- •Техническая термодинамика: цели и задачи. Основные понятия и определения: рабочее тело, термодинамическая система (тдс), виды тдс.
- •Основные параметры состояния: температура
- •3. Основные параметры состояния: давление.
- •4.Основные параметры состояния: объем.
- •5.Термодинамические процессы: равновесные, неравновесные, обратные, прямые, обратимые, необратимые, замкнутые.
- •6. Понятие идеального газа.
- •7. Уравнение состояния идеального газа.
- •8. Газовые смеси. Закон Дальтона.
- •9. Способы задания состава газовых смесей.
- •10. Теплоемкость, определение, виды, уравнения связи.
- •12. Энтальпия.
- •13. Теплота.
- •14. Работа.
- •15. Первый закон термодинамики. Аналитическое выражение, частные случаи.
- •16 Энтропия.
- •17. Уравнение Майера.
- •18. Цикл Карно.
- •19.Холодильная машина
- •21. Изотермический процесс.
- •22. Изобарный процесс.
- •23 Политропный процесс.
- •Так как для политропы в соответствии с (5.1)
- •24. Изохорный процесс.
- •25. Водяной пар.
- •26. Влажный воздух.
- •27.Термодинамика потока газа или пара.
- •28. Способы переноса теплоты.
- •Конвекция
- •29. Теплопроводность в плоских однослойных стенках.
- •30 Теплопроводность в плоских многослойных стенках. Многослойная плоская стенка
- •31 Физический смысл коэффициента теплопроводности. Уравнение Фурье.
- •32 Теплопроводность в цилиндрической однослойной стенке. Однородная цилиндрическая стенка
- •33 Теплопроводность в цилиндрической многослойной стенке.
- •34. Конвективный теплообмен.
- •35. Уравнение Ньютона-Рихмана.
- •36. Физический смысл коэффициента теплоотдачи.
- •38. Температурные графики прямоточного и противоточного тоа. Расчет среднего логарифмического температурного напора.
- •39.Числа подобия
- •40.Виды тоа по принципу действия.
- •41. Уравнение теплового баланса тоа.
33 Теплопроводность в цилиндрической многослойной стенке.
Аналогично многослойной плоской стенке, полное термическое сопротивление многослойной цилиндрической стенки можно записать:
,
где di и di+1 - соответственно внутренний и внешний диаметры iго слоя.
Тогда линейная плотность теплового потока будет:
,
Для многослойной цилиндрической стенки распределение температур - ломаная логарифмическая линия.
34. Конвективный теплообмен.
Процесс теплообмена между поверхностью твердого тела и жидкостью называется теплопередачей, а поверхность тела, через которую переносится теплота, - поверхностью теплообмена или теплоотдающей поверхностью.
Согласно закону Ньютона и Рихмана тепловой поток в процессе теплоотдачи пропорционален площади поверхности теплообмена F и разности температур поверхности tc и жидкости tж:
Q=Ftc-tж
В процессе теплоотдачи независимо от направления теплового потока Q (от стенки к жидкости или наоборот) значение его можно считать положительным, поэтому разность tc-tж берут по абсолютной величине.
Коэффициент пропорциональности называется коэффициентом теплоотдачи; его единица измерения Вт/(м2К). Он характеризует интенсивность процесса теплоотдачи. Численное значение его равно тепловому потоку от единичной поверхности теплообмена при разности температур поверхности и жидкости в 1 К.
Коэффициент теплоотдачи обычно определяют экспериментально, измеряя тепловой поток Q и разность температур t= tc-tж в процессе теплоотдачи от поверхности известной площади F. Затем по формуле Q=Ftc-tж рассчитывают . При проектировании аппаратов (проведении тепловых расчетов) по этой формуле определяют одно из значений Q, F или t. При этом находят по результатам обобщения ранее проведенных экспериментов.
Коэффициент теплоотдачи зависит от физических свойств жидкости и характера ее движения. Различают естественное и вынужденное движение (конвекцию) жидкости. Вынужденное движение создается внешним источником (насосом, вентилятором, ветром). Естественная конвекция возникает за счет теплового расширения жидкости, нагретой около теплоотдающей поверхности в самом процессе теплообмена. Она будет тем сильнее, чем больше разность температур t= tc-tж и температурный коэффициент объемного расширения:
где =1/ - удельный объем жидкости.
Для газов, которые в большинстве случаев приближенно можно считать идеальными, коэффициент объемного расширения можно получить, воспользовавшись уравнением Клапейрона:
=1/Т
температурный коэффициент объемного расширения капельных жидкостей значительно меньше, чем газов. В небольшом диапазоне изменения температур, а значит, и удельных объемов производную в уравнении можно заменить отношением конечных разностей параметров холодной (с индексом «ж») и прогретой (без индексов) жидкости:
разность плотностей ж-=ж(t-tж) приводит к тому, что на любой единичной объем прогретой жидкости будет действовать подъемная сила Fп, равная алгебраической сумме выталкивающей архимедовой силы А=-жg и силы тяжести G=g:
Fп=A+G=-g(ж-)=-ж(t-tж).