- •Часть 2. Теплопередача
- •Теплообмен конвекцией
- •Физические условия при теплообмене конвекцией
- •Подобие физических явлений. Числа подобия при теплообмене конвекцией
- •Теплоотдача при свободном движении в гравитационном поле
- •Связь между теплоотдачей и трением
- •Теплоотдача пластины с ламинарным и турбулентным пограничным слоем
- •На пластине ламинарный пограничный слой.
- •На пластине турбулентный пограничный слой.
- •Теплоотдача при течении жидкости в трубах и каналах
- •Теплообмен при ламинарном течении в трубе или канале.
- •Теплообмен при турбулентном течении в трубе или канале.
Теплоотдача при свободном движении в гравитационном поле
При взаимодействии жидкости с холодной или горячей стенкой её плотность изменяется. Из-за этого возникает свободное движение (свободная конвекция) жидкости. В гравитационном поле нагретые объёмы жидкости поднимаются вверх, а охлаждённые – опускаются вниз.
Характер движения жидкости около стенки зависит от формы поверхности, её положения в пространстве и направления теплового потока. Это хорошо видно из рисунка 2.1. В нижней части охлаждаемой вертикальной стенки (см. рисунок 2.1а) движение жидкости происходит в ламинарном пограничном слое. После небольшого переходного участка жидкость движется в турбулентном пограничном слое. Если вертикальная стенка нагреваемая, то жидкость течет сверху вниз в той же последовательности. С увеличением температурного напора сокращается длина ламинарного пограничного слоя и увеличивается протяжённость турбулентного пограничного слоя. В пределах ламинарного течения коэффициент теплоотдачи уменьшается с увеличением толщины ламинарного пограничного слоя, в переходной области – увеличивается. В пределах турбулентного пограничного слоя коэффициент теплоотдачи практически не изменяется.
Теплоотдача около плоских горизонтальных поверхностей зависит от их расположения и направления теплового потока. В схемах 2.1в и 2.1г горизонтальная стенка стесняет движение жидкости. В этих случаях теплообмен происходит менее интенсивно, чем в случаях, изображённых на рисунках 2.1б и 2.1д.
Михеев М.А. установил, что форма и расположение поверхностей стенок при свободной конвекции незначительно влияют на тепоотдачу. Поэтому им было предложено единое уравнение подобия для тел различной конфигурации. В качестве определяющего числа подобия использовано число Рэлея .
Для определения средних значений безразмерных коэффициентов теплоотдачи тел с различной формой поверхности в неограниченном пространстве Михеев М.А. предложил формулу:
. (2.12)
Значения величин с и n в уравнении (2.12) зависят от числа Рэлея и приведены в таблице 2.1.
Таблица 2.1
Ram |
10-35·102 |
5·1022·107 |
2·1071013 |
c |
1,18 |
0,54 |
0,135 |
n |
1/8 |
1/4 |
1/3 |
В формуле (2.12) за определяющую температуру принята средняя температура пограничного слоя . Выбор определяющего размера зависит от формы и расположения поверхности теплообмена. Для труб и шаров за определяющий размер следует выбирать их диаметр. Для вертикальных стенок – их высоту, для горизонтальных плоских поверхностей – наименьший горизонтальный размер.
Значение коэффициента теплотдачи, полученное по формуле (2.12) для горизонтальных плоских поверхностей, показанных на рисунках 2.1б и 2.1д, необходимо увеличить на 30%, а для схем на рисунках 2.1в и 2.1г – уменьшить на 30%.
Значения числа , приведенные в таблице 2.1, разбиты на три диапазона, соответствующие трём различным режимам теплообмена. При =10-35·102 имеет место режим псевдотеплопроводности, при котором движение жидкости практически не отражается на переносе теплоты. При =5·1022·107 течение носит ламинарный, а при =2·1071013 – турбулентный характер.
Характер свободного движения жидкости в ограниченном пространстве зависит от формы и взаимного расположения поверхностей, образующих прослойку, а также от расстояния между ними. При теплоотдаче в замкнутом пространстве, показанном на рисунке 2.2, перенос теплоты осуществляется одной и той же жидкостью. Она циркулирует между горячей и холодной стенками, образуя замкнутые контуры. В этом случае трудно отделить теплоотдачу около охлаждаемой и нагреваемой поверхностей. Поэтому процесс теплообмена в замкнутой прослойке оценивают в целом, определяя плотность теплового потока по формуле теплопроводности:
, (2.13)
где - эквивалентная теплопроводность; - толщина прослойки.
Эквивалентная теплопроводность учитывает интенсивность циркуляции в прослойке и определяется через теплопроводность жидкости по формуле:
, (2.14)
где - коэффициент конвекции.
Эксперименты показывают, что независимо от формы прослойки коэффициент конвекции можно определять по эмпирической зависимости:
. (2.15)
В формуле (2.15) величины c и n зависят от числа . Их значения приведены в таблице 2.2
Таблица 2.2
Ra f |
103 |
103106 |
1061010 |
c |
1,0 |
0,105 |
0,4 |
n |
0 |
0,3 |
0,2 |
Из таблицы 2.2 видно, что при числах 103 величина коэффициента конвекции =1. В этом случае в прослойке отсутствует циркуляция жидкости и теплота передаётся только теплопроводностью. Определение параметров, входящих в число , производится при определяющей температуре жидкости, равной . За определяющий размер принята толщина прослойки .