![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Тема 1. Механічні коливання Основні формули та визначення
- •2. Динаміка гармонічних коливань
- •3. Енергія тіла, що здійснює вільні гармонічні коливання
- •4. Спосіб векторних діаграм – графічне зображення гармонічного руху
- •5. Додавання двох однаково спрямованих гармонічних коливань рівних частот
- •7. Додавання двох взаємно перпендикулярних гармонічних коливань
- •8. Згасаючі (затухаючі) механічні коливання
- •9. Вимушені механічні коливання
- •Задача 1.1
- •Розв’язування 1.1.
- •Задача 1.2
- •Література
7. Додавання двох взаємно перпендикулярних гармонічних коливань
1
. Нехай
матеріальна точка С одночасно бере
участь у двох гармонічних коливаннях,
що здійснюються з однаковими періодами
у двох взаємно перпендикулярних напрямах.
З цими напрямами можна зв’язати
прямокутну систему координат
,
розмістивши початок координат у положенні
рівноваги точки (рис.5). Позначимо зміщення
точки С вздовж осей
і
,
відповідно, через
і
.
Щоб знайти положення коливної точки в
який-небудь момент часу
,
треба для цього моменту часу знайти її
зміщення
і
та побудувати на них прямокутник (рис.5).
Кінець діагоналі прямокутника визначає
положення коливної точки в момент часу
,
а відрізок
– результуюче зміщення
.
Рис.5
13
2. Розглянемо кілька окремих випадків.
а) Початкові фази коливань однакові. Виберемо момент початку відліку часу так, щоб початкові фази обох коливань дорівнювали нулю. Тоді зміщення вздовж осей і можна подати рівняннями:
(34)
(35)
Поділивши почленно ці рівності, знайдемо рівняння траєкторії точки С.
,
або
.
Отже, внаслідок додавання двох взаємно перпендикулярних коливань точка С коливається вздовж прямої, що проходить через початок координат (рис.5). Такі коливання називаються лінійно поляризованими.
б) Початкова різниця фаз дорівнює . Рівняння коливань для цього випадку мають вигляд:
,
(36)
(37)
Рівняння траєкторії точки С:
(38)
Отже, точка С коливається вздовж прямої, що проходить через початок координат, але лежить і в інших квадрантах, ніж у першому випадку (рис.6). Амплітуда результуючих коливань в обох розглянутих випадках
(39)
в) Початкова різниця
фаз дорівнює
.
Рівняння коливань мають вигляд:
,
(40)
14
Рис.6
(41)
Поділимо перше рівняння на
,
друге – на
:
;
(42)
Піднесемо обидві рівності до квадрату і додамо їх. Дістанемо рівняння траєкторії результуючого руху коливної точки:
(43)
Коливна точка С рухається по еліпсу з
півосями
і
(рис.7). Ми дістали випадок так званих
еліптично поляризованих коливань.
З’ясуємо, в якому напрямі рухатиметься
точка по еліпсу. Для цього, користуючись
рівняннями
,
,
знайдемо положення точки С у два наступних
моменти часу і позначимо їх на рис.7: для
;
;
– точка
,
для
;
;
– точка
.
Отже, точка С рухається по еліпсу проти
стрілки годинника.
15
Рис.7
Пропонуємо довести, що для різниці фаз,
яка дорівнює
,
дістанемо таке само еліптично поляризоване
коливання, але точка С рухатиметься за
стрілкою годинника. Якщо, крім того,
амплітуди обох коливань однакові (
),
то точка С рухатиметься по колу. Такі
коливання називаються циркулярно
поляризованими.
г) Усі інші різниці фаз, крім розглянутих, дають еліпси, не приведені до осей і .
3. Різні криві, що їх дістають при додаванні взаємно перпендикулярних коливань, прийнято називати фігурами Ліссажу. Форма цих кривих залежить від співвідношення амплітуд, частот і початкових фаз коливань. Тому в найпростіших випадках частоти двох взаємно перпендикулярних гармонічних коливань можна порівнювати за формою фігур Ліссажу.