27. Катушка со стальным сердечником в цепи переменного тока. Схема замещения. Векторная диаграмма.

Катушка со стальным сердечником в цепи переменного тока

К атушка со стальным сердечником является важнейшим элементом трансформаторов, электрических машин, электромагнитных реле, магнитных усилителей и многих других электротехнических устройств. Ее работа при синусоидальном напряжении имеет ряд особенностей, которые необходимо учитывать при расчете и эксплуатации электрооборудования.

Допустим, что активное сопротивление катушки пренебрежительно мало, а ее магнитный поток целиком

замыкается по сердечнику (рис. 1.7). При подключении ее к источнику синусоидального напряжения

в ней будет протекать переменный ток, намагничивающая сила которого будет создавать переменный магнитный поток Ф. Пересекая витки катушки, поток

будет наводить в ней ЭДС самоиндукции eL, направление которой совпадает с направлением тока.

На основании второго закона Кирхгофа можно записать:

Совместное решение уравнений (1.13) и (1.15) дает:

Обозначим

тогда для магнитного потока в сердечнике будем иметь:

Поток в сердечнике катушки изменяется по синусоидальному закону и отстает по фазе от приложенного напряжения на четверть периода. Синусоидальный поток циклически перемагничивает сердечник, в котором при этом происходит необратимое преобразование энергии в тепло. Решая уравнение (1.17), относительно напряжения и переходя к действующему его значению, получим:

Так как по абсолютной величине ЭДС самоиндукции равна приложенному напряжению, можно записать:

Выражение (1.19) называется уравнением трансформаторной ЭДС и используется при расчете всех электромагнитных устройств с переменным магнитным потоком.

Схема замещения. Векторная диаграмма.

Схема замещения - это графическое изображение электрической цепи с помощью идеальных элементов, параметрами которых являются параметры замещаемых элементов.

На рисунке 1.2 показана схема замещения.

Для построения расчетной схемы замещения катушки с сердечником запишем уравнение

u = -e + L_р di / dt + R i ,где: R – сопротивление обмотки; L_р – индуктивность рассеяния.

Полное комплексное сопротивление запишется

Z = R + R_o + i (x_р + x_o), где: R_o – активное сопротивление, обусловлено потерями на вихревые токи и гистерезис; x_o – индуктивное сопротивление, определяет мощность, необходимую на создание основного магнитного потока; R – сопротивление обмотки катушки; x_р – индуктивное сопротивление, определяет мощность потока рассеяния; R_o и x_o – нелинейные сопротивления.

Векторная диаграмма и а) последовательная, б) параллельная схемы замещения изображены на рисунке 4.10.

Рис. 4.10. Векторная диаграмма и соответствующие ей а) последовательная и б) параллельная схемы замещения

28. Переходные процессы в электрических цепях. Общие принципы исследования переходных процессов. Законы коммутации. Постоянные времени.

Переходные процессы в электрических цепях, явления, возникающие при переходе от одного режима работы электрической цепи к другому, отличающемуся от предыдущего амплитудой, фазой, формой или частотой действующего в цепи напряжения, значениями параметров или конфигурацией цепи. П. п. возникают главным образом при коммутациях в электрических цепях и обусловлены тем, что ток, проходящий через катушку индуктивности, и напряжение на конденсаторе не могут изменяться скачком, то есть энергия электрического и магнитного полей в ёмкостных и индуктивных элементах цепи не может изменяться мгновенно.

Т еоретически П. п. длится неограниченно долго, так как напряжение и сила тока в электрической цепи после коммутации приближаются к конечному (установившемуся) значению и сила тока достигают значений, отличных от установившихся на 5—10%, что происходит за конечный, сравнительно короткий промежуток времени. Режим электрической цепи, который характеризуется постоянными или периодически изменяющимися токами и напряжениями, называется установившимся.

