- •2. Математические модели сигналов
- •2.1. Классификация электрических сигналов
- •2.2 Гармоническое колебание
- •2.3. Спектральное представление сигналов
- •2.4. Операторное представление сигнала
- •2.5. Свойства преобразований Фурье и Лапласа
- •2.7. Мощности сигнала
- •2.8. Распределение мощности в спектре периодического сигнала
2.4. Операторное представление сигнала
Преобразование Фурье применяется лишь для сигналов с конечной энергией, т. е. для сигналов, удовлетворяющих условию
.
Функция s(t), удовлетворяющая записанному условию, называется абсолютно интегрируемой.
Более универсальным является операторное представление сигнала, которое основано на преобразовании Лапласа. При операторном представлении сигналу s(t), как функции действительной переменной t, ставится в соответствие функция комплексной переменной р – S(p), где p = + jω (p называется комплексной частотой). Эта функция вводится следующим выражением, которое называется прямым преобразованием Лапласа (ППЛ):
(2.8)
Сигнал s(t) считается тождественно равным нулю при t < 0. Для существования этого интеграла сигнал s(t) должен иметь не более чем экспоненциальный степень роста при t > 0, т.е. должен удовлетворять неравенству |s(t)|keat, где k, a – положительные числа. Тогда интеграл (5.3) сходится для всех комплексных чисел p, у которых Re(p) > a. Число a называется абсциссой абсолютной сходимости.
Сигнал s(t) называют оригиналом, а S(p) – изображением, или операторным представлением сигнала. Соответствие между изображением S(p) и оригиналом s(t) в сокращенной записи обозначается:
S (p) s(t)
По изображению можно восстановить оригинал обратным преобразованием Лапласа (ОПЛ):
. (2.9)
Интегрирование принято проводить по неограниченно протяженной вертикальной оси, располагающейся правее абсциссы абсолютной сходимости интеграла (2.8). В частном случае ограниченного сигнала можно положить с=0.
Найдем изображения некоторых функций по формуле (2.8):
, (t) 1; 1(t) 1/p; A A/p (210)
, в частности, , . (2.11)
Записав sin(t) и cos(t) по формуле Эйлера через экспоненты и используя свойство линейности и формулы (5.8), получаем
, (2.12)
. (2.13)
Аналогично,
c ht , sht . (2.14)
Для нахождения функции спектральной плотности S(jω) по известному операторному представлению S(p) сигнала необходимо оператор р заменить на jω, т.е. S(jω) = S(р)|р = jω .
П ример. Найти спектральную плотность S(jω) для единичной функции (рис. 2.15).
;
2.5. Свойства преобразований Фурье и Лапласа
Так как преобразования Фурье и Лапласа схожи, большинство их свойств совпадает. Рассмотрим эти свойства.
1). Свойство линейности. Для любых комплексных постоянных и , если (здесь и в дальнейшем) s1(t) S1(jω), s2(t) S2(jω), то
s1(t)+s2(t) S1(jω) + S2(jω), s1(t)+s2(t) S1(p) + S2(p).
Это вытекает из линейности преобразований Фурье и Лапласа.
2). Теорема запаздывания. Спектр сигнала, сдвинутый по оси времени на время tз (время задержки), равен спектру исходного сигнала, помноженного на множитель :
s 1(t – tз) S1(jω) , s1(t – tз) S1(p)
На рис. 2.16 приведены сигналы: без временного сдвига (рис. 2.16, а), сигнал с задержкой на время t0 (рис. 2.16, б) и сигнал с опережением на время t0 (рис. 2.16, в). Напомним, однако, что при преобразовании Лапласа сигнал считается тождественно равным нулю при t < 0.
3 ). Теорема подобия. Изменение масштаба сигнала по оси времени приводит к изменению масштаба его спектра по оси частот
s 1(αt) S1(jω /α), s1(αt) S1(p/α).
Если α>1, то сигнал сжимается по оси времени, что приводит к растяжению его спектра по оси частот.
Если 0<α<1, то сигнал растягивается по оси времени, а его спектр сжимается по оси частот.
Пример: s1(t) = cos(ωt); s2(t) = cos(2ωt).
4) Дифференцирование сигнала эквивалентно умножению его спектра на множитель jω (или изображения на p).
d (s1(t))/dtj S1(jω), d(s1(t))/dt p S1(p)–s1(0).
При дифференцировании выделяются высокочастотные составляющие спектра сигнала, а низкочастотные ослабляются, так как имеют малый масштабный множитель.
Изображения производной по Лапласу содержит начальное значения функции в отличие от преобразования Фурье.
5) Интегрирование сигнала эквивалентно умножению спектра на множитель 1/jω.
,
При интегрировании выделяются низкочастотные составляющие, а высокочастотные подавляются.