- •1. Кинематика
- •1.1. Основные вопросы механики
- •1.2. Основные физические модели и понятия механики
- •1.3. Кинематика материальной точки. Скорость и ускорение
- •1.3.1. Система отсчета
- •1.3.2. Радиус-вектор, вектор перемещения
- •1.3.3. Скорость материальной точки
- •1.3.4. Ускорение материальной точки
- •1.3.5. Вращательное движение материальной точки
- •1.3.6. Взаимосвязь между линейными и угловыми кинематическими величинами
- •1.4. Кинематическое уравнение движения Прямая и обратная задачи кинематики
- •1.5. Кинематика твердого тела
- •Ответы на контрольные вопросы
1.3.6. Взаимосвязь между линейными и угловыми кинематическими величинами
Из соотношения (1.27) непосредственно следует, что
или с учетом (1.5) и (1.28)
. (1.30)
Из (1.30) следует, что и , а величина скорости . При движении точки вокруг неподвижной оси (рис 1.9, а) ( , где R – радиус окружности), для модуля скорости имеем
(1.31)
Дифференцируя соотношение (1.30) по времени, получим
,
или, используя (1.14), (1.29) и (1.5),
. (1.32)
Первое слагаемое представляет собой тангенциальную составляющую ускорения:
, (1.33)
а второе слагаемое – нормальную составляющую ускорения
. (1.34)
Чтобы убедиться в справедливости (1.33) и (1.34), рассмотрим вращение точки вокруг неподвижной оси. В этом случае
.
Здесь использованы формулы (1.26), (1.29), (1.31), (1.19) и учтено, что R=const. Для (1.34) с учетом и (1.31), (1.21) получим
.
Выводы: Вращательное движение материальной точки в равной мере может описываться как с помощью линейных кинематических величин , , , так и с помощью угловых , , . Между линейными и угловыми величинами существует взаимная связь, выражаемая соотношениями (1.27), (1.30) и (1.32-1.34).
1.4. Кинематическое уравнение движения Прямая и обратная задачи кинематики
Как было указано выше в п. 1.3, характер движения точки и вид ее траектории описывают кинематическими уравнениями движения , {x(t), y(t), z(t)}, которые однозначно определяют положение материальной точки в любой момент времени t относительно выбранной системы отсчета.
При решении конкретных задач кинематики могут возникать две принципиально различные ситуации в зависимости от того, какая информация известна о движении точки.
1. Прямая задача кинематики. Известен математический вид кинематического уравнения движения. Необходимо найти кинематические характеристики и . В этом случае задача однозначно решается с помощью (1.5), (1.6), (1.14), (1.15).
2. Обратная задача кинематики. Известна одна из кинематических характеристик движения как функция времени (например, ). Необходимо определить остальные кинематические величины: и кинематическое уравнение движения . В этом случае однозначное решение задачи может быть найдено только при наличии дополнительной информации. Должны быть известны кинематические величины и в некоторый момент времени t0, условно принятый за начальный. Величины и называются начальными условиями задачи. Тогда с помощью (1.14) будем иметь
.
Интегрируя в пределах от t0 до t, получим
то есть
(1.35)
Кинематическое уравнение движения найдем на основании (1.5) с учетом (1.35)
(1.36)
В качестве примера рассмотрим решение обратной задачи о движении точки с постоянным ускорением . В этом случае из (1.32) име-
ем
, (1.37)
а из (1.36)
. (1.38)
Выводы: В кинематике встречаются два типа задач: прямая и обратная. Прямая задача имеет однозначное решение. Обратная задача для однозначности решения требует знания начальных условий.
Контрольные вопросы
1.11. Покажите, что движение с происходит в одной плоскости, а траектория точки в этой плоскости представляет ветвь параболы.
1.12. Покажите, что вращательное движение материальной точки вокруг неподвижной оси с постоянным угловым ускорением описывается кинематическими уравнениями
, (1.39)
, (1.40)
где и значения и при .