![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1 Цепи постоянного тока
- •1.1 Общие положения
- •1.1.1 Источник электрической энергии
- •1.1.2 Приемник электрической энергии
- •1.1.3 Соединительные провода
- •1.1.4 Основные определения теории цепей постоянного тока
- •1.2 Об эквивалентных схемах для источников энергии
- •1.3 Распределение потенциала в простой электрической цепи
- •1.4 Баланс мощности в электрической цепи
- •1.5 Законы Кирхгофа
- •1.6 Преобразования линейных электрических схем
- •1.6.1 Общие замечания
- •1.6.2 Последовательное соединение
- •1.6.3 Параллельное соединение
- •1.6.4 Смешанное соединение
- •1.6.5 Преобразование «треугольника сопротивлений» в «звезду сопротивлений»
- •1.6.6 Преобразование «звезды сопротивлений» в «треугольник сопротивлений»
- •1.7 Методы расчета сложных цепей
- •1.7.1 Метод линейных преобразований
- •1.7.2 Метод законов Кирхгофа
- •1.7.3 Метод контурных токов
- •1.7.4 Метод наложения (суперпозиции)
- •1.7.5 Метод узловых потенциалов
- •1.7.5.1 Метод узлового напряжения
- •1.7.6 Метод эквивалентного генератора (метод теоремы Тевенена -Гельмгольца)
- •1.7.7 Метод теоремы Поливанова
- •1.7.8 Свойство взаимности
- •1.8 Двухполюсники и четырехполюсники
- •1.8.1 Общие замечания о двухполюсниках
- •1.8.2 Расчет электрических цепей с помощью активного двухполюсника
- •1.8.3 Передача энергии от активного двухполюсника к пассивному
- •1.8.4 Общие замечания о четырехполюсниках
- •1.8.5 Основные уравнения пассивного четырехполюсника
- •1.8.6 Определение коэффициентов четырехполюсника
- •1.8.6.1 Опытное определение коэффициентов четырехполюсника
- •1.61 - Опыт холостого хода
- •1.62 - Опыт короткого замыкания
- •1.8.6.2 Аналитическое определение коэффициентов четырехполюсника
- •1.8.7 Работа четырехполюсника на нагрузку
- •1.8.8 Эквивалентные схемы четырехполюсников
1.8 Двухполюсники и четырехполюсники
1.8.1 Общие замечания о двухполюсниках
Часть электрической цепи произвольной конфигурации, подключенная к двум зажимам, называется двухполюсником.
Двухполюсники бывают:
активные;
пассивные.
Двухполюсник, не содержащий внутри себя источников энергии называется пассивным.
Он обозначается прямоугольником и буквой «П», см. рисунок 1.45.
П
Рисунок 1.45 - Пассивный двухполюсник
Любой
пассивный двухполюсник является
потребителем энергии и характеризуется
одной величиной - внутренним или входным
сопротивлением
.
Внутренним или входным сопротивлением двухполюсника называется сопротивление всей внутренней цепи двухполюсника, замеренное с зажимов.
В
схеме, на рисунке 1.45, внутреннее
сопротивление определится, как
эквивалентное сопротивление двух
параллельно включенных элементов
и
.
Двухполюсник, содержащий внутри себя источники энергии называется активным.
Он обозначается прямоугольником и буквой «А», см. рисунок 1.46.
Рисунок 1.46 - Активный двухполюсник
Активный
двухполюсник можно представить источником
ЭДС и внутренним или входным сопротивлением
.
Величина ЭДС активного двухполюсника определяется из режима холостого хода двухполюсника.
Для схемы изображенной на рисунке 1.46 имеем:
Рисунок 1.47 - Преобразования в активном двухполюснике
В нашем случае ЭДС найдется таким образом:
;
;
;
и окончательно
.
(1.101)
Величина
внутреннего или входного сопротивления
активного двухполюсника
определяется на зажимах двухполюсника
при режиме короткого замыкания всех
источников ЭДС внутри двухполюсника.
Имеем, для нашей схемы, см. рисунок 1.48.
Рисунок
1.48 - Определение
внутреннего
сопротивления
.
(1.102)
Короткое
замыкание источника ЭДС равносильно
допущению, что
.
Из приведенного примера следует, что любой активный двухполюсник можно рассматривать как эквивалентный генератор.
Для эквивалентного генератора мы можем записать
,
(1.103)
где
-
ток в
-
й ветви при коротком замыкании всех
источников ЭДС активного двухполюсника.
Выражение (1.103) называется теоремой об активном двухполюснике или теоремой об эквивалентном генераторе или теоремой Тевенена -Гельмгольца.
Мы уже упоминали данную теорему, см. раздел 1.7.6.
Из
теоремы об активном двухполюснике
следует, что при коротком замыкании ток
-
й ветви (
)
будет равен
,
или
.
(1.104)
Входное сопротивление активного двухполюсника равно отношению напряжения холостого хода на его зажимах к току короткого замыкания через эти же зажимы.
Данные величины легко измерить, см. рисунок 1.49.
Рисунок
1.49 - Опытное определение
,
(1.105)
где V - показания вольтметра; А - показания амперметра.
Рассмотрим еще одну форму теоремы об активном двухполюснике.
Подставим (1.104) в (1.103), тогда будем иметь
,
но
,
поэтому
или
.
Раскрывая скобки, имеем
.
Отсюда
,
(1.106)
где
-
напряжение холостого хода на зажимах
активного двухполюсника;
- ток короткого замыкания через зажимы
активного двухполюсника.