- •Оглавление
- •Предисловие
- •I. Магнитные свойства. Общая характеристика
- •Основные магнитные характеристики
- •Магнитный момент изолированного атома
- •II. Диамагнетизм Ларморовский диамагнетизм атомов с полностью заполненными внутренними оболочками
- •III. Парамагнетизм
- •Ланжевеновский парамагнетизм
- •Природа эффекта замораживания орбитального углового момента
- •Парамагнетизм Ван Флека
- •Парамагнитная и диамагнитная восприимчивость электронов проводимости
- •IV. Ферромагнетизм
- •Внутреннее молекулярное поле Вейсса (p.Weiss)
- •Модель Гейзенберга.
- •V. Антиферро- и ферримагнетизм
- •Ферримагнетики.
- •VI. Доменная структура Ферромагнитные домены
- •Границы доменов
- •VII. Методы наблюдения микромагнитных структур
- •М етод магнитной суспензии (метод порошковых фигур)
- •Магнитооптические методы
- •VIII. Сложные микромагнитные структуры
- •Страйп-структуры
- •Цилиндрические магнитные домены (цмд)
- •Микромагнетизм одноосных кристаллов
- •Микромагнитная структура мелких частиц
- •IX. Микромагнетизм нанокристаллических ферромагнетиков
- •Теория Герцера
- •Наведенная магнитная анизотропия
- •X. Динамика намагничения
- •Н Рис.10.2. Перераспределение магнитных моментов в кубическом кристалле для внешнего поля: (a) н || [100]; б) h || [110]. Амагничение смещением доменных стенок
- •Вращение магнитных моментов
- •Динамические свойства ферромагнетиков
- •XI. Магнетизм низкоразмерных структур. Магнитные многослойные системы
- •Гигантское магнитное сопротивление (gmr)
- •Магнитные нанонити (1d системы)
- •Магнитные наноточки (0d системы).
- •Методы получения магнитных наноточек
- •Самоорганизованные суперрешетки магнитных частиц
- •XIII. Материалы и устройства спинтроники Устройства спинтроники
- •Магнитные полупроводники в спинтронике
- •Зонная структура сплавов Гейслера
- •Современные магнитные носители информации Современные тенденции в развитии накопителях на жестких дисках
- •Магнитооптические носители информации
- •Магнитная память произвольной адресации (mram - magnetic/magnetoresistive random access memory)
- •Высокочастотные магнитные устройства
- •Интегрированные индукторы в рч –области
- •Литература
- •Глава VI:
- •Глава VII:
- •Глава VIII.
- •Глава IX.
- •Глава X.
- •Глава XI.
- •Глава XII.
- •Глава XIII.
- •Глава XIV.
- •Глава XV.
Модель Гейзенберга.
Наряду с классическим кулоновским взаимодействием, гамильтониан содержит чисто квантовый член, зависящий от ориентации спинов. Этот вклад обусловлен обменным взаимодействием, описываемым гамильтониан Гейзенберга
Hобм= -J (S1S2), (4.6)
где J- обменный интеграл.
Рис.
4.5. Пояснение к обозначениям в тексте.
Рис.
4.6. Качественный вид зависимости J(R/a).
Для большого числа электронов обменная энергия равна
Eобм = -ijJij(SiSj) . (4.7)
Для 2-х электронов - 4 состояния (3 триплетных и 1 синглетное)
J =1/2(ES-Et). (4.8)
J>0Et<ES , J<0 Et>ES.
Для системы из 2-х атомов водорода интеграл перекрытия имеет вид
J=e2(1/r-1/ra2 - 1/rв1) ·*a(1)*в(2)a(1)в(2)dr1dr2. (4.9)
Обозначения поясняются на рис. (4.5).
На рисунке 4.6 качественно изображена зависимость J(R/a), где R - расстояние между атомами, а-радиус недостроенной оболочки (d или f)
Рис.
4.7. Иллюстрация видов обмена.
Механизмы обмена спинами.
Прямой обмен - непосредственный обмен между магнитными ионами (модель Гейзенберга) (рис.4.7).
Сверхобмен - обмен через немагнитного атома-посредника.
Косвенный обмен (С.П.Шубин, С.В. Вонсовский) - обмен через электроны проводимости. Характерен для РЗ-металлов.
Спиновые волны. Магноны.
Строго параллельная ориентация соответствует минимуму энергии и температуре 0К. С повышением температуры растет число "перевернутых" спинов. Состояния с антипараллельными спинами являются "возбужденными". Переворот одного спина требует энергии
E=-J(S(-S)+(-S)S) - (-J[SS+SS]) 4JS2 . (4.10)
Рис.4.8.
Спиновые волны
Магноны - это кванты энергии спиновых волн. При малой плотности магноны ведут себя как идеальный газ, подчиняющийся статистике Бозе-Эйнштейна.
n(k)=<nK>=1/(exp(E(k)/kBT)-1); (4.11а)
M(T)=M(0)[1-(1/NS) kn(k)], (4.11б)
где M(0)=gB(N/V)S - намагниченность насыщения.
Число магнонов растет nmag Т3/2 , соответственно, М 1/ Т3/2 . При Т < Tc выполняется закон Блоха
M(T)=M(0)[1-(T/Tc)3/2], 1, (4.12)
качественно изображенный на рис.4.2 при Т < Tc.
V. Антиферро- и ферримагнетизм
Рис.
5.1. Антиферромагнитное упорядочение в
MnO.
В антиферро- и ферримагнетиках обменный интеграл J<0 реализуется антипараллельная ориентация спина. В отличие от ферро- и ферримагнетиков, антиферромаг-нетики не обладают результирующей или остаточной намагниченностью. Минимум энергии антиферромагнетика в отсутствие магнитного поля достигается тогда, когда спины полностью компенсируются, как схематично показано на рис. 5.1 для MnO. Намагниченность у них возникает при наложении внешнего поля. К антиферромагнетикам относятся элементы: Cr, Mn (в -фазе), ряд редкоземельных металлов, а также многочисленные соединения, в состав которых, как правило, входит один или несколько химических переходных или редкоземельных элементов. Из соединений большую группу составляют оксиды, сульфиды, теллуриды, селениды,галогениды и др. Свойства некоторых из них приведены в таблице 5.1.
Таблица 5.1. Антиферромагнетики
Вещество |
Решетка |
Температура Нееля, ТN (K) |
Температура Кюри-Вейса, θ (К) |
θ/TN |
χ(0)/χ(TN) |
MnO |
гцк |
116 |
610 |
5.3 |
2/3 |
MnS |
гцк |
160 |
528 |
3.3 |
0.82 |
MnTe |
гекс. слоевая |
307 |
690 |
2.25 |
|
FeMn |
|
|
|
|
|
IrMn |
|
|
|
|
|
FeF2 |
оц тетр. |
67 |
82 |
1.24 |
0.76 |
FeF2 |
оц тетр |
79 |
117 |
1.48 |
0.72 |
FeCl2 |
гекс. слоевая |
24 |
48 |
2.0 |
<0.2 |
FeO |
гцк |
198 |
570 |
2.9 |
0.8 |
CoCl2 |
гекс. слоевая |
25 |
38.1 |
153 |
|
CoO |
гцк |
291 |
330 |
1.14 |
|
NiCl2 |
гекс. слоевая |
50 |
68.2 |
1.37 |
|
NiO |
гцк |
525 |
~2000 |
~4 |
|
Cr |
оцк |
308 |
|
|
|
Из дальнейшего рассмотрения будет видно, что аналогично ферромагнетикам, антиферромагнетики подчиняются закону Кюри-Вейса (4.4), с критической температурой, TN, называемой температурой Нееля перехода из антиферромагнитного состояния в парамагнитное.