- •Тепломассообмен
- •Теория тепломассообмена
- •Терминология. Общее представление о передачи тепла.
- •Феноменологический
- •Кинетический подход.
- •Если мы возьмём конвективный теплообмен между двумя средами, разделёнными твёрдой перегородкой, то процесс передачи тепла от горячей среды к холодной называется теплопередачей.
- •Фундаментальные соотношения, используемые в качестве замыкающих соотношений в теории тепломассообмена.
- •4) Гипотеза излучения
- •Вывод уравнения теплопроводности.
- •Классическое Уравнение Лапласа
- •Условия однозначности.
- •Решение стационарных задач теплопроводности. Температурное поле и тепловые потоки в плоской стенке
- •В бесконечной плоской стенке поле температур меняется в одном направлении – задача одномерная:
- •Значения температур
- •Температурное поле и плотность теплового потока в цилиндрической стенке.
- •Температурное поле и плотность теплового потока в шаровой (сферической) стенке.
- •Решение задач теплопроводности для граничных условий третьего рода. Плоская стенка. Теплопередача.
- •Вследствие того, что и , отсюда
- •Цилиндрическая стенка. Теплопередача.
- •Температурное поле в пластине (бесконечной плоской стенке) с внутренними источниками тепла.
- •Температурное поле в круговом цилиндре с внутренними источниками тепла.
- •Температурное поле цилиндрической стенки с внутренними источниками тепла.
- •Критический диаметр цилиндрической стенки. Выбор тепловой изоляции.
- •Выбор тепловой изоляции.
- •Интенсификация теплопередачи. В каком-то теплообменном аппарате через единицу поверхности передать наибольшее количество тепла.
- •Повышение интенсивности теплопередачи за счёт оребрения. Теплопроводность стержня (ребра постоянного поперечного сечения).
- •Обозначим:
- •Определение количества тепла, отводимого стержнем конечной длины в окружающую среду.
- •Теплопередача через ребристую плоскую стенку.
- •Коэффициент оребрения:
- •Круглое ребро постоянной толщины. Теплоотвод от круглого ребра.
- •Нестационарные процессы теплопроводности.
- •Охлаждение (нагревание) бесконечной пластины.
- •Задача одномерная, пусть
- •Обозначим:
- •Разложение функции в ряд Фурье
- •В таблицах и монограммах рассчитано для двух точек (в середине пластины
- •Случаи вырождения чисел био.
- •Охлаждение (нагревание) бесконечного цилиндра.
- •Почти уравнение Бесселя
- •Функция является производной
- •Анализ решения.
- •(Порядок малости)
- •Охлаждение (нагревание) тел конечных размеров.
- •Параллелепипед:
- •Цилиндр конечных размеров:
- •Определение количества тепла, отдаваемого телами при охлаждении.
- •Бесконечная пластина:
- •Бесконечный цилиндр:
- •Смотри справочные данные. Поиск сводится к средней температуре. Регулярный режим охлаждения (нагревания) тел.
- •Эта стадия охлаждения или нагревания когда описывается одним членом ряда называется регулярным режим охлаждения, нагревания тел.
- •Теоремы Кондратьева для регулярного режима.
- •Конвективный теплообмен.
- •Пути решения задач
- •Вывод дифференциальных уравнений конвективного теплообмена Уравнение неразрывности.
- •Уравнение сохранения количества движения
- •Уравнение энергии
- •Использование методов анализа размерности в задачах тепломассообмена.
- •Пример использования -теоремы.
- •Теорема Гухмана о подобных явлениях.
- •Система уравнений в приближения пограничного слоя.
- •Расчёт теплоотдачи при продольном обтекании пластины.
- •Результаты численного решения.
- •Решение задачи теплообмена на пластине.
- •Теплообмен при продольном обтекании пластины и турбулентном режиме течения. Аналогия Рейнольдса.
- •Расчёт интенсивности теплообмена при вынужденном стабилизированном течении жидкости в трубе. Особенности движения жидкости на начальном участке.
- •Принципиальные приближения:
- •Профили скорости при стабилизированном течении жидкости в трубе.
- •Расчёт интенсивности теплообмена при турбулентном течении жидкости в трубе.
- •Расчёт интенсивности теплообмена в шероховатых трубах.
- •Каналы некруглого поперечного сечения.
- •Изогнутые трубы (змеевики).
- •Кольцевые каналы.
- •Расчёт интенсивности теплообмена при поперечном обтекании трубного пучка.
В таблицах и монограммах рассчитано для двух точек (в середине пластины
Х=0 и на поверхности Х=1)
Одна монограмма для Х=0, другая – для Х=1
Случаи вырождения чисел био.
Вырождение – достижение некоторых предельных значений. Предельными значениями БИО являются бесконечно большие и бесконечно малые.
Бесконечно большое числоBi: .
можно применять предельный подход:
при :
Если мы рассмотрим выражение для :
причём:
так как , то
Изобразим это:
Если поместить пластину в печь, то температура на её поверхности сразу станет равной температуре печи.
Если , мы получим:
- температура на оси при больших временах.
Выражая через , мы получим:
Это время достижения заданной температуры в центре пластины.
Бесконечно малое Био:
На практике Био вырождено, если
Корни характеристического уравнения:
При этом:
Для тонких тел температура описывается одним членом ряда независимо от числа .
Определим порядок при :
Поэтому для малых Био поле температур описывается одним единственным членом ряда:
Изобразим эту зависимость:
Это означает, что разница температур в центре и на поверхности стремится к нулю.
Рассмотрим :
Охлаждение (нагревание) бесконечного цилиндра.
Рассмотрим бесконечный цилиндр радиусом .
Известен материал, , . Цилиндр размещён в среде с постоянной , коэффициент теплоотдачи .
Н ачальная температура в любой точке цилиндра
Задача является одномерной.
решением является:
Почти уравнение Бесселя
его решениями являются функции Бесселя
- функция Бесселя первого рода нулевого порядка;
- функция Бесселя первого рода первого порядка.
Начальные условия:
Граничные условия:
1) - условие симметрии.
2)
Общий вид решения:
- безразмерный радиус.
J0 – аналогично
J1 – аналогично
Функция является производной
1
2 4 6 8 10
-0,4
- бесконечные периодические функции с уменьшающейся амплитудой.
(*)
Характеристическое уравнение для расчёта корней.
Анализ решения.
Поскольку временная функция такая же как и в предыдущей задаче для , температурное поле описывается так же одним членом ряда.
Поверхностный слой цилиндра мгновенно принимает температуру окружающей среды.
(Порядок малости)
подставим в (*), получим:
Рассчитаем при :
При вне зависимости от Фурье решение описывается первым членом ряда:
Изобразим температурное поле при :
0 1