- •Оглавление
- •Предисловие
- •I. Магнитные свойства. Общая характеристика
- •Основные магнитные характеристики
- •Магнитный момент изолированного атома
- •II. Диамагнетизм Ларморовский диамагнетизм атомов с полностью заполненными внутренними оболочками
- •III. Парамагнетизм
- •Ланжевеновский парамагнетизм
- •Природа эффекта замораживания орбитального углового момента
- •Парамагнетизм Ван Флека
- •Парамагнитная и диамагнитная восприимчивость электронов проводимости
- •IV. Ферромагнетизм
- •Внутреннее молекулярное поле Вейсса (p.Weiss)
- •Модель Гейзенберга.
- •V. Антиферро- и ферримагнетизм
- •Ферримагнетики.
- •VI. Доменная структура Ферромагнитные домены
- •Границы доменов
- •VII. Методы наблюдения микромагнитных структур
- •М етод магнитной суспензии (метод порошковых фигур)
- •Магнитооптические методы
- •VIII. Сложные микромагнитные структуры
- •Страйп-структуры
- •Цилиндрические магнитные домены (цмд)
- •Микромагнетизм одноосных кристаллов
- •Микромагнитная структура мелких частиц
- •IX. Микромагнетизм нанокристаллических ферромагнетиков
- •Теория Герцера
- •Наведенная магнитная анизотропия
- •X. Динамика намагничения
- •Н Рис.10.2. Перераспределение магнитных моментов в кубическом кристалле для внешнего поля: (a) н || [100]; б) h || [110]. Амагничение смещением доменных стенок
- •Вращение магнитных моментов
- •Динамические свойства ферромагнетиков
- •XI. Магнетизм низкоразмерных структур. Магнитные многослойные системы
- •Гигантское магнитное сопротивление (gmr)
- •Магнитные нанонити (1d системы)
- •Магнитные наноточки (0d системы).
- •Методы получения магнитных наноточек
- •Самоорганизованные суперрешетки магнитных частиц
- •XIII. Материалы и устройства спинтроники Устройства спинтроники
- •Магнитные полупроводники в спинтронике
- •Зонная структура сплавов Гейслера
- •Современные магнитные носители информации Современные тенденции в развитии накопителях на жестких дисках
- •Магнитооптические носители информации
- •Магнитная память произвольной адресации (mram - magnetic/magnetoresistive random access memory)
- •Высокочастотные магнитные устройства
- •Интегрированные индукторы в рч –области
- •Литература
- •Глава VI:
- •Глава VII:
- •Глава VIII.
- •Глава IX.
- •Глава X.
- •Глава XI.
- •Глава XII.
- •Глава XIII.
- •Глава XIV.
- •Глава XV.
Высокочастотные магнитные устройства
В качестве высокочастотных материалов используются магнитомягкие материалы, которые находят самые разные применения: в интегрированных пассивных элементах [1-4], устройствах подавления электромагнитных шумов [5], сенсорах [6,7] и т.д. в РЧ диапазоне, особенно в области 0.8 – 6 ГГц. Из всех возможных применений мы остановимся только на некоторых.
Материалы могут быть подразделены по их комплексной магнитной проницаемости, μ = μ’ + iμ’’. Высокое значение действительной части, μ’, и малая мнимая составляющая, μ’’ = 0, идеальны для интегрированных магнитных тонкопленочных индукторов, преобразователей и СВЧ магнитопроводов для монолитных микроволновых интегральных схем (MMIC – monolytic microwave integrated circuits), где магнитные пленки могут улучшить степень функциональности чипа посредством увеличения эффективности связей, уменьшения размеров и уменьшения потерь.
Низкое значение μ’ и высокое значение μ’’ требуются для интегрированных схем подавления электромагнитных шумов. Роль магнитной пленки в этом случае заключается в том, чтобы не повысить вносимые потери в полосе пропускания, но дать максимальное ослабление и исключить шумовые гармоники в режектируемой области частот выше области частот сигнала. Высокое значение |μ| = (μ’2 + μ’’2)1/2 и чувствительность к внешнему магнитному полю требуется для сенсоров магнитного поля, особенно для высокочастотных сенсоров.
Интегрированные индукторы в рч –области
В
Рис.
15.1. Внешний вид сверху (а) и многослойная
структура (б) ВЧ ферромагнитного
интегрированного индуктора [8].
Активно ведутся исследования и разработки схем, использующих спиральные индукторы на кремниевой подложке. Q-фактор в большинстве примеров со спиральными индукторами в Ггц-ном диапазоне, однако, оказывается ниже 10.
На
рис. 15.1 показан внешний вид сверху (а) и
многослойная структура (б) ВЧ ферромагнитного
интегрированного индуктора [8]. На
подложку из высокоомного Si
(ρ>500 Ωсм), покрытую тонким слоем SiO2,
последовательно наносят слой
ферромагнетика, медного спирального
индуктора (на рис.15.1, 4 витка меди сечением
8х3 мкм2)
и второй слой ферромагнетика. Таким
образом, катушка заключена между двумя
слоями ферромагнетика (аморфная пленка
0.1 мкм Co85Nb12Zr3).
Для повышения частоты ферромагнитного
резонанса искусственно создается
магнитная анизотропия формы, путем
профилирования п
Рис.
15.2. Спиральный микроиндуктор с двуслойным
ферромагнетиком [10].
Различные варианты микроиндукторов изображены на рис. 15.2-15.4.
|
|
Рис. 15. 3 Внешний вид (а) и схема паковки (б) микроиндуктора (по [11]). |
Микроиндукторы для DC-DC конверторов.
Р
Рис.15.4.
Микротрансформатор (по [12]). Магнитный
сердечник, проводящие витки обмотки,
контактная площадка – тонкопленочные
слои, осаждаемые электрохимическим
методом.
Рис.
15.7
. Диаграммы тока и напряжения [16].
Рис.
15. 5. Схема индуктора DC-DC
конвертора с двойной спиралью и с
двойным тонкопленочным магнитным слоем
[16].
Рис.15.
6. Схема DC-DC
конвертора [16].
ВЧ тонкопленочный сенсор магнитного поля.
Большие перспективы применения имеют высокочастотные тонкопленочные сенсоры магнитного поля с несущей частотой или, GMI (giant magnetic impedance) сенсоры [9,17-19]. При условии, что процесс намагничения является идеальным процессом вращения (а не смещением стенок доменов), и что электронные цепи свободны от электронного шума, максимум чувствительности будет определяться тепловыми флуктуациями магнитного момента, что при комнатной температуре составляет порядка 10-7А/м (10-9 Э). Электронный шум также ограничен тепловым шумом и составляет порядка -174 дБ м.
При детектировании переменного (АС)-поля наиболее сильный электронный шум - это фазовый шум, повышающий уровень шумов в боковых частотах. В качестве контрмеры, с помощью параллельной по отношению к сенсору контрсхемы подавляется несущая частота сенсорного выхода, когда внешнее поле отсутствует [19]. С помощью этого метода уже детектируются магнитные АС-поля с разрешением 7.2х10-6 А/м (9.0х10-8 Э) [20].
Рис.
15.8.
Схема подавления несущей частоты для
сенсора магнитного поля.
В качестве заключения к материалу, изложенному в данном учебном пособии, отметим, что физика магнитных наноструктур – это одна из наиболее динамично развивающихся областей физики в настоящее время. Интенсивно ведутся исследования природы уже обнаруженных эффектов, наблюдаются новые эффекты. Исследования в данной области весьма востребованы новыми технологиями информационных и коммуникационных средств. Нет оснований считать, что спрос на развитие этих технологий будет полностью удовлетворен в ближайшие годы. Скорее наоборот, востребованность в исследованиях магнитных наноструктур будет нарастать. Еще предстоит открыть массу интересных эффектов, познать ряд новых явлений и закономерностей.