![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Глава III. Магнетизм
- •§12. Магнитное поле в вакууме
- •12.1. Опыт Эрстеда. Индукция магнитного поля
- •Магнитное поле
- •12.2. Поток вектора . Теорема Гаусса
- •12.3 Магнитное взаимодействие токов. Закон Ампера
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •12.5 Принцип суперпозиции. Применение закона
- •12.5.1 Магнитное поле кругового тока
- •12.5.2. Магнитное поле прямого тока
- •12.6. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Вихревой характер магнитного поля
- •12.7. Магнитное поле соленоида
- •12.7. 1. Магнитное поле тороида
- •§13. Магнитное поле в веществе
- •Электрона и атома
- •13.2. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •Поле в магнетиках. Напряженность магнитного поля
- •13.4. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость
- •13.5. Теорема о циркуляции вектора
- •13.6. Расчет магнитного поля длинного стержневого проводника с током
- •Граничные условия для векторов и
- •13.8. Расчет магнитного поля в неоднородных средах
- •Типы магнетиков
- •13.9.1. Природа диамагнетизма
- •13.9.2. Природа парамагнетизма.
- •13.9.3. Ферромагнетизм
- •13.9.4. Природа ферромагнетизма
- •§ 14. Заряды и токи в магнитном поле
- •14.1. Сила Ампера и сила Лоренца
- •Силу (14.4) называют силой Лоренца. Ее величина
- •14.2. Закономерности движения заряженных частиц в магнитном поле
- •14.3. Ускорители заряженных частиц
- •Внутри дуанта электрическое поле отсутствует, поэтому
- •Контур с током в магнитном поле
- •В неоднородном магнитном поле помимо вращательного момента, стремящегося повернуть виток, будет действовать сила, вызывающая поступательное перемещение витка с током.
- •Если в процессе перемещения сила тока не меняется, то
- •14.5. Физические принципы работы электроизмерительных приборов
- •14.5.1. Магнитоэлектрическая система
- •Таким образом,
- •14.5.2. Электродинамическая система
- •§15. Электромагнитная индукция
- •Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца
- •Если потоки, пронизывающие витки, одинаковы, то
- •15.2. Генераторы и электродвигатели
- •15.2.1. Генератор переменного тока
- •15.2.2. Генератор постоянного тока и электродвигатель
- •Токи Фуко
- •15.4. Явление самоиндукции. Индуктивность
- •Потокосцепление самоиндукции такого соленоида
- •15.5. Токи при размыкании и замыкании цепи
- •15.6. Природа э.Д.С. Индукции
- •15.7. Явление взаимной индукци
- •15.8. Физические принципы работы трансформатора
- •§ 16.Энергия магнитного поля
- •16.1. Магнитная энергия контуров с током
- •16.2. Энергия магнитного поля. Плотность магнитной энергии
- •§ 17. Обобщение законов электромагнетизма. Уравнения Максвелла
- •17.1. Обобщение закона электромагнитной индукции. Первое уравнение Максвелла
- •17.2 Обобщение теоремы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля. Ток смещения
- •17.3 Вектор плотности тока смещения
- •Таким образом, линии вектора плотности тока смещения между пластинами непрерывно переходят в линии плотности тока проводимости внутри проводящей пластины.
- •17.4. Второе уравнение Максвелла
- •17.5. Система уравнений Максвелла
В неоднородном магнитном поле помимо вращательного момента, стремящегося повернуть виток, будет действовать сила, вызывающая поступательное перемещение витка с током.
В
зависимости от ориентации магнитного
момента
по отношению
к направлению силовых линий магнитного
поля виток будет либо втягиваться в
область более сильного поля (если
),
либо, напротив, выталкиваться в область
более слабого поля
(если
).
Рисунок
14.9 поясняет этот эффект для случая
= 0: составляющие
элементарных сил
,
перпендикулярные плоскости витка, дают
результирующую силу, направленную в
область более сильного поля.
Рис. 14.9
14.5. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
Поскольку на провод с током в магнитном поле действуют силы Ампера (14.1), то при перемещении провода будет совершаться определенная работа.
Элементарная
работа
А,
совершаемая при малом перемещенииdr
элемента
тока
в постоянном поле
,
равна:
где
-вектор малой площадки, прочерчиваемой
элементом
проводника при его малом перемещении
(рис. 14.10),
dФВ
= ()-
магнитный поток сквозь эту площадку.
Таким образом:
.
(14.13)
Если проводник, сила тока I в котором поддерживается постоянной, совершает конечное перемещение в магнитном поле из положения «1» в положение «2», то работа, совершаемая на этом перемещении равна
.
(14.14)
Таким
образом, при
перемещении в магнитном поле провода
с постоянным током совершается работа,
равная произведению силы тока I
на магнитный поток ФВ
сквозь поверхность, прочерченную
проводником при таком перемещении.
Эта работа совершается за счет того
источника эдс, который поддерживает
ток I
в проводнике. Формула (14.14) справедлива
для произвольного направления вектора
.
Теперь
найдем работу по перемещению в магнитном
поле замкнутого контура с током.
Рис. 14.10.
Пусть
в результате малого перемещения
каждый
элемент контура прочертил малую площадку
(рис.
14.11).
Рис.
14.11
Искомая
работа А
выражается формулой (14.13), где dФВ
-
это магнитный
поток через поверхность S,
прочерченную всеми элементами контура.
Этот поток можно выразить через изменение
потока, сцепленного с контуром при его
перемещении. Поверхности, натянутые на
контур в его начальном и конечном
положениях вместе с поверхностью S,
прочерченной контуром, образуют замкнутую
поверхность. По теореме Гауса (см. формулу
(12.5)), магнитный поток сквозь произвольную
замкнутую поверхность равен нулю,
поэтому с учетом направления нормалей
и
,(cм.
рис. 14.6) получим
=0,
где
- это поток, сцепленный с контуром в его
начальном положении (потокосцепление);
-
изменение потокосцепления, сцепленного
с контуром.
Таким
образом,
,
то есть
.
(14.15)
Интегрируя (14.15), найдем работу, совершаемую над контуром с током при его конечном перемещении из положения «1» в положение «2»:
.
(14.16)
Если в процессе перемещения сила тока не меняется, то
.
(14.17)
Таким образом, работа при перемещении в постоянном магнитном поле замкнутого контура с постоянным током, равна произведению силы тока на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром.