- •2. Источники эдс и источники тока и их внешние характеристики.
- •4. Расчет сложных электрических цепей методом уравнений Кирхгофа.
- •5. Расчет сложных электрических цепей методом контурных токов.
- •6. Расчет сложных электрических цепей методом узловых потенциалов.
- •7. Расчет параллельных электрических цепей методом двух узлов.
- •8. Параметры синусоидального тока и их отображение на временной диаграмме. Угол сдвига фаз.
- •9. Катушка индуктивности в цепи переменного тока. Индуктивное сопротивление. Фазовые соотношения между напряжением и током.
- •10. Конденсатор в цепи переменного тока. Емкостное сопротивление. Фазовые соотношения между напряжением и током.
- •12. Изображение синусоидальных электрических величин в комплексной форме. Комплексные амплитуды и комплексы электрических величин. Векторные диаграммы электрических величин на комплексной плоскости.
- •14. Последовательная цепь r, l на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
- •15. Последовательная цепь r, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
- •16. Последовательная цепь r, l, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений. Реактивное сопротивление цепи. Резонанс напряжений.
- •17. Разветвленные электрические цепи переменного тока: комплексная проводимость последовательной ветви r, l, треугольник проводимостей, эквивалентная параллельная схема с проводимостями.
- •18. Параллельная электрическая цепь из конденсатора и катушки индуктивности: эквивалентная параллельная схема, векторная диаграмма токов. Резонанс токов.
- •20. Коэффициент мощности. Повышение коэффициента мощности компенсацией сдвига фаз.
- •23. Гармонический анализ несинусоидального периодического тока: разложение в тригонометрический ряд, параметры гармоник, параметры несинусоидального тока.
- •25. Уравнения четырехполюсника в разных формах. Экспериментальное определение коэффициентов четырехполюсника формы а из опытов холостого хода и короткого замыкания.
- •26. Уравнения длинной линии с потерями в показательной форме. Коэффициент отражения.
- •27. Расчет переходных процессов классическим методом: определение независимых условий, составление характеристического уравнения его решение, определение постоянных интегрирования.
- •28. Расчет переходных процессов операторным методом: операторная схема, операторные изображения электрических величин и параметров цепей, переход к функции времени по формуле разложения.
- •30. Графические методы расчета последовательных нелинейных электрических цепей постоянного тока.
- •31. Графические методы расчета параллельных нелинейных электрических цепей методом двух узлов.
- •33. Расчет последовательной магнитной цепи.
- •34. Расчет параллельной магнитной цепи методом двух узлов.
30. Графические методы расчета последовательных нелинейных электрических цепей постоянного тока.
При использовании этих методов задача решается путем графических построений на плоскости. При этом характеристики всех ветвей цепи следует записать в функции одного общего аргумента. Благодаря этому система уравнений сводится к одному нелинейному уравнению с одним неизвестным.
- расчет цепи с последовательным соединением резистивных элементов: при последовательном соединении нелинейных резисторов в качестве общего аргумента принимается ток, протекающий через последовательно соединенные элементы. Расчет проводится в следующей последовательности:
по заданным ВАХ отдельных резисторов в системе декартовых координатстроится результирующая зависимость;
затем на оси напряжений откладывается точка, соответствующая в выбранном масштабе заданной величине напряжения на входе цепи, из которой восстанавливается перпендикуляр до пересечения с зависимостью ;
из точки пересечения перпендикуляра с кривой опускается ортогональ на ось токов – полученная точка соответствует искомому току в цепи, по найденному значению которого с использованием зависимостей определяются напряженияна отдельных резистивных элементах.
Применение указанной методики иллюстрируют графические построения на рисунке б, соответствующие цепи на рисунке а.
Графическое решение для последовательной нелинейной цепи с двумя резистивными элементами может быть проведено и другим методом – методом пересечений. В этом случае один из нелинейных резисторов, например, с ВАХ на рисунке а, считается внутренним сопротивлением источника с ЭДС Е, а другой – нагрузкой. Тогда на основании соотношения точка а (см. рисунок):
пересечения кривых и определяет режим работы цепи. Кривая строится путем вычитания абсцисс ВАХ из ЭДС Е для различных значений тока.
Использование данного метода наиболее рационально при последовательном соединении линейного и нелинейного резисторов. В этом случае линейный резистор принимается за внутреннее сопротивление источника, и линейная ВАХ последнего строится по двум точкам.
31. Графические методы расчета параллельных нелинейных электрических цепей методом двух узлов.