П

Схема зарядки конденсатора

ростейшим примером П. п. может служить зарядка конденсатора ёмкостью С (рис.) от источника постоянного тока (аккумулятора) с эдс Е и внутренним сопротивлением r через резистор R, ограничивающий ток в цепи. Начиная с момента времени t = 0, когда замыкается ключ, ток в цепи уменьшается по экспоненциальному закону, приближаясь к нулю, а напряжение увеличивается, асимптотически стремясь к значению, равному эдс источника. Скорость изменения напряжения и тока зависит от ёмкости конденсатора и сопротивления в цепи: чем больше ёмкость и сопротивление, тем длительнее процесс зарядки. Через интервал времени t = (R + r)×C, называемый постоянной времени зарядки конденсатора, напряжение на его обкладках достигает значения u_c = 0,63 Е,а сила тока i=0,37 I_o, где I_o — начальная сила тока, равная отношению эдс к сопротивлению цепи. Через интервал времени 5t u_c>0,99 Е, а сила тока i<0,01 I₀,и с погрешностью менее 1% П. п. можно считать закончившимся. За время П. п. энергия электрического поля конденсатора увеличивается от нуля до W_c= 1/2CE².

Общие принципы исследования переходных процессов. Законы коммутации

Переходным режимом или переходным процессом в электрической цепи называют режим, при котором параметры элементов или параметры токов и напряжений изменяются в функции времени. Изменение параметров электрической цепи может происходить только за конечный промежуток времени, т.к. оно связано с изменением количества энергии, запасенной в электрических и магнитных полях. Однако при анализе переходных процессов обычно пренебрегают существованием электрических или магнитных полей на том или ином участке цепи, считая что ток или напряжение мгновенно изменяются на некоторую конечную величину. Процесс скачкообразного (мгновенного) изменения какого-либо параметра электрической цепи называется коммутацией. При анализе переходных процессов отсчет времени принято производить от этого момента.

Обычно процесс коммутации на электрической схеме изображается идеальным ключевым элементом.

Идеальный ключ -

1) в замкнутом состоянии обладает нулевым сопротивлением и эквивалентен идеальному проводнику;

2)в разомкнутом состоянии обладает бесконечно большим сопротивлением и эквивалентен разрыву цепи;

3) переходит из одного состояния в другое за бесконечно малый промежуток времени (мгновенно).

К оммутация любой степени сложности может быть осуществлена тремя типами ключей - замыкающими, размыкающими и переключающими (рис. 1 а), б), и в)). Условное обозначение ключей является интуитивно понятной стилизацией механического переключателя. Иногда рядом с ключами стрелкой показывают движение подвижной части при коммутации.

На рис. 1 г) и д) показаны примеры реализации с помощью ключей мгновенного изменения сопротивления. В первом случае значение сопротивления при коммутации изменяется от r₁+r₂ до r₂, а во втором - от r₁r₂/( r₁+r₂) до r₁. Аналогично с помощью ключей можно скачкообразно изменять ток и напряжение источников. На рис. 1 е) ток I скачком изменяется от J₁+J₂ до J₁, а на рис. 1 з) напряжение U при коммутации изменяется от E₁ до E₂ .

мгновенное изменение тока в индуктивности i_L или напряжения на емкости u_C должны создавать бесконечно большое напряжение или ток на соответствующем участке цепи, нарушающие законы Кирхгофа. Но законы Кирхгофа не могут нарушаться в принципе, т.к. они являются одной из форм закона сохранения энергии. Следовательно, скачкообразное изменение рассмотренных параметров невозможно, что формулируется в виде

законов коммутации :

I) мгновенное изменение тока в индуктивности невозможно, поэтому ток в ней до и первый момент после коммутации одинаковы, т.е. i_L(0- ) = i_L(0₊);

II) мгновенное изменение напряжения на емкости невозможно, поэтому напряжение на ней до и в первый момент после коммутации одинаковы, т.е. u_C(0- ) = u_C(0₊).

В теории переходных процессов под i(0- ) понимают значение некоторой величины в момент времени непосредственно предшествующий коммутации, а под i(0₊) - значение этой величины в момент времени непосредственно следующий за коммутацией.

В простейшем случае переходному процессу предшествует установившийся режим и заканчивается он также установившимся режимом.

Как известно, напряжения и токи в индуктивностях и емкостях являются производными и интегралами соответствующих величин. Поэтому уравнения Кирхгофа для электрической цепи содержащей реактивные элементы будут дифференциальными или интