- •14.1. Общие сведения
- •14.2. Устройство трехфазной асинхронной машины
- •14.3. Вращающееся магнитное поле и его особенности
- •14.4.Режимы работы трехфазной асинхронной машины
- •14.5. Электродвижущая сила, индуктируемая в обмотке статора
- •14.6. Уравнение электрического состояния фазы статора
- •14.7. Электродвижущая сила и ток в обмотке ротора
- •14.8. Частота вращения ротора
- •14.9. Векторная диаграмма фазы асинхронного двигателя
- •14.10. Схема замещения фазы асинхронного двигателя
- •14.11. Энергетический баланс асинхронного двигателя
- •14.12. Вращающий момент асинхронного двигателя
- •14.13. Механическая характеристика асинхронного двигателя
- •14.14. Пуск асинхронного двигателя в ход
- •14.15. Рабочие характеристики асинхронного двигателя
- •14.16. Универсальная характеристика асинхронной машины
- •14.17. Методы регулирования частоты вращения асинхронных двигателей
- •14.18. Двухфазные и однофазные асинхронные двигатели
- •14.19. Индукционный регулятор и фазорегулятор
14.6. Уравнение электрического состояния фазы статора
В фазной обмотке статора ЭДС индуктируются не только потоком вращающегося магнитного поля, магнитные линии которого сцепляются одновременно с проводниками статора и ротора. Каждая фазная обмотка статора имеет также потокосцепление рассеяния рас1. Это та часть линий магнитной индукции, которые замыкаются помимо ротора. Потокосцепление рассеяния статора рас1 складывается (рис. 14.13) из потокосцеплений магнитных линий поля, замыкающихся поперек пазов сердечника n, вокруг лобовых соединений л, между зубцами статора и ротора, т. е. в воздушном зазоре машины 3. Чем больше воздушный зазор, чем длиннее лобовые соединения и чем глубже заложены проводники обмотки в пазы, тем больше потокосцепление рассеяния рас1. Так как большая часть пути магнитных линий проходит в воздухе, то на тех же основаниях, что и для трансформатора, можно считать потокосцепление рассеяния прямо пропорциональным току статора и совпадающим по фазе с этим током. Потокосцепление рассеяния индуктирует в каждой из фаз обмотки статора ЭДС рассеяния Ерас1, которая отстает по фазе от этого потокосцепления,
а следовательно, и от тока на четверть периода. Как и для трансформатора, напряжение —рас1, уравновешивающее ЭДС рассеяния, можно выразить через произведение тока статора 1 на индуктивное сопротивление xpacl = Lpacl, т. е.
— рас1 =j xpacl1 =j Lpacl 1 ,
где Lpacl — индуктивность рассеяния фазной обмотки статора. Таким образом, ток в каждой из фазных обмоток можно рассматривать как создаваемый совместным действием фазного напряжения сети U1 и двух ЭДС — одной, индуктируемой вращающимся магнитным полем, и второй, индуктируемой потокосцеплением рассеяния.
Следовательно,
I1=(1+1+рас1)/rB1,
где rB1 — активное сопротивление витков фазной обмотки статора, на основании чего напряжение
1 = (-1) + (rB1 + jxрас1) 1 = (-1) + Zo611. (14.11а)
Здесь величина
Zo61=rB1+jxрас1
— комплексное сопротивление фазной обмотки статора.
Это уравнение ничем не отличается от уравнения электрического состояния первичной обмотки трансформатора (8.11а), что естественно, так как в асинхронной машине, а также и в трансформаторе передача энергии во вторичную цепь (передача энергии ротору) осуществляется при посредстве магнитного поля.
В уравнении электрического состояния фазы статора асинхронного двигателя Zo61 1 существенно больше, чем в уравнении первичной обмотки трансформатора. Это — результат наличия воздушного зазора в магнитной цепи машины.
Все же падение напряжения Zo61 1 в машинах средней и большой мощности в рабочем режиме при I1 == I1ном относительно мало и приближенно определяется согласно (7.2в):
U1E1 = 4,44fkоб1Фв. (I4.116)
Так как напряжение между выводами фазной обмотки U1 неизменно, то приближенно можно считать магнитный поток вращающегося поля машины Фв также неизменным, не зависящим от ее нагрузки.