
- •390005, Рязань, ул. Гагарина, 59/1.
- •Обозначение координат и единичных векторов
- •Обозначения величин
- •1. Векторы Некоторые формулы векторной алгебры
- •Операции векторного анализа
- •Основные характеристики
- •Электрические токи
- •Векторы поля
- •3. Уравнения максвелла
- •Первое уравнение Максвелла – обобщение закона полного тока
- •Второе уравнение Максвелла обобщение закона электромагнитной индукции Фарадея
- •Третье уравнение Максвелла теорема о потоке вектора электрической индукции
- •Четвертое уравнение Максвелла закон непрерывности магнитного поля
- •4. Граничные условия
- •5. Теорема пойнтинга
- •6. Электростатическое поле
- •7 . Стационарное магнитное поле Основные уравнения стационарного магнитного поля
- •8. Электрическое поле в проводящей среде Основные уравнения электрического поля
- •9. Плоские электромагнитные волны
- •10. Волноводы
- •11. Объемные резонаторы
- •12. Элементарные излучатели
- •Приложения
- •Сводка применений дифференциального оператора
- •Основные единицы измерения физических величин
5. Теорема пойнтинга
В макроскопической электродинамике система основных аксиом уравнений Максвелла дополняется двумя энергетическими аксиомами:
1)
электромагнитная энергия распределена
в пространстве с объемной плотностью
,
Дж/м3,
где
объемная плотность энергии электрического
поля;
объемная плотность энергии магнитного
поля;
2)
величина и направление потока
электромагнитной энергии характеризуются
вектором Пойнтинга
.
С учетом этого закон сохранения энергии для электромагнитных процессов, происходящих в некотором объеме , ограниченном поверхностью (теорема Пойнтинга), имеет следующий вид:
,
где
мощность сторонних сил;
мощность тепловых потерь;
электромагнитная энергия, запасенная
в обьеме
;
мощность, переносимая электромагнитным
полем через поверхность
;
вектор, по направлению совпадающий с
внешней нормалью;
внешняя нормаль к поверхности
.
Таким образом, теорема Пойнтинга утверждает, что мощность сторонних сил, действующих в объеме , расходуется на тепловые потери, изменение электромагнитной энергии и излучение за пределы объема.
Отметим,
что слагаемые
и
могут быть как положительными, так
и отрицательными;
и
всегда положительны.
Для
полей, записанных в виде комплексных
амплитуд, вводится комплексный вектор
Пойнтинга
.
Среднее значение вектора Пойнтинга
,
где период колебаний.
Аналогично определяются средние значения и других энергетических величин.
Задачи
5.1. Вычислить энергию, запасенную в плоском конденсаторе. Разность потенциалов между пластинами , площадь , расстояние между пластинами . Поле считать однородным. Вывести формулу для емкости конденсатора.
5.2. Определить, с какой стороны к линии подключены генератор и нагрузка, объяснить полученный результат (рис. 5.1).
5.3. Двухпроводная линия проходит через отверстия в идеально проводящем экране. Построить силовые линии вектора Пойнтинга вблизи экрана (рис. 5.2).
Е
Е
Рис. 5.1
Рис. 5.2
,
=1
мм.
5.5.
По прямолинейному бесконечному проводнику
радиусом
течет постоянный ток, плотность которого
.
Проводник находится в вакууме. Чему
равна плотность энергии магнитного
поля на расстоянии 2
от оси проводника? Построить зависимость
.
5.6. Магнитная и электрическая составляющие поля заданы формулами:
.
Записать мгновенное значение вектора Пойнтинга, найти среднее за период значение Пойнтинга, если =2 А/м.
4
1 2 3
Рис. 5.3
Рис. 5.4
5.9.
В изолированной системе
=0,
а мощность потерь пропорциональна
запасу энергии (
).
Найти закон изменения энергии во
времени, считая, что при
=0
.
5.10. Внутри области происходит преобразование энергии сторонних сил в электромагнитную, однако поток вектора Пойнтинга через границу области отрицателен. Описать возможные варианты баланса энергии.
5.11.
Воздух начинает ионизироваться при
напряженности электрического поля
=3
кВ/мм. Определить плотность потока
мощности плоских электромагнитных
волн, при которой наступает ионизация.
Частота колебаний достаточно мала для
того, чтобы считать процесс ионизации
безынерционным.
5.12. Показать с помощью вектора Пойнтинга, что вся энергия, передаваемая от источника к нагрузке в единицу времени по коаксиальному кабелю, канализируется по диэлектрику. Проводимости материала жилы и оболочки принять бесконечно большими.
5.13.
Определить тангенс угла, составляемого
вектором напряженности электрического
поля с нормалью к поверхности жилы, а
также подсчитать величину потока
вектора Пойнтинга через боковую
поверхность жилы на длине 1 см и
сопоставить величину потока вектора
Пойнтинга с потерями энергии в жиле на
длине 1 см. Радиус медной жилы
=0,3
см; внутренний радиус оболочки
=1
см; протекающий по кабелю постоянный
ток
=50
А; напряжение
между жилой и оболочкой 10 кВ; удельная
проводимость меди
=5,8107
См/м.
5.14. Существует ли различие между значениями вектора для электромагнитных волн, поляризованных по кругу и линейно поляризованных, если амплитуды и для них равны? Результаты связать с принципом суперпозиции для энергий, учитывая, что волна, поляризованная по кругу, есть сумма двух линейно поляризованных волн.