ИнМu_lectures
.pdf∆ Кратное интегрирование. Когомологии |
181 |
|
n |
F 0 = 0F = |
j[ |
Fj. |
|
|
=1 |
Для каждого k {0, 1, . . . , n − 1} рассмотрим пересечение Lk = kF ∩ F k. Ясно, что
Lk = (kF ∩ F k−1) ∩ F k, Lk−1 = (kF ∩ F k−1) F k, |
(25.14) |
причем
L0 = nj=1Fj =: F, Ln−1 = ∩nj=1Fj =: Z.
Теперь определим следующие множества
Xk = Π \ (kF ∩ F k−1), Xk′ = Π \ F k,
для которых ввиду (25.14)
Xk Xk′ = Π \ Lk, Xk ∩ Xk′ = Π \ Lk−1.
Поэтому точная последовательность Майера-Виеториса, примененная к паре Xk, Xk′ , имеет вид
jk ∂k ik ′ jk
→ Hn+q+1(Π\Lk) → Hn+q(Π\Lk−1) → Hn+q(Xk) Hn+q(Xk) →, k = 1, . . . , n−1.
Такое семейство последовательностей определяет следующую последовательность гомоморфизмов групп гомологий:
∂1 ∂2 ∂n−1
Hn(Π \ F ) ← Hn+1(Π \ L1) ← ··· ← Hn+k(Π \ Lk) ← ··· ← H2n−1(Π \ Z).
Покажем, что класс гомологий [σ] цикла σ Hn(Π \ D) является образом класса [∂Π] H2n−1(Π \ Z) границы ∂Π:
[σ] = ∂1 ◦ ··· ◦ ∂n−1[∂Π] |
(25.15) |
С этой целью для каждой пары (k, i) со свойством 0 6 i 6 k |
6 n − 1 |
определим цепь γik = σk−i+1 ∩ σk+2 ∩ ··· ∩ σn, причем для фиксированного k каждую такую цепь γik ориентируем так, чтобы цепь ωk = γ0k + γ1k +
···+ γkk была циклом (это возможно сделать, поскольку носитель |ωk| цепи
182 |
И.А. Антипова, О.В. Знаменская, А.К. Цих ∆ |
ωk составляет топологичекую границу грани σk+2 ∩ · · · ∩ σn ). Нетрудно проверить, что |ωk| Π \ Lk, т.е. [ωk] Hn+k(Π \ Lk). При этом
|γ0k| Π \ kF ∩ F k−1, |γ1k + · · · + γkk| Π \ F k.
Кроме того, ∂γ0k = γ0k−1 + γ1k−1 + · · · + γkk−−11 = ωk−1, и по определению связывающего гомоморфизма ∂k в последовательности Майера-Виеториса получаем
∂k[ωk] = [ωk−1].
Если теперь учесть, что ∂Π = ωn−1, σ = ω0, мы придем к равенству (25.15). Теперь заметим, что в Π \ Z
∂Π X ∂Πa, |
(25.16) |
a Z∩Π |
|
где Πa — это полиэдр {z Ua : |fj(z)| < ε, j = 1, . . . , n}. Семейство дивизоров F1,..., Fn автоматически согласовано с каждым полиэдром Πa, поэтому аналогично (25.15) для остова Γa имеем
∂1 ◦ · · · ◦ ∂n−1[∂Πa] = [Γa]. |
|
(25.17) |
||
Из (25.15-25.17) теперь получаем |
[∂Πa]! |
|
|
|
[σ] = ∂1 ◦ · · · ◦ ∂n−1 |
= |
|
[Γa] , |
|
|
X |
|
a |
X |
|
a Z∩Π |
|
Z∩Π |
что и доказывает (25.11).
4. Теорема о вычетах в полиэдре
Из теоремы 25.2 предыдущего пункта, на основании формулы Стокса, мы приходим к следующему варианту теоремы о вычетах.
Теорема 25.3. Пусть дивизоры Fj = {fj = 0} согласованы с полиэдром
Π, и пусть σ = ∂G1 × · · · × ∂Gn — остов полиэдра. Тогда справедлива формула
Z |
f1 |
. . . fn = (2πi) |
a Π |
a f ( ) |
|
|
|
hdz |
n |
X |
res h , |
σ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где суммирование ведется по всем точкам пересечения F1 ∩ · · · ∩ Fn в Π.
∆ Кратное интегрирование. Когомологии |
183 |
Лекция 26 ´
Метод разделяющих циклов в задачах вычисления несобственных интегралов (многомерная версия леммы Жордана)
Процедура замыкания циклов. Сведение интегралов к ло-
кальным вычетам.
1. Интегралы по остовам неограниченных полиэдров
Рассмотрим мероморфные в Cn дифференциальные формы вида |
|
||
ω = |
h(z)dz1 · · · dzn |
(26.1) |
|
f1(z) . . . fn(z) |
|||
|
|
с полюсами на дивизорах Fj = {z : fj(z) = 0}, j = 1, . . . , n. В предположении, что пересечение Z = F1 ∩ · · · ∩ Fn дискретно, для каждой точки a Z
определяется локальный вычет (вычет Гротендика) относительно системы дивизоров {Fj} как интеграл (см. лекцию 24)
a |
(2πi)n Z |
|
|
res ω = |
1 |
ω, |
(26.2) |
|
|||
|
|
Γa |
|
где Γa = {z Ua : |fj(z)| = ε, j |
= 1, . . . , n} – цикл в |
некоторой ма- |
лой окрестности Ua точки a, ориентация которого задается неравенством d(arg f1) · · · d(arg fn) > 0.
Заметим, что вычет Гротендика является простейшим среди возможных обобщений вычета Коши и допускает эффективное вычисление с помощью конечного числа коэффициентов разложения Тейлора в точке a функций f1,...,fn и h. В частности, когда f1,..., fn таковы, что якобиан ∂(f)/∂(z) в
точке a отличен от нуля, локальный вычет равен (формула Коши) |
|
|||||
|
|
h(a) |
(26.3) |
|||
res ω = |
|
|
|
|
. |
|
|
∂(f) |
|
||||
a |
|
|
|
(a) |
|
|
|
|
∂(z) |
|
|
∆ Кратное интегрирование. Когомологии |
185 |
С каждым мультииндексом J = {j1, . . . , js} {1, . . . , n} при 1 6 s 6 n свяжем (n, s − 1) – дифференциальную форму
|
X |
|
|
|
ξJ = |
(−1)(j,J)−1ρj∂ρ¯ J [j] ω, |
|
|
|
|
j J |
|
|
|
где (i, J) означает позицию j в наборе J, а |
¯ |
¯ |
¯ |
|
∂ρJ [j] = ∂ρj1 |
. . . [j] · · · ∂ρjs. |
Определение 26.2. Будем говорить, что дифференциальная форма ξJ
удовлетворяет условию Жордана на грани σJ0, где J0 = {1, . . . , n} \ J, если существует последовательность вещественных чисел Rk, сходящаяся к +∞ при k → ∞, такая, что
k→∞ |
Z |
J |
(26.6) |
lim |
|
ξ = 0 |
SRk ∩σJ0
где SR – сфера радиуса R с центром в некоторой точке остова σ = σ1...n
полиэдра Π.
3. Многомерная версия леммы Жордана
Здесь мы докажем следующий результат, полученный М.Пассаре, А. Цихом и О. Ждановым.
Теорема 26.1 (Многомерная версия леммы Жордана). . Если семейство дивизоров {Fj} согласовано с полиэдром Π и для каждого мультииндекса
J форма ξJ удовлетворяет условию Жордана на грани σJ0 , то
Z |
= (2 ) |
a Π |
a |
|
ω |
πi n |
X |
res ω. |
(26.7) |
|
||||
σ |
|
|
|
|
Заметим, что последовательность сфер SRk в лемме можно заменить любой другой последовательностью кусочно-гладких поверхностей такой, что области, ограниченные гранями полиэдра и поверхностями этой последовательности, исчерпывают весь полиэдр при R → ∞.
Доказательство. Мы введем формы |
¯ |
ωJ = (s − 1)!dξJ = s!∂ρJ ω, где |
s = |J|. Мы полагаем, что ω = ω. Прямой подсчет показывает, что при
∆ Кратное интегрирование. Когомологии |
187 |
преобразуем последнюю сумму к виду
| |
J =s |
1(s − 1)! Z |
"k J0 |
ρk∂ρ¯ |
J + i J (−1)(i,J)ρi |
k J0 |
∂ρ¯ |
k! ∂ρ¯ |
J [i]# ω. |
|
X| − |
σJ0 |
X |
|
X |
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(26.8) |
Заметим, что |
∂σI0 = |
(−1)(j,(I\j)0)−1 |
σ(I\j)0, |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
j I
и зафиксируем пару (J, k), где J есть мультииндекс длины s − 1 и k J0. В интеграле в формуле (26.8), который соответствует индексу J выделим слагаемые, содержащие функции ρi для i I = J {k}, т.е. интеграл
|
Z |
"ρk∂ρ¯ J |
+ i |
|
J (−1)(i,J)ρi∂ρ¯ k ∂ρ¯ J [i]# ω. |
|
||||||
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
||
|
σJ0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Грань σ |
появляется на границе ∂σ |
0 |
= ∂σ0 |
со знаком ( 1)(k,J0)−1 |
. Кроме |
|||||||
J0 |
|
|
|
|
|
|
I |
|
J k |
|
− |
|
того, мы имеем |
"ρk∂ρ¯ J + |
|
(−1)(i,J)ρi∂ρ¯ k ∂ρ¯ J [i]# |
|
|
|||||||
d{(−1)(k,J0)−1 |
|
ω} = s∂ρ¯ I ω. |
||||||||||
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
i J |
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, мы можем переписать (26.8) в виде |
|
|
||||||||||
I =s(s − 1)! i I |
|
Z |
[ρi1 ∂ρ¯ I[i1] − · · · + (−1)p−1ρip∂ρ¯ I[ip]] ω |
|
||||||||
|X| |
X |
\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
± |
i)0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
σ(I |
|
|
|
|
|
|
|
Z
XX
(s − 1)! |
ξI. |
|I|=s |
i I ±σ(I\i)0 |
Здесь каждое слагаемое внешней суммы может быть записано в виде предела:
( − 1)! i I |
|
Z |
|
I = ( |
− 1)! Rk→∞ i I |
|
|
Z |
|
|
I |
|
s |
X |
|
ξ |
s |
X |
|
|
|
|
k |
||
|
|
|
lim |
|
|
|
|
|
ξ , |
|||
|
|
± |
\ |
|
|
|
± |
\ |
|
∩ |
BR |
|
|
|
σ(I |
i)0 |
|
|
σ(I |
i)0 |
|
|
где BR есть шар радиуса R с центром в некоторой точке остова σ полиэдра
Π. Граница цепи σI0 ∩ BRk задается в виде
X
σI0 ∩ SRk + ±σ(I\i)0 ∩ BRk ,
i I
190 |
И.А. Антипова, О.В. Знаменская, А.К. Цих ∆ |
не пересекает полюсы подынтегральной функции, состоящие из семейства гиперплоскостей
aj, z + bj = −ν, ν = 0, 1, 2, . . . , j = 1, . . . , p.
Следует отметить, что один специальный класс многомерных интегралов (27.1) был рассмотрен Меллином в его знаменитой работе 1921 года, где с помощью этих интегралов он представил решение общего алгебраического уравнения (этому вопросу будет посвящена лекции 29).
В теории гипергеометрических функций наряду с интегральным подходом Меллина–Барнса существует другой интегральный подход, основанный на интегралах Эйлера, обобщающих интегральное представление бета–функции, а также подходы, в которых гипергеометрическая функция трактуется как сумма некоторых степенных рядов, либо как решение некоторых дифференциальных уравнений типа Фукса. В многомерной ситуации последние три подхода разрабатывались в работах Горна и Аппеля (ряды и уравнения), Меллина (уравнения), а начиная с 1987 года, используя комбинаторные идеи, в серии работ Гельфанда, Капранова, Зелевинского и других авторов все эти три подхода были в значительной мере развиты.
2. Представление интеграла Меллина–Барнса через сумму вычетов
Основой метода является принцип разделяющих циклов, сформулированный А.К. Цихом. В формулировке этого принципа речь идет о вычислении интегралов вида
I = (2πi)n Z |
f1 |
(z)(. .). fn(z), |
(27.2) |
|
1 |
|
|
h z dz |
|
∆g
где полюсы подынтегральной мероморфной формы ассоциированы с голоморфным собственным отображением
f= (f1, . . . , fn) : Cn → Cn,
амножество интегрирования ∆g есть остов полиэдра Πg, ассоциированного