- •Введение
- •1.2. Законы и теоремы электрических цепей
- •Анализ линейных цепей постоянного тока в установившемся режиме
- •2.3. Методы анализа, использующие законы Кирхгофа
- •2.4. Методы анализа, использующие теоремы цепей
- •2.5. Дополнительные преобразования и расчеты
- •3. Анализ линейных цепей гармонического тока в установившемся режиме
- •3.2. Анализ линейных цепей гармонического тока с использованием комплексного преобразования (метод комплексных амплитуд)
- •3.3. Различные методы анализа с использованием комплексных амплитуд сигналов. Примеры анализа
- •3.4. Мощность в цепи гармонического тока
- •Комплексные частотные характеристики. Резонансные явления
- •4.1. Общие сведения
- •4.2. Анализ частотных характеристик электрических цепей
- •4.3. Резонансные явления в электрических цепях
- •4.4. Последовательный колебательный контур
- •4.5. Параллельный колебательный контур первого (основного) вида
- •4.6.6. По графику ачх определить резонансную частоту, полосу пропускания, полосу задерживания и коэффициент прямоугольности (21–24)
- •Электрические фильтры
- •5.1. Общие сведения
- •5.2.1. По графику ачх определить тип фильтра и вычислить коэффициент прямоугольности (25–28)
- •5.2.2. Качественно построить график ачх для заданного типа фильтра по заданным параметрам (29–32)
- •Негальванические связи в электрических цепях
- •6.2. Анализ электрических цепей
- •6.3. Анализ эквивалентной схемы линейного трансформатора
- •6.Расчетные задания
- •Составить систему уравнений по законам Кирхгофа (1–4)
- •Произвести развязку индуктивной связи (5–8)
- •Составить систему уравнений по законам Кирхгофа (9–12)
- •Составить схему замещения без магнитной связи (13–16)
- •Библиографический указатель
2.3. Методы анализа, использующие законы Кирхгофа
В зависимости от того, какой закон Кирхгофа используется для анализа, эти методы получили следующие названия:
− метод токов ветвей;
− метод контурных токов;
− метод узловых напряжений (потенциалов).
Принцип применения этих методов основан на составлении системы алгебраических уравнений по эквивалентной схеме и решении этой системы.
В методе токов ветвей неизвестными величинами являются токи ветвей, а уравнения системы составляются по двум законам Кирхгофа. Число неизвестных в общем случае равно числу ветвей nв. У эквивалентной схемы, содержащей nв ветвей, nу узлов число независимых уравнений системы по первому закону Кирхгофа равно (nв −1), а по второму − [ −( −1)]. При наличии в схеме ветвей с источниками тока, количество необходимых уравнений уменьшается на число таких ветвей.
После определения требуемого количества уравнений, узлы и выбранные контуры эквивалентной схемы нумеруются, а в контурах, кроме того, указывают направление обхода. Обычно для анализа выбираются смежные контуры и направления обхода указываются однотипно.
Для эквивалентной схемы на рисунке 2.3 необходимо три уравнения. Система имеет вид:
,
, (2.5)
.
(1)
+ +
1К 2К
(0)
Рис. 2.3
В методе контурных токов уравнения системы составляются только по второму закону Кирхгофа. число уравнений, при отсутствии ветвей с источниками тока, равно [nв –(nу-1)]. Этот метод на самом деле является лишь результатом промежуточного решения системы типа (2.5), когда в процессе решения вначале исключается ток общей для контуров ветви , а оставшиеся два уравнения записываются в виде:
, (2.6)
.
Рекомендуется применять метод контурных токов вместо метода токов ветвей, а систему уравнений сразу записывать в виде, аналогичном (2.6).
Токам ветвей в системе (2.6) придают смысл контурных, т.е. совпадающих с указанными на рис. 2.3 направлениями обходов контуров и обозначают обычно двумя индексами: . На самом деле – это токи только собственных ветвей контуров.
В методе узловых напряжений уравнения составляются только по первому закону Кирхгофа, число уравнений − (nу−1). Один из узлов принимается за нулевой, условно заземляется ( = 0), а напряжения остальных узлов являются неизвестными для системы уравнений.
(1) R (2)
I3
I2
(0)
Рис.2.4
Система уравнений по методу узловых напряжений для схемы (рис. 2.4) имеет вид:
(2.7)
Верхнее уравнение относится к первому узлу, нижнее − ко второму. У источников энергии знаки ''плюс'', если источники направлены к анализируемому узлу. Уравнения системы (2.7) получены по первому закону Кирхгофа, например, для узла (1):
;
;
I3=U0–U1= –U1/R3;
.
Число необходимых уравнений уменьшается, если в схеме имеются ветви с идеальными источниками ЭДС, без сопротивлений.