подобия при обтекании тел
- •46. Особенности до- и сверхзвуковых пространственных течений газов.
- •47. Законы сохранения для стационарных течениях одномерном приближении.
- •48. Течение в идеальном сопле (канале). Параметры и газодинамические функции стационарного торможения. Число м.
- •49.Течение в идеальном сужающемся сопле. Критический режим и критическая скорость. Приведенная скорость λ.
- •50.Сверхзвуковое течение. Задача о стационарном истечении в вакуум.
- •54. Потери полного давления на скачке уплотнения. Адиабата Гюгонио
- •57. Задание начальных и граничных условий в задачах нестационарной газовой динамики.
- •58.Параметры и газодинамические функции нестационарного торможения.
- •59.Волны конечной амплитуды (вка). Простые и изоэнтропные вка. Соотношения при переходе через фронт изоэнтропной вка.
- •61. Воздействие на уединенную вка профилированием трубопровода по длине.
- •62.Отражение вка от открытого и от закрытого концов трубопровода.
- •63.Закономерности наполнения и опорожнения емкости через трубопровод («кривошипная камера», «ресивер», «цилиндр»).
- •64.Генерирование вка движущимся поршнем. Задача о нестационарном истечении в вакуум.
- •65. Задача о распаде произвольного разрыва.
- •66. Распад разрыва на скачке сечения.
- •67.Распад разрыва на стыке емкости и канала.
- •68. Распад разрыва при отводе и подводе энергии в форме работы.
- •69. Распад разрыва на отверстии в боковой стенке канала.
- •70. Распад разрыва в месте разветвления.
- •71. Метод характеристик и сеточно-характеристический метод.
- •72. Метод распада произвольного разрыва с. К. Годунова.
- •73.Метод Годунова для решения пространственных задач мжг по уравнениям Эйлера.
65. Задача о распаде произвольного разрыва.
Задача о распаде разрыва и ее решение. В классической постановке задачи о распадe произвольного разрыва (РПР) в точке х = 0 в момент времени ( t= 0 терпят разрыв параметры газа, распределенные однородно в каждом из полупространств. В иностранных источниках задача о распаде разрыва именуется задачей Римана (англ. Riemann problem).
В общем случае, в силу произвольности значений p4 T4 u4 и p4 T1 u1 (см. рис. 24), начальный разрыв не удовлетворяет соотношениям для двух устойчивых видов разрыва — контактной поверхности и прямого скачка уплотнения. Поэтому начальный разрыв, заданный в х = 0 при ( t= 0 распадается с образованием некоторой структуры нестационарного течения (t > 0).
Точное решение задачи о РПР для газовой динамики, изложенное впервые в 1924-25 гг. в работах русского советского математика и механика Н. Е. Кочина |9|, реализуется в одном из пяти возможных вариантов течения (см. рис. 24), возникающего в месте соприкосновения двух масс газа.
Показано (напр. |9|), что если при РПР не образуется зона вакуума (случай «разлета» газов), то в картине течения присутствует КП (по обе стороны от которой давления и скорости потоков одинаковы) и две простые волиьт, отделяющие зоны 2 и 3 от зон невозмущенного газа 1 и 4 (рис. 24, а - г).
Задача о РПР имеет решение, если заданы уравнения состояния обычного вида для сжимаемой среды. Если простая волна — волна разрежения, то это ЦБР, описываемая точно характеристическими соотношениями. Фронт же волны сжатия, строго говоря, является скачком уплотнения и описывается соотношениями (98)—(100) на стр. 70.
Задача о РПР играет заметную роль в ГД. Различные варианты процедур ее точного и приближенного решения находят применение в методах численного расчета одно- и многомерных течений сжимаемых жидкостей. Так, на использовании точного решения задачи о РПР построен классический метод С. К. Годунова (стр. 92) для численного решения уравнений газовой динамики (метод распада разрыва33). В книге |5| изложены два варианта метода итерационного поиска точного решения задачи о РПР (для совершенного газа) и решение этой задачи в акустическом приближении.
66. Распад разрыва на скачке сечения.
Расчет взаимодействия одномерного нестационарного потока с местом сопряжения каналов неодинакового сечения («скачком сечения») основан на обобщений задачи о РПР. Обобщение состоит в привлечения модой течения с гидравлическими потерями на стыке каналов. Описанная виже методика расчета РПР на скачке сечения применена в программном модуле МО ДИАФРАГМА.
Пусть имеются два канала в общем случае с различной площадью поперечного сечений, п месте стыка которых имеется МС (см. рис.). Течение через МС принимается квазистационарным: G4 = G3 (сохранение массы), Т3* =Т4* (сохранение энергии), р*3= р*4 ( (потери
полного давления).
Направление течения при РПР дает оттесанный пыгпе прием торможепия потока «фиктивной перегородкой». Если > 1, то течение в зонах 4, 3 и 2 ооотвествует направлениию, показанному на рис. с ИБС между зонами 2 й 1' и ИБР между зонами 5" и 4.
Моделью «канонического» вида для таким образом обобщенной задачи о РПР является система из трех уравнений, связывающая три неизвестные — М4, М3 и М2. Система получается с применением всех необходимых соотношений на простых изоэнтропаых волнах сжатия и разрежения, КП и МС и имеет вид: = * * .
Система переходит в систему,для РПР в гладком канале в том частном случае, когда скачок сечения и потери на МС отсутствуют.
Точно так же, как в случае РПР на гладком канале, удобно находить решение, используя цепочку соотношений, а отнюдь не отыскивая одновременно три корня системы уравнений, имеющей вид F(M4,M3,M2)=0.
Полученное решение не будет удовлетворять одновременно характеристическим соотношениям па фронтах простых волн и соотношениям на КП. а также стационарной характеристике МС, в предположении об энергоизолированном течении через него. Потоки массы G и энергии Gh* через сечения примыкающих к МС каналов («трубок») будут одинаковы, потоки импульса в сечениях каналов, примыкающих к МС, следует вычислять по выражению Gu+pF.