Диэлектрические потери в диэлектриках
При воздействии на диэлектрик электрического поля часть энергии поля в диэлектрике переходит в тепло и вызывает нагрев диэлектрика. Эта,часть энергии, рассеиваемая в диэлектрике в единицу времени при воздействии на диэлектрик электрического поля называется диэлектрическими потерями. Диэлектрические потери в материале можно характеризовать удельными потерями (рассеиваемая мощность в единице объема диэлектрика), углом диэлектрических потерь, а также тангенсом этого угла.
Углом диэлектрических потерь называется угол, дополняющий до угол сдвига фаз между векторами тока и напряжения в емкостной цепи. В случае идеального диэлектрика вектор тока в такой цепи опережает вектор напряжения на , при этом угол будет равен нулю, а в реальном диэлектрике угол отклонения отличается от прямого на угол . Чем больше рассеиваемая в диэлектрике мощность, переходящая в тепло, тем меньше угол сдвига фаз и больше угол диэлектрических потерь и его функция
Недопустимо большие диэлектрические потери в электроизоляционном материале вызывают сильный нагрев изготовленного из него изделия и могут привести к его тепловому разрушению.
Реальный диэлектрик, находящийся между электродами,можно уподобить схемам соединения идеального конденсатора с активным сопротивлением. На рис.1 представлены векторные диаграммы и эквивавалентные схемы диэлектрика с потерями. Эти схемы выбираются с таким расчетом,чтобы активная мощность, расходуемая в данной схеме, была равна мощности, рассеиваемой в диэлектрике конденсатора, а ток опережал напряжение на тот же угол, что и в рассматриваемом конденсаторе. Угол потерь не зависит от выбора схемы. Рассмотренные эквивалентные схемы не дают полного объяснения механизма диэлектрических потерь и вводятся только условно.
Природа диэлектрических потерь в диэлектриках различна. Диэлектрические потери могут обусловливаться малыми по величине токами сквозной проводимости, или токами утечки, возникающими в технических диэлектриках из-за наличия в них небольшого числа свободных зарядов.
Диэлектрические потери обусловливаются замедленной поляризацией вследствие возникновения токов смещения или абсорбционных токов. Явление запаздывания поляризации зависит от времени релаксации полярных молекул, времени переброса ионов в тепловом движении и является основой диэлектрических потерь.
При постоянном напряжении, приложенном к диэлектрику .диэлектрические потери обусловлены явлением сквозной проводимости. Токи сквозной проводимости имеют малое значение и зависят преимущественно от содержания примесей. Поэтому при воздействии на диэлектрик постоянного напряжения диэлектрические потери будут незначительны.
При переменном напряжении рассеивание энергии происходит не только вследствие некоторой электропроводности диэлектрика, но также из-за наличия активных составляющих поляризационных токов.
В технических диэлектриках, помимо потерь от сквозной электропроводности и потерь от замедленной поляризации, возникают по-
7
тери, обусловленные наличием посторонних проводящих или полупроводящих включений углерода, окислов железа и т.д.
В случае высоких напряжений потери в диэлектрике возникают вследствие ионизации газовых включений внутри диэлектрика.
Виды диэлектрических потерь
Диэлектрические потери по их особенностям и физической природе можно подразделить на четыре основных вида.
1. Диэлектрические потери, обусловленные поляризацией. Данный вид потерь наблюдается в веществах, обладающих релаксационной поляризацией. Релаксационные диэлектрические потери вызываются на рушением теплового движения частиц под влиянием приложенного электрического поля, что и приводит к рассеянию энергии и нагреву диэлектрика. К этому виду потерь относятся также резонансные потери, проявляющиеся в диэлектриках при световых частотах.
2. Диэлектрические потери, обусловленные сквозной электропроводностью, обнаруживаются в диэлектриках, имеющих заметную объемную или поверхностную электропроводность.
3. Ионизационные диэлектрические потери свойственны диэлектрикам в газообразном состоянии и твердым диэлектрикам с газообразными включениями.
4. Диэлектрические потери, обусловленные неоднородностью структуры, наблюдаются в слоистых диэлектриках, пористой керамике, в пластмассах о наполнителем и т.д.
Д иэлектрические потери и диэлектрическая проницаемость в значительной мере зависят от температуры и частоты приложенного поля. Характер температурно-частотных зависимостей
определяется природой диэлектрика.
Зависимость диэлектрической проницаемости от частота
у нейтральных диэлектриков изменение частоты вызывает, как правило, лишь незначительное изменение величины
Влияние же изменения частоты приложенного напряжения на диэлектрическую проницаемость полярных диэлектрик» может быть весьма существенно. На рис.2 представлена зависимость от частоты для полярной жидкости (совола). В начальный период величина диэлектрической проницаемости соответствует диэлектричес-
к ой проницаемости, определенной при постоянном напряжении. Когда частота становится настолько большой, что молекулы не успевают следовать за изменениями поля, диэлектрическая проницаемость уменьшается. С дальнейшим увеличением частоты ориентация диполей прекращается, в результате чего дипольная поляризация исчезает и величина диэлектрической проницаемости определяется лишь электронной поляризацией.
Зависимость диэлектрических потерь от частоты
Х арактер зависимости тангенса угла диэлектрических потерь от частоты для диподьной жидкости представлен на рис.3. Потери возрастают до тех пор пока поляризация успевает следовать за изменением поля. Когда частота увеличивается настолько, что диполи не успевают полностью ориентироваться в направлении поля, диэлектрические потери падают.
Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры
Температурная зависимость диэлектрической проницаемости обычно характеризуется температурным коэффициентом диэлектрической проницаемости, которая определяется из выражения:
Данная формула позволяет вычислить относительное изменение диэлектрической проницаемости при повышении температуры на один градус.
Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры неполярных диэлектриков определяется уменьшением числа молекул в единице объема в результате теплового расширения диэлектриков. При переходе диэлектрика под влиянием температуры в жидкое или газообразное состояние его диэлектрическая проницаемость уменьшается скачкообразно (рис.4).