28. Коэффициенты четырехполюсника, их определение путем эксперимента, связь между коэффициентами.

Комплексные коэффициенты А- формы записи A, B, C, D носят наз­вания первичных параметров (постоянных) четырехполюсника и связаны между собой соотношением (уравнением связи) АD-ВС =1.

=== Симметричным называется четырехполюсник, у которого свойства одина­ковы как со стороны входных, так и выходных зажимов.

Для симметричного четырехполюсника. A=D; A^2-BC=1;

=== Для определения постоянных четырехполюсника нужно проделать три опыта: холостой ход (х.х.), короткое замыкание (к.з.), обратный холостой ход (о.х.х.) или обратное короткое замыкание (о.к.з.).

Из каждого опыта можно определить входные сопротивления четырехполюс­ника

По входным сопртивлениям вычисляют постоянные четырехполюсника

29. Характеристические параметры четырехполюсника.

Предположим, что сопротивления Z₁ и Z₂ подобраны таким образом, что Z_1вх = Z₁ и Z_2вх = Z₂. Будем считать, что существуют два сопротивления Z₁ = Z_1С и Z₂ = Z_2С, которые удовлетворяют условию: входное сопротивление четырехполюсника Z_1вх, нагруженного на сопротивление Z_2С, равно Z_1С, входное сопротивление четырехполюсника Z_2вх, нагруженного сопротивлением Z_1С, равно Z_2С (рис. 11.5).

Рис. 11.5. Схема согласованного четырехполюсника

Сопротивления Z_1С и Z_2С называются характеристическими сопротивлениями несимметричного четырехполюсника. Условие, когда четырехполюсник нагружен соответствующим характеристическим сопротивлением, называется условием согласованной нагрузки или согласованным включением

Коэффициент передачи (g):

g=α + jβ где α-коэффициент затухания, а β-коэф. фазы.

30. Расчет переходных процессов классическим методом.

Переходный процесс – процесс перехода от одного установившегося состояния к другому. Он происходит из-за процесса коммутации (включение или отключение нагрузки, изменение частоты питающей сети.). принято считать, что коммутация происходит мгновенно.

Правила коммутации:

1. iL0_= iL0+ 2. Uc0_= Uc0+.

Для расчета:

1. Анализируем работу цепи в 3-х режимах: 1) До переходного процесса 2)Переходный процесс 3) После переходного процесса.

2. Составляем интегро – дифференциальные ур-ния по законам Кирхгоффа для мгновенных значений и для момента времени сразу после коммутации: (система)  i1-i2-i3=0; i1R1+i2R2=U(ну или E); L*(di/dt)-i2R=0;

3. Записываем общее решение:

I2(t)=i(пр)+I(св);

=== Здесь i(пр)=U/R;

=== Для того, чтобы найти свободную составляющую необходимо составить характеристичекое ур-ние: для этого в послекомутационной схеме (для момента времени сразу после коммутации) находим полное комплексное сопротивление схемы относительно любой разорванной ветви

ВАЖНО: Нельзя разрывать ветвь, содержащую источник тока.

4. Затем заменяем jw на Р и в зависимости от количества и качества корней находим свободную составляющую.

=== Для построения по оси Ox располагают t(тао), а по оси Oy напряжение. Здесь t(тао) = 1/|P|.