![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Новосибирский Государственный Технический Университет ю.А. Гостеев
- •Часть 1
- •Юрий Анатольевич Гостеев гидравлика и газодинамика
- •Часть 1
- •Учебное пособие
- •630092, Г. Новосибирск, пр. К. Маркса, 20
- •Оглавление
- •Введение
- •1. Основные свойства жидкостей и газов. Гидростатика
- •1.1. Физические свойства и физические модели жидкостей и газов Капельные жидкости и газы
- •Силы, действующие в жидкости
- •Основные свойства капельных жидкостей
- •Плотность некоторых капельных жидкостей и газов
- •Динамическая вязкость жидкостей и газов
- •Физические модели жидкостей и газов
- •1.2. Гидростатика. Абсолютный и относительный покой жидкостей и газов
- •Свойства гидростатического давления
- •Основное уравнение гидростатики
- •Дифференциальные уравнения равновесия жидкости
- •Равновесие газов. Стандартная атмосфера
- •Силы давления жидкости на поверхности тел
- •2. Уравнения гидродинамики и их интегрирование
- •2.1. Кинематика потоков жидкости. Уравнение сохранения массы Основные понятия кинематики жидкости
- •Уравнение неразрывности
- •Расход и средняя скорость
- •2.2. Уравнения движения идеальной жидкости. Интеграл Бернулли. Потенциальное движение Вывод уравнений движения
- •Уравнение Бернулли
- •Примеры применения интеграла Бернулли
- •Безвихревое (потенциальное) движение жидкости
- •2.3. Уравнения движения вязкой жидкости. Обобщенный интеграл Бернулли Уравнения и режимы движения вязкой жидкости
- •Некоторые решения уравнений Навье–Стокса
- •Интеграл Бернулли для потока весомой несжимаемой вязкой жидкости
- •3. Основы гидравлики
- •3.1. Гидравлические потери На распределенных и местных сопротивлениях Разделение гидравлических потерь
- •Потери напора по длине трубы
- •Потери напора на местных гидравлических сопротивлениях
- •3.2. Гидравлический расчет трубопроводов
- •Простой трубопровод постоянного сечения
- •Соединения простых трубопроводов
- •Расчет сложного трубопровода
- •Расчет газопроводов
- •Работа насоса на гидросистему
- •4. Истечение жидкости из отверстий и насадков. Нестационарные явления
- •4.1. Истечение жидкости из отверстий и насадков
- •Истечение из отверстия в тонкой стенке
- •Истечение через насадки
- •4.2. Нестационарные явления при течении жидкости в трубах Неустановившееся течение вязкой жидкости в жестких трубах
- •Кавитация
- •Гидравлический удар
- •5. Пограничный слой. Обтекание тел
- •5.1. Основы теории пограничного слоя Понятие о пограничном слое
- •Уравнения двумерного пограничного слоя
- •Течение Блазиуса
- •5.2. Устойчивость и отрыв пограничного слоя
- •5.3. Интегральный метод расчета пограничного слоя
- •Ламинарный пограничный слой
- •Турбулентный пограничный слой
- •Библиографический список
Динамическая вязкость жидкостей и газов
Капельные жидкости при
|
|
Газы при
|
|
Ацетон |
0.00 034 |
Азот |
0.0 000 167 |
Вода |
0.00 105 |
Водород |
0.0 000 084 |
Глицерин |
1.39 300 |
Воздух |
0.0 000 172 |
Масло машинное |
0.11 300 |
Кислород |
0.0 000 192 |
Нефть |
0.0080…0,1000 |
Метан |
0.0 000 104 |
Спирт этиловый |
0.00 122 |
Хлор |
0,0 000 129 |
Пример 1.2.
Вязкость
воды в зависимости от температуры можно
определить также по формуле Пуазейля
(см2/с),
где температура берется в градусах
Цельсия. Пусть
необходимо найти динамическую вязкость
воды при температуре 18 С.
Решение.
По формуле Пуазейля
1.05810–6 м2/с;
тогда
= 1.05810–6998
= 0.001 056 Пас,
что совпадает с данными табл. 1.2.
Физические модели жидкостей и газов
1. Вязкая и идеальная жидкость. Реальные жидкости обладают вязкостью. Если же в задаче можно пренебречь касательными напряжениями между слоями жидкости по сравнению с нормальными напряжениями, то приходим к модели идеальной жидкости. Такой подход позволяет существенно упростить математическое описание задачи и получить многие результаты в конечном виде, во многих случаях не только качественно, но и количественно подтверждаемые опытами.
2. Многокомпонентные жидкости. Капельная жидкость или газ с примесями (другие жидкости, газы, твердые тела) может образовать гомогенную или гетерогенную смесь.
Гомогенные смеси образуются в тех случаях, когда в основной жидкости примеси распределяются по всему объему растворяющей жидкости равномерно на уровне молекул. В таких случаях смесь физически представляет собой однородную среду, называемую раствором, в которой содержатся примеси – ее компоненты. Физические свойства гомогенной многокомпонентной смеси (плотность, удельный вес, теплоемкость) можно определить по компонентному составу. Пример гомогенной смеси: воздух.
В тех случаях, когда примеси в основной жидкости находятся не на молекулярном уровне, а в виде частиц, представляющих собой совокупности молекул вещества примеси, такие смеси не могут считаться однородными растворами. Физические свойства подобных гетерогенных смесей зависят от того, какое вещество будет находиться в точке измерения. Отличительной особенностью многофазных жидкостей является наличие в них внутренних границ раздела между фазами, вдоль которых действуют силы межфазного взаимодействия, способные увеличивать сопротивление движению жидкости. Примеры гетерогенных смесей: смеси двух и более нерастворимых друг в друге жидкостей (эмульсии); смеси жидкости со свободным газом (газированные жидкости); смеси жидких и газообразных углеводородов (окклюзии); смеси жидкостей и твердых частиц, находящихся в жидкости во взвешенном состоянии (суспензии и пульпы); смеси газа и взвешенных в нем частиц (газовзвеси); системы с твердым скелетом и пустотами – порами и капиллярами различных форм (капиллярно-пористые среды); зернистые среды (песок, грунты).
3. Неньютоновские жидкости. Многокомпонентные жидкости как гомогенные, так и гетерогенные, могут содержать в своем составе компоненты, значительно изменяющие вязкость жидкости. В таких средах гипотеза вязкого трения Ньютона (1.9) неприменима, поэтому их называют неньютоновскими жидкостями. Примеры неньютоновских жидкостей: расплавы железа и полимеров, кровь.
Среди неньютоновских жидкостей принято выделять:
-
вязкопластичные жидкости, характерной особенностью которых является то, что до достижения некоторого критического внутреннего напряжения
они ведут себя как твердые тела и лишь при
начинают двигаться как обычные жидкости:
при
:
,
при
:
или
;
(1.14)
-
псевдопластичные жидкости, у которых зависимость между напряжением сдвига и градиентом скорости можно записать в следующем виде:
, (1.15)
где
– так называемая мера консистенции
жидкости (аналог динамической вязкости
ньютоновских жидкостей),
1
– показатель,
характеризующий отличие свойств
псевдопластичной жидкости от ньютоновской.
Данной моделью описывается, в частности,
вязкость расплавов;
-
дилатантные жидкости определяются уравнением (1.15) при
1. Такая модель жидкости может быть применена для описания движения суспензий.