- •1)Механическое движение. Элементы кинематики материальной точки: радиус- вектор, перемещение, скорость.
- •Скорость точки.
- •2)Ускорение точки. Нормальное и тангенциальное ускорение. Проекции ускорения на координатные оси.
- •Определение ускорения при координатном способе задания движения. Нахождение ускорения при естественном способе задания движения.
- •3)Кинематика вращательного движения. Угловая скорость и ускорение.
- •4)Динамика материальной точки. Сила, масса и импульс частицы. Законы Ньютона.
- •Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета
- •5) Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности галилея. Преобразования Галилея.
- •Свойства инерциальных систем отсчёта
- •Принцип относительности Галилея
- •6)Силы внутренние и внешние. Замкнутая система отсчета. Закон сохранения импульса. Внутренние силы!
- •7)Центр инерции (масс). Движение центра инерции замкнутой системы.
- •В механике
- •Мощность в механике
- •9)Энергия. Кинетическая энергия материальной точки и тела, движущегося поступательно. Связь между изменением кинетической энергии и работой, действующих на тело сил.
- •Энергия и масса
- •Виды энергии
- •10)Понятие силового поля. Силы консервативные и неконсервативные. Потенциальная энергия и ее связь с силой, действующей на материальную точку.
- •11)Полная механическая энергия системы. Закон сохранения механической энергии.
- •Формулировка закона сохранения механической энергии.
- •12)Вращательное движение твердого тела. Момент инерции материальной точки и твердого тела относительно неподвижной оси. Кинетическая энергия вращающегося твердого тела. Теорема Штейнера.
- •13)Работа, совершаемая при вращении твердого тела. Момент силы относительно точки и оси вращения. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела.
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •14)Момент импульса материальной точки и твердого тела относительно неподвижной оси вращения. Закон сохранения момента импульса.
- •15) Предмет молекулярной физики и термодинамики. Термодинамические параметры системы. Идеальный газ. Уравнение состояния идеального газа.
- •18)Барометрическая формула. Распределение молекул в поле силы тяжести(???). Распределение Больцмана.
- •19) Внутренняя энергия системы. Работа газа при изменениях его объема. Количество теплоты. Первое начало термодинамики.
- •Количество теплоты
- •Формулировка
- •20)Число степеней свободы молекулы. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул. Внутренняя энергия идеального газа.
- •Идеальные газы
- •21)Теплоемкость. Зависимость теплоемкости идеального газа от вида процесса. Классическая теория теплоемкости идеального газа и ее ограниченность.
- •22)Применение первого начала термодинамики к изопроцессам в газах.
- •23)Применение первого начала термодинамики к адиабатическому процессу. Политропический процесс. Физический смысл адиабатического процесса
- •Политропный процесс
- •24)Поверхностный слой жидкости. Поверхностное натяжение. Коэффициент поверхностного натяжения и его зависимость от температуры и примесей. Пав.
- •25) Давление под изогнутой поверхностью жидкости(???). Формула Лапласа(не точно). Капиллярные явления.
- •26) Явление смачивания. Краевой угол смачивания. Свойства тонких пленок.
- •Получение и свойства Тонких пленок.
- •27) Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Закон взаимодействия точечных зарядов. Единицы заряда.
- •28) Поле и вещество- две основные формы материи. Электрическое поле. Напряженность. Суперпозиция электрических полей. Графическое изображение электрических полей.
- •Виды полей
- •29) Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме и ее практическое применение.
- •Теорема Гаусса для напряжённости электрического поля в вакууме
- •30) Работа электрического поля при перемещении электрического заряда. Потенциальный характер электрического поля.
- •31)Потенциал и разность потенциалов электростатического поля. Связь потенциала и напряженности поля. Эквипотенциальные поверхности.
- •33.Электроемкость проводников.Электроемкость плоского конденсатора и уединенной сферы.Конденсаторы.Единицы электроемкости.
- •34.Диэлектрики.Строение диэлектриков.Электрический диполь.Виды поляризации диэлектриков.
- •36.Электрическое поле в диэлектриках.Вектор электрического смещения.Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектриках.
- •37.Постоянный электрический ток.Сила и плотность тока.Разность потенциалов.Электродвижущаяся сила и электрическое напряжение.
- •38.Закон Ома для неоднородного участка электрической цепи.
- •39.Природа электрического тока в металлах.Классическая теория электропроводности металлов.Экспериментальные доказательства электронной природы тока в металлах.
- •40.Взаимодействие токов.Магнитное поле.Вектор магнитной индукции.Закон Био-Савара-Лапласа и его практическое применение.
- •41.Циркуляция вектора индукции магнитного поля.Вихревой характер магнитного поля.Магнитное поле тонкого соленоида.
- •43.Сила Лоренца.Движение заряженной частицы в магнитном поле.Эффект Холла.
- •44.Поток вектора магнитной индукции.Контур с током в магнитном поле.Работа перемещения проводника и контура с током в магнитном поле.
44.Поток вектора магнитной индукции.Контур с током в магнитном поле.Работа перемещения проводника и контура с током в магнитном поле.
Поток вектора магнитной индукции, пронизывающий площадку S - это величина, равная:
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) измеряется в веберах (Вб)
Магнитный поток - величина скалярная.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) равен числу линий магнитной индукции, проходящих сквозь данную поверхность.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю:
Это теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
Она свидетельствует о том, что в природе не существует магнитных зарядов – физических объектов, на которых бы начинались или заканчивались линии магнитной индукции.
Контур с током в магнитном поле:
Пусть в однородное магнитное поле помещена рамка с током (рис. 4.13). Тогда силы Ампера, действующие на боковые стороны рамки, будут создавать вращающий момент, величина которого пропорциональна магнитной индукции, силе тока в рамке, ее площади S и зависит от угла a между вектором и нормалью к площади :
Направление нормали выбирают так, чтобы в направлении нормали перемещался правый винт при вращении по направлению тока в рамке.
Максимальное значение вращательный момент имеет тогда, когда рамка устанавливается перпендикулярно магнитным силовым линиям:
Это выражение также можно использовать для определения индукции магнитного поля:
Величину, равную произведению , называют магнитным моментом контура Рт. Магнитный момент есть вектор, направление которого совпадает с направлением нормали к контуру. Тогда вращательный момент можно записать
При угле a = 0 вращательный момент равен нулю. Значение вращательного момента зависит от площади контура, но не зависит от его формы. Поэтому на любой замкнутый контур, по которому течет постоянный ток, действует вращательный момент М, который поворачивает его так, чтобы вектор магнитного момента установился параллельно вектору индукции магнитного поля.
Работа перемещения проводника и контура с током в магнитном поле.
На проводник с током в магнитном поле действуют силы, которые определяются с помощью закона Ампера. Если проводник не закреплен , то под действием силы Ампера он в магнитном поле будет перемещаться. Значит, магнитное поле совершает работу по перемещению проводника с током.
Для вычисления этой работы рассмотрим проводник длиной l с током I (он может свободно двигаться), который помещен в однородное внешнее магнитное поле, которое перпендикулярно плоскости контура. Сила, направление которой определяется по правилу левой руки, а значение — по закону Ампера, рассчитывается по формуле
Под действием данной силы проводник передвинется параллельно самому себе на отрезок dx из положения 1 в положение 2. Работа, которая совершается магнитным полем, равна
так как ldx=dS — площадь, которую пересекает проводник при его перемещении в магнитном поле, BdS=dФ — поток вектора магнитной индукции, который пронизывает эту площадь. Значит, т. е. работа по перемещению проводника с током в магнитном поле равна произведению силы тока на магнитный поток, пересеченный движущимся проводником. Данная формула справедлива и для произвольного направления вектора В.
Рассчитаем работу по перемещению замкнутого контура с постоянным током I в магнитном поле. Будем считать, что контур М перемещается в плоскости чертежа и в результате бесконечно малого перемещения перейдет в положение М', изображенное на рис. 2 штриховой линией. Направление тока в контуре (по часовой стрелке) и магнитного поля (перпендикулярно плоскости чертежа — за чертеж или от нас) дано на рисунке. Контур М условно разобьем на два соединенных своими концами проводника: AВС и CDА.
Работа dA, которая совершается силами Ампера при иссследуемом перемещении контура в магнитном поле, равна алгебраической сумме работ по перемещению проводников AВС (dA1) и CDA (dA2), т. е.
Силы, которые приложенны к участку CDA контура, образуют острые углы с направлением перемещения, поэтому совершаемая ими работа dA2>0. .Используя (1), находим, эта работа равна произведению силы тока I в нашем контуре на пересеченный проводником CDA магнитный поток. Проводник CDA пересекает при своем движении поток dФ0 сквозь поверхность, выполненную в цвете, и поток dФ2, который пронизывает контур в его конечном положении. Значит,
Силы, которые действуют на участок AВС контура, образуют тупые углы с направлением перемещения, значит совершаемая ими работа dA1<0. Проводник AВС пересекает при своем движении поток dФ0 сквозь поверхность, выполненную в цвете, и поток dФ1, который пронизывает контур в начальном положении. Значит,
Подставляя (3) и (4) в (2), найдем выражение для элементарной работы:
где dФ2—dФ1=dФ' — изменение магнитного потока сквозь площадь, которая ограничена контуром с током. Таким образом,
Проинтегрировав выражение (5), найдем работу, которая совершается силами Ампера, при конечном произвольном перемещении контура в магнитном поле:
значит, работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром. Выражение верно для контура любой формы в произвольном магнитном поле.