- •Тангенциальная составляющая ускорения
- •5)Угловая скорость и угловое ускарение……..
- •6)Принцип относительности галлилея. Преобразования галлилея и лоренца
- •9)Гармонически колебания……
- •11) Упругие волны.Уравнение бегущей волны. Волновой вектор. Стоящие волны.
- •13)Основные уравнение мкт….
- •14)Внутренняя энергия…
- •15)Виды термодинамических процессов…
9)Гармонически колебания……
Гармоническое колебание — явление периодического изменения какой-либо величины, при котором зависимость от аргумента имеет характер функции синуса или косинуса
или
,
где х — значение изменяющейся величины, t — время, остальные параметры — постоянные: А — амплитуда колебаний, ω — циклическая частота колебаний, — полная фаза колебаний, — начальная фаза колебаний.
Обобщенное гармоническое колебание в дифференциальном виде
Затухающие колебания — колебания, энергия которых уменьшается с течением времени. Бесконечно длящийся процесс вида в природе невозможен. Свободные колебания любого осциллятора рано или поздно затухают и прекращаются. Поэтому на практике обычно имеют дело с затухающими колебаниями. Они характеризуются тем, что амплитуда колебаний A является убывающей функцией. Обычно затухание происходит под действием сил сопротивления среды, наиболее часто выражаемых линейной зависимостью от скорости колебаний или её квадрата.
1. Время релаксации .
Временем релаксации называют промежуток времени, за который амплитуда затухающих колебаний уменьшается в е раз (е - основание натуральных логарифмов).
2. Коэффициент затухания .
Коэффициентом затухания называют физическую величину, обратно пропорциональную времени релаксации:
|
= 1/τ или =b/2m. |
(6.67) |
3. Логарифмический декремент затухания Логарифмическим декрементом затухания называют натуральный логарифм отношения амплитуды в данный момент времени к амплитуде колебания спустя период.
Действительно,
10)вынужденные колебания. Резонанс. Добротность механической системы.
Вынужденные колебания — колебания, происходящие под воздействием внешних сил, меняющихся во времени.
Автоколебания отличаются от вынужденных колебаний тем, что последние вызваны периодическим внешним воздействием и происходят счастотой этого воздействия, в то время как возникновение автоколебаний и их частота определяются внутренними свойствами самой автоколебательной системы.
Наиболее простой и содержательный пример вынужденных колебаний можно получить из рассмотрения гармонического осциллятора и вынуждающей силы, которая изменяется по закону:
Резонанс
Из решения видно, что при частоте вынуждающей силы, равной частоте свободных колебаний, оно не пригодно — возникает резонанс, то есть «неограниченный» линейный рост амплитуды со временем. Из курса математического анализа известно, что решение в этом случае надо искать в виде: . Подставим этот анзац в дифференциальное уравнениеи получим, что :
Таким образом, колебания в резонансе будут описываться следующим соотношением:
Добротность колебательной системы
отношение энергии, запасённой в колебательной системе, к энергии, теряемой системой за один период колебания. Добротность характеризует качество колебательной системы т.к. чем больше Д. к. с., тем меньше потери энергии в системе за одно колебание. Д. к. с. Q связана с логарифмическим Декрементом затухания δ; при малых декрементах затухания Q ≈ π/δ. В колебательном контуре с индуктивностью L, ёмкостью C и омическим сопротивлением R Д. к. с.
где ω — собственная частота контура. В механической системе с массой m, жёсткостью k и коэффициентом трения b Д. к. с.