- •2. Уравнения Максвелла в дифференциальной и интегральной формах.
- •3. Полный ток и его составляющие
- •4. Классификация сред, материальные уравнения
- •5. Граничные условия для электромагнитного поля. Нормальные и тангенциальные составляющие векторов
- •6. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах.
- •7. Общее уравнение баланса энергии в электромагнитном поле.
- •8. Уравнения Максвелла для электростатического поля
- •9. Электростатический потенциал. Граничные условия в электростатике
- •11. Уравнения Максвелла в символической форме. Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды.
- •13. Плоские однородные волны в поглощающих средах.
- •14.Поляризация плоских волн
- •15. Нормальное падение плоской волны на границу раздела двух сред. Формулы Френеля
- •16. Наклонное падение плоских волн на границу раздела двух сред. Формулы Френеля для горизонтально и вертикально поляризованных волн.
- •18. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Угол Брюстера
- •19. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу поглощающей среды. Приближенные граничные условия Леонтовича
- •17. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Плоские неоднородные волны
- •20. Понятие о направляющей системе. Классификация направляемых волн
- •21. Условия распространения электромагнитных волн в направляющих системах. Критическая частота, критическая длина волны.
13. Плоские однородные волны в поглощающих средах.
Запишем уравнения Максвелла для электромагнитных волн, распространяющихся в поглощающей среде:
В системе диэлектрическая и магнитные проницаемости величины комплексные, следовательно, волновое число также комплексная величина:
Так как имеет место квадратный корень, k’ и k” могут иметь различные
знаки. В дальнейшем покажем, что выбранные нами знаки соответствуют
принципу физической реализуемости.
Где - постоянная распространения (фазовая постоянная); k” - постоянная затухания.
Плюс перед k’ соответствует волне, распространяющейся от источника, минус перед k” приводит к затуханию волны при увеличении расстояния от источника. Напряженность электрического поля запишется в следующем виде:
Амплитуда в электромагнитной волне убывает по экспоненциальному закону
Затухание L в Неперах определяется по формуле:
Чаще затухание дается в децибелах:
Волновое число:
Будем рассматривать немагнитные среды, т.е . В этом случае:
Где
Возведем в квадрат и приравняем действительные части получившегося комплексного уравнения.
Отсюда
Эти выражения описывают электромагнитные волны в любой среде.
А)Электромагнитные волны в проводящих средах.
Рассмотрим типичный диэлектрик, для которого 1.
воспользоваться разложением в ряд Тейлора:
-для идеального диэлектрика
Сравнивая видим, что постоянная распространения электромагнитных волн в реальном диэлектрике , практически не отличается от постоянной распространения в идеальном диэлектрике. То есть можно считать, что
или
затухание электромагнитной волны в хорошем диэлектрике невелико, так как проводимость в такой среде очень мала.
Б) Электромагнитные волны в проводящих средах
В случае проводящих сред >> 1.
Из уравнения следует ,что:
-затухание электромагнитных волн проводящей среде зависит от частоты, и так как проводимость велика, то велико и затухание.
- проводящая среда является дисперсионной, так как в ней фазовая скорость зависит от частоты:
Как видно, реальные проводники и диэлектрики резко различаются по характеру распространения электромагнитных волн.
14.Поляризация плоских волн
Если в любой момент времени в любой точке пространства можно определить положение векторов E и H , в этом случае говорят, что излучение поляризованное. Плоскость, проходящая через вектор E и направление распространения, называется плоскостью поляризации. Волновые процессы имеют произвольный фазовый сдвиг
Общее поле определяется суперпозицией заданных полей. В плоскости z =0
Векторы каждого из полей имеют только по одной проекции:
Освободимся от временной зависимости.
Рассмотрим некоторые частные случаи:
– линейная поляризация .Угол наклона к оси Z определяется суммой двух векторов и не меняется в процессе распространения электромагнитной волны - такая поляризация называется линейной. Любую поляризованную волну можно разделить на две(и наоборот) составляющие ортогональны и синфазные.
Современем вектор напряженности электрического поля перемещается по часовой стрелке, если смотреть вдоль распространения волны. Это правая эллиптическая поляризация.
Таким образом, чтобы получить волну с круговой поляризацией, исходные волны должны быть ортогонально линейно поляризованы, иметь одинаковые амплитуды и фазовый сдвиг, равный . Для волны с круговой поляризацией можно записать:
В комплексной форме
Легко показать, что две волны с круговой поляризацией могут в сумме образовывать волну с линейной поляризацией.