- •Лекція №3 §5. Задача Штурма - Ліувіля. Теорема Стеклова.
- •Функція Гріна оператора l
- •Властивості функції Гріна
- •Зведення граничної задачі з оператором Штурма - Ліувілля до інтегрального рівняння
- •Властивості власних чисел та власних функцій задачі Штурма – Ліувіля
- •§6. Коливання скінченої струни. Метод відокремлення змінних (Метод Фур’є)
- •Обґрунтування методу Фур’є.
Властивості власних чисел та власних функцій задачі Штурма – Ліувіля
[1, стор. 341 - 343]
Теоремою 2 установлена еквівалентність задачі Штурма - Ліувіля (5.16) і задачі на власні значення для однорідного інтегрального рівняння (5.14’) з ермітовим неперервним ядром . При цьому власні значення задачі (5.16) пов’язані з характеристичними числами ядра співвідношенням , а відповідні їм власні функції співпадають. Тому для задачі Штурма - Ліувіля справедливі всі положення теорії інтегральних рівнянь з ермітовим неперервним ядром.
А саме:
-
множина власних чисел не порожня та немає скінчених граничних точок;
-
всі власні числа дійсні та мають скінчену кратність;
-
власні функції
-
всі 0;
Останнє твердження випливає з невід’ємності диференціального оператора Штурма – Ліувілля з відповідними граничними умовами, для цього оператора всі власні функції, що відповідають різним власним значенням, ортогональні.
-
множина власних чисел злічена (не може бути скінчена);
-
кожне власне число має одиничну кратність;
Справді, нехай та – власні функції, які відповідають власному значенню . З граничної умови запишемо:
- розглядатиме ці співвідношення як систему лінійних рівнянь відносно . Визначник системи співпадає за величиною з визначником Вронського = -w(0) 0, враховуючи лінійну незалежність власних функцій. Звідси випливає, що розв’язок лінійної системи тривіальний, тобто , що суперечить припущенню .
Тому ці розв’язки лінійно залежні. Це і означає, що має одиничну кратність, тобто просте.
Теорема 2 (Стеклова про розвинення в ряд Фур’є) Будь – яка функція розкладається в ряд Фур’є за ортонормованою системою власних функцій задачі Штурма –Ліувіля (5.18) І цей ряд збігається абсолютно і рівномірно.
Для коефіцієнтів Фур’є має місце рівність Парсеваля - Стєклова (5.19) та нерівність Бесселя (5.20).
Приклад Знайти розв’язок задачі Штурма - Ліувілля
Розв’язання:
Для знаходження власних чисел і власних функцій розглянемо можливі значення параметру , який може приймати лише дійсні значення.
1. , .
Враховуючи граничні умови, маємо систему рівнянь Визначник цієї системи повинен дорівнювати нулю.
. Єдиним розв’язком цього рівняння є , яке не задовольняє припущенням, бо . Це означає, що система рівнянь має тривіальний розв’язок і будь – яке не є власним числом.
2. , . З граничних умов маємо, що . Тобто не є власним числом.
3. ,
Враховуючи граничні умови, маємо систему рівнянь
Визначник цієї системи прирівняємо до нуля . Це рівняння має зліченну множину розв’язків . Система лінійних алгебраїчних рівнянь має розв’язок .
Таким чином нормовані власні функції задачі Штурма – Ліувілля мають вигляд .
§6. Коливання скінченої струни. Метод відокремлення змінних (Метод Фур’є)
Розглянемо задачу: вивчити процес вільних коливань однорідної струни довжини , нерухомо закріпленої на кінцях, якщо в початковий момент часу зміщення точок струни від їх прямолінійного положення рівне , а їх початкова швидкість рівна .
Із сформульованої задачі випливає, що необхідно знайти розв’язок диференціального рівняння
, (6.1)
який задовольняє початкові умови
(6.2)
і крайові умови
(6.3)
В силу умов узгодженості
(6.4)
Наведемо спочатку формальну схему методу побудови розв’язку мішаної задачі (6.1)-(6.3). Для цього шукаємо нетривіальні розв’язки рівняння (6.1), які задовольняють крайові умови (6.3), у вигляді
(6.5)
Підставивши (6.5) у рівняння (6.1) і розділивши змінні, одержимо
Функція (6.5) буде розв’язком рівняння (6.1), якщо остання рівність виконується тотожно в області Але ліва частина цієї рівності є функцією тільки від , а права – тільки від . Зафіксувавши аргумент (або ), в лівій (правій) частині рівності одержимо сталу, а отже, для всіх (або ) права (ліва) частина стала. Таким чином, остання рівність можлива тоді і тільки тоді, коли
звідки маємо
, (6.6)
. (6.7)
Підставивши (6.5) у крайові умови (6.3), одержимо
Оскільки то із останніх рівностей маємо
(6.8)
Таким чином, нам потрібно знайти ненульові розв’язки рівняння (6.6) і крайової задачі (6.7), (6.8). Задача (6.7), (6.8) не для всяких має нетривіальні розв’язки. Задача (6.7), (6.8) – відома нам задача Штурма - Ліувілля.
, (6.9)
Знайденим власним значенням відповідають власні функції (6.10), які визначаються з точністю до сталого множника. З (6.6) отримаємо
Згідно з (6.5) функції
задовольняють рівняння (6.1) і крайові умови (6.3) при довільних і .
Розглянемо ряд (6.11)
Припустимо, що ряд (6.11) збігається і його можна почленно диференціювати два рази по і два рази по в області . Тоді ряд (6.11) буде розв’язком рівняння (6.1), який, очевидно, задовольняє і крайові умови (6.3).
Для побудови розв’язку мішаної задачі (6.1)-(6.3) залишилось у ряді (6.11) так вибрати коефіцієнти і , щоб він задовольняв і початкові умови (6.2). З цією метою підставимо ряд (6.11) у початкові умови (6.2). Одержимо
(6.12)
Нехай функції і є кусково-диференційовними на проміжку
. Тоді їх можна розкласти в ряди Фур’є
(6.13)
де
Порівнюючи ряди (6.12), (6.13), одержуємо
Підставивши знайдені коефіцієнти у (6.11), одержимо розв’язок задачі (6.1) - (6.3):
(6.14)
Вперше приведену схему побудови розв’язку задачі (6.1)-(6.3) запропонував французький математик Жан Фур’є і опублікував її у 1822р. в монографії “Аналітична теорія тепла”. Тому в літературі метод відокремлення змінних часто називають методом Фур’є.