Робота 7. Дослідження електричного кола змінно-го струму з паралельним з’єднанням активних і реактивних елементів
7.1. Мета роботи
Дослідити режими роботи електричного кола з паралельним з’єднанням котушки індуктивності і ємності при різних частотах, і експериментально визначити L і C, при яких виникає резонанс.
7.2. Короткі теоретичні відомості
На відміну від кола з послідовним з’єднанням, в якому струм у всіх елементах однаковий, в колах з паралельним з’єднанням віток однаковою буде напруга на цих вітках. Тому метою досліджень будуть струми віток.
Рис. 7.1.
На прикладі кола, яке складається з паралельно ввімкнених котушки з індуктивністю L і активним опором R1 та конденсатора С, можна дослідити зв’язки між напругою живлення U і струмами і, і1, іС (рис. 7.1) за допомогою векторної діаграми. Побудову векторної діаграми починають з вектора напруги . Модуль вектора струму котушки
/7.1/
оскільки R1 і xL= ωL з’єднані послідовно. Відкладають цей вектор відносно вектора під кутом
/7.2/
Вектор розкладають на активну Ia =I1cosφ1 і реактивну IL=I1sinφ1 складові, як показано на рис.7.2.
М одуль вектора струму обчислюють, користуючись формулою
/7.3/
Вектор струму випереджає вектор напруги на кут .
Струм в нерозгалуженій частині кола дорівнює геометричній сумі струмів віток:
Модуль цього вектора
/7.4/
а кут між векторами і знаходять безпосередньо із векторної діаграми або обчислюють за формулою
/7.5/
Активна складова струму першої вітки
/7.6/
де – активна провідність першої вітки.
Реактивна складова струму першої вітки
/7.7/
де – індуктивна провідність першої вітки.
Струм другої вітки
, /7.8/
де b=С – ємнісна провідність другої вітки.
Підставимо в /7.4/ замість струмів у вітках їх значення згідно формул /7.6/, /7.7/ і /7.8/ і одержимо
/7.9/
де Y – повна провідність кола.
Якщо в колі паралельно з’єднано n віток, то активна провідність кола
; /7.10/
реактивна індуктивна провідність кола
/7.11/
і реактивна ємнісна провідність кола
/7.12/
де і – номер вітки кола (і=1, 2, …, n).
Повна провідність кола
/7.13/
Отже, як і в /7.9/, закон Ома для кола з паралельним з’єднанням n віток має вигляд
I=YU. /7.14/
Як видно з рівняння /7.13/ характер струму в колі з паралельним з’єднанням віток залежить від величини провідностей та різниці bL і bC.
При bL > bC струм IL > IC і повна провідність буде мати активно-індуктивний характер. Струм в нерозгалуженій частині кола (рис.7.1) буде відставати від напруги на кут , як показано на векторній діаграмі (рис. 7.3, а).
При bL < bC струм IL < IC і повна провідність кола буде активно-ємнісною. Струм в нерозгалуженій частині буде випереджати напругу на кут , як показано на векторній діаграмі (рис. 7.3, б).
При bL = bC струм IL = IC, провідність кола стає рівною активній провідності (Y=g). Струм в нерозгалуженій частині кола збігається з напругою і визначається лише активною складовою провідності. Це явище спостерігається при резонансі струмів. При цьому відбувається обмін енергією магнітного поля котушки індуктивності з енергією електричного поля конденсатора з частотою 2ω. При резонансі струми IL і IC можуть значно перевищувати струм в нерозгалуженій частині кола, як видно з векторної діаграми (рис. 7.3, в). Тому резонанс в колі з паралельним з’єднанням віток називають резонансом струмів.
Для електричних кіл з n паралельними вітками умовою резонансу струмів є рівність реактивних провідностей:
/7.15/
Для кола, що на рис. 7.1, умовою резонансу є
або /7.16/
З рівняння /7.16/ видно, що резонансу струмів в колі можна досягнути зміною частоти ω, індуктивності котушки L або ємності С.
Якщо L і С сталі величини, то частота, при якій виникає явище резонансу, називається резонансною і позначається ω0. Згідно з /7.16/ резонансна частота
/7.17/
На відміну від кола з послідовним з’єднанням R, L і С елементів, в якому власна частота коливань в колі з паралельним з’єднанням ω0 залежить не тільки від L і С, а також від активного опору R1. Із /7.17/ слідує, що > ω0 і тільки за умови R1=0 =ω0 .
При незмінних ω і L досягають резонансу зміною С, величина якої становитиме
/7.18/
Як видно з /7.18/ активний опір R1 зменшує величину С0 порівняно з випадком, коли R1 = 0 ( ).
Часто в радіотехніці добиваються виникнення резонансу зміною індуктивності котушки L при сталих значеннях і С. У цьому випадку згідно рівняння /7.16/ резонанс настає при
. /7.19/
Слід відмітити, що при резонансі стосовно джерела напруги коло веде себе так, ніби реактивні елементи відсутні в ньому. Це зумовлене
Рис. 7.4
тим, що реактивні струми IL і IC знаходяться у протифазі (зсунуті в часі на кут π), тобто сума миттєвих значень цих струмів дорівнює нулю.
На рис. 7.4 зображені графіки I, I1, IC і φ=f(ω), із яких видно, що струм в нерозгалуженій частині кола змінюється за параболічним законом, а струм в конденсаторі – за лінійним.
Потужності, які споживають елементи кола, визначають за формулами:
активна /7.20/
реактивна /7.21/
і повна /7.22/
Електричні кола з паралельним з’єднанням віток знайшли широке застосування в різних галузях, зокрема, в електротехніці та електроніці. Це пояснюється тим, що при належній добротності вони мають досить ефективні фільтраційні властивості. В силових електротехнічних пристроях паралельне приєднання конденсаторів до споживача з активно-індуктивним опором (асинхронний двигун) підвищує коефіцієнт потужності (cosφ), що зменшує величину споживаючого струму і втрати потужності в мережі.