При параллельном соединении нелинейных резисторов в качестве общего аргумента принимается напряжение, приложенное к параллельно соединенным элементам. Расчет проводится в следующей последовательности:
по заданным ВАХ отдельных резисторов в системе декартовых координатстроится результирующая зависимость;
на оси токов откладывается точка, соответствующая в выбранном масштабе заданной величине тока источника на входе цепи (при наличии на входе цепи источника напряжения задача решается сразу путем восстановления перпендикуляра из точки, соответствующей заданному напряжению источника, до пересечения с ВАХ );
из которой восстанавливается перпендикуляр до пересечения с зависимостью . Из точки пересечения перпендикуляра с кривойопускается ортогональ на ось напряжений– полученная точка соответствует напряжению на нелинейных резисторах;
по найденному значению которого с использованием зависимостей определяются токив ветвях с отдельными резистивными элементами.
Использование данной методики иллюстрируют графические построения на рисунке б, соответствующие цепи на рисунке а.
32. Величины и законы магнитного поля и магнитных цепей: магнитная индукция, напряженность магнитного поля, магнитный поток, магнитодвижущая сила, закон полного тока, законы Кирхгофа для магнитной цепи. Схема замещения магнитной цепи.
- вектор магнитной индукции - , [Тл]– векторная величина, характеризующая силовое действие магнитного поля на ток;
- вектор намагниченности - , [А/м]– магнитный момент единицы объема вещества, (сумма собственных магнитных моментов доменов вещества, обусловленных молекулярными токами; под влиянием внешнего магнитного поля они ориентируются, усиливая это поле);
- вектор напряженности магнитного поля - , [А/м]–;, где- магнитная постоянная;
- магнитный потока - Ф, [Вб] – поток вектора магнитной индукции через поперечное сечение S магнитопровода,;
- магнитодвижущая сила МДС (НС) - F, [А] – , где:i – ток в обмотке, w – число витков обмотки;
- магнитное напряжение - , [А] - линейный интеграл от напряженности магнитного поля, гдеa и b-граничные точки участка магнитной цепи, для которого определяется
В основе расчета магнитных цепей лежат два закона:
- закон полного тока: - циркуляция вектора напряженности вдоль произвольного контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром;
- закон непрерывности магнитного потока: - поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю.
Допущения при расчетах
- магнитная напряженность, соответственно магнитная индукция, во всех точках поперечного сечения магнитопровода одинакова ;
- потоки рассеяния отсутствуют (магнитный поток через любое сечение неразветвленной части магнитопровода одинаков);
- сечение воздушного зазора равно сечению прилегающих участков магнитопровода.
Эти допущения позволяют использовать при расчетах законы Кирхгофа и Ома для магнитных цепей.
- I-й з-н Кирхгофа: - алгебраическая сумма магнитных потоков в узле магнитопровода равна нулю;
- II-й з-н Кирхгофа: - алгебраическая сумма падений магнитного напряжения вдоль замкнутого контура равна алгебраической сумме МДС, действующих в контуре;
- з-н Ома: - падение магнитного напряжения на участке магнитопровода длинойl равно произведению магнитного потока и магнитного сопротивления участка.
Аналогия величин и законов для электрических и магнитных цепей
Электрическая цепь |
Магнитная цепь |
Ток |
Поток |
ЭДС |
МДС (НС) |
Электрическое сопротивление |
Магнитное сопротивление |
Электрическое напряжение |
Магнитное напряжение |
Первый закон Кирхгофа: |
Первый закон Кирхгофа: |
Второй закон Кирхгофа: |
Второй закон Кирхгофа: |
Закон Ома: |
Закон Ома: |
- схема замещения магнитной цепи: т.к. при расчете магнитных цепей применяются расчетные величины и законы, являющиеся аналогами величин электрических цепей: магнитный поток, магнитное напряжение, магнитное сопротивление, законы Кирхгофа, вебер-амперные характеристики, что позволяет применять методы расчета нелинейных электрических цепей к расчету магнитных цепей.
На схеме замещения, приведенной на рисунке б, обмотки с током изображены в виде источников магнитодвижущих сил (МДС). Направление МДС определяется по правилу правого винта: при вращении винта по направлению тока в витке, перемещение винта показывает направление МДС. Стержни ветвей изображены в виде нелинейных магнитных сопротивлений. Воздушный зазор изображен в виде линейного магнитного сопротивления. Направления магнитных потоков выбирается произвольно до начала расчета.
а) б)