- •2. Источники эдс и источники тока и их внешние характеристики.
- •4. Расчет сложных электрических цепей методом уравнений Кирхгофа.
- •5. Расчет сложных электрических цепей методом контурных токов.
- •6. Расчет сложных электрических цепей методом узловых потенциалов.
- •7. Расчет параллельных электрических цепей методом двух узлов.
- •8. Параметры синусоидального тока и их отображение на временной диаграмме. Угол сдвига фаз.
- •9. Катушка индуктивности в цепи переменного тока. Индуктивное сопротивление. Фазовые соотношения между напряжением и током.
- •10. Конденсатор в цепи переменного тока. Емкостное сопротивление. Фазовые соотношения между напряжением и током.
- •12. Изображение синусоидальных электрических величин в комплексной форме. Комплексные амплитуды и комплексы электрических величин. Векторные диаграммы электрических величин на комплексной плоскости.
- •14. Последовательная цепь r, l на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
- •15. Последовательная цепь r, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
- •16. Последовательная цепь r, l, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений. Реактивное сопротивление цепи. Резонанс напряжений.
- •17. Разветвленные электрические цепи переменного тока: комплексная проводимость последовательной ветви r, l, треугольник проводимостей, эквивалентная параллельная схема с проводимостями.
- •18. Параллельная электрическая цепь из конденсатора и катушки индуктивности: эквивалентная параллельная схема, векторная диаграмма токов. Резонанс токов.
- •20. Коэффициент мощности. Повышение коэффициента мощности компенсацией сдвига фаз.
- •23. Гармонический анализ несинусоидального периодического тока: разложение в тригонометрический ряд, параметры гармоник, параметры несинусоидального тока.
- •25. Уравнения четырехполюсника в разных формах. Экспериментальное определение коэффициентов четырехполюсника формы а из опытов холостого хода и короткого замыкания.
- •26. Уравнения длинной линии с потерями в показательной форме. Коэффициент отражения.
- •27. Расчет переходных процессов классическим методом: определение независимых условий, составление характеристического уравнения его решение, определение постоянных интегрирования.
- •28. Расчет переходных процессов операторным методом: операторная схема, операторные изображения электрических величин и параметров цепей, переход к функции времени по формуле разложения.
- •30. Графические методы расчета последовательных нелинейных электрических цепей постоянного тока.
- •31. Графические методы расчета параллельных нелинейных электрических цепей методом двух узлов.
- •33. Расчет последовательной магнитной цепи.
- •34. Расчет параллельной магнитной цепи методом двух узлов.
14. Последовательная цепь r, l на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
если в такой ветви течет ток , то падение напряжения будет складываться из:
где ; приведенному выше уравнению можно поставить в соответствие выражение:, которое наглядно демонстрируют векторные диаграммы, называемые соответственнотреугольником напряжений и треугольником сопротивлений,:
- закон Ома в комплексной форме:
15. Последовательная цепь r, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений, треугольник напряжений. Закон Ома в комплексной форме.
если в такой ветви течет ток , то падение напряжения будет складываться из:
где ; приведенному выше уравнению можно поставить в соответствие выражение:, которое наглядно демонстрируют векторные диаграммы, называемые соответственнотреугольником напряжений и треугольником сопротивлений,:
- закон Ома в комплексной форме:
16. Последовательная цепь r, l, c на переменном токе: векторная диаграмма тока и напряжений. Реактивное сопротивление цепи. Резонанс напряжений.
падение напряжения на цепи: , где:, а. В зависимости от соотношения величинивозможны три различных случая:
- в цепи преобладает индуктивность, т.е. , а следовательно. Этому режиму соответствует векторная диаграмма нарисунке а.
- в цепи преобладает емкость, т.е. , а значит,. Этот случай отражает векторная диаграмма нарисунке б.
- - случай резонанса напряжений (рисунок в).
Условие резонанса напряжений: , при котором. При резонансе напряжений или режимах, близких к нему, ток в цепи резко возрастает. В теоретическом случае при R=0 его величина стремится к бесконечности. Соответственно возрастанию тока увеличиваются напряжения на индуктивном и емкостном элементах, которые могут во много раз превысить величину напряжения источника питания. Физическая сущность резонанса заключается в периодическом обмене энергией между магнитным полем катушки индуктивности и электрическим полем конденсатора, причем сумма энергий полей остается постоянной.
- резонансными кривыми называются зависимости тока и напряжения от частоты:
17. Разветвленные электрические цепи переменного тока: комплексная проводимость последовательной ветви r, l, треугольник проводимостей, эквивалентная параллельная схема с проводимостями.
- полное сопротивление такой цепи: ;
- полная проводимость: ;
- преобразуя далее: , получим выражения дляG (активной проводимости цепи RL) и ВL (индуктивной проводимости цепи RL);
- при изображении треугольника проводимостей на комплексной площади откладывают активную, индуктивную и полную проводимости: ( см. рис.) и
- последовательную схему соединения R и L можно заменить на параллельную преобразовав ток через цепь как сумму активного и реактивного тока:
производить расчеты разветвленных схем удобно, приводя их к эквивалентной параллельной:
18. Параллельная электрическая цепь из конденсатора и катушки индуктивности: эквивалентная параллельная схема, векторная диаграмма токов. Резонанс токов.
- комплекс общего тока через такую ветвь: ;
- проводимость такой цепи: , а
,
В зависимости от соотношения величин и возможны три различных случая.
- в цепи преобладает индуктивность, т.е. , а следовательно,. Этому режиму соответствует векторная диаграмма нарисунке а.
- в цепи преобладает емкость, т.е. , а значит,. Этот случай иллюстрирует векторная диаграмма нарисунке б.
- и - случай резонанса токов (рисунок в).
Условие резонанса токов или. Таким образом, при резонансе токов входная проводимость цепи минимальна, а входное сопротивление, наоборот, максимально. В частности при отсутствии в цепи на рисунке резистораR ее входное сопротивление в режиме резонанса стремится к бесконечности, т.е. при резонансе токов ток на входе цепи минимален.
Приведенное условие резонанса справедливо только для простейших схем с последовательным или параллельным соединением индуктивного и емкостного элементов.
19. Мощность в электрической цепи переменного тока: мгновенная мощность в элементах R, L, C. Реактивная мощность индуктивности и емкости. Треугольник мощностей. Активная, реактивная, полная и комплексная мощности всей цепи.
- интенсивность передачи или преобразования энергии называется мощностью:
- мгновенное значение мощности в электрической цепи: , приняв начальную фазу напряжения за нуль, а сдвиг фаз между напряжением и током за, получим:
Т.о., мгновенная мощность имеет постоянную составляющую и гармоническую составляющую, угловая частота которой в 2 раза больше угловой частоты напряжения и тока.
Когда мгновенная мощность отрицательна, а это имеет место (см. рисунок), когда u и i разных знаков, т.е. когда направления напряжения и тока в двухполюснике противоположны, энергия возвращается из двухполюсника источнику питания.
Такой возврат энергии источнику происходит за счет того, что энергия периодически запасается в магнитных и электрических полях соответственно индуктивных и емкостных элементов, входящих в состав двухполюсника;
- энергия, отдаваемая источником двухполюснику в течение времени t равна .
- среднее за период значение мгновенной мощности называется активной мощностью: , [Вт]; Учитывая, что , получим:. Активная мощность, потребляемая пассивным двухполюсником, не может быть отрицательной (иначе двухполюсник будет генерировать энергию), поэтому, т.е. на входе пассивного двухполюсника. СлучайР=0, теоретически возможен для двухполюсника, не имеющего активных сопротивлений, а содержащего только идеальные индуктивные и емкостные элементы.
- мощность на резисторе (идеальном активном сопротивлении) потребляется только активная, т.к. ток и напряжение совпадают по фазе:
- мощность на катушке индуктивности (идеальной индуктивности) не потребляется:
Т.к. ток отстает от напряжения по фазе на , то: ; На участке 1-2 (см. рис.) энергия, запасаемая в магнитном поле катушки, нарастает. На участке 2-3 - убывает, возвращаясь в источник.
- мощность на конденсаторе (идеальной емкости) также не потребляется:
Ток здесь опережает напряжение, поэтому , и . Т.о., в катушке индуктивности и конденсаторе не происходит необратимого преобразования энергии в другие виды энергии. Здесь происходит только циркуляция энергии: электрическая энергия запасается в магнитном поле катушки или электрическом поле конденсатора на протяжении четверти периода, а на протяжении следующей четверти периода энергия вновь возвращается в сеть. В силу этого катушку индуктивности и конденсатор называют реактивными элементами, а их сопротивления ХL и ХС , в отличие от активного сопротивления R резистора, – реактивными.
- интенсивность поступления энергии в магнитное поле катушки или электрическое поле конденсатора называется реактивной мощностью: , [ВАр]. Она положительна при отстающем токе (индуктивная нагрузка-) и отрицательна при опережающем токе (емкостная нагрузка-).
- реактивная мощность на индуктивности:
- реактивная мощность на конденсаторе :
- полная мощность: , [ВА]
- комплексная мощность: активную, реактивную и полную мощности можно определить, пользуясь комплексными изображениями напряжения и тока. Если , а, то комплекс полной мощности:
;
- треугольник мощностей – отображение комплексных значений мощностей на комплексной плоскости (при имеем следующее отображение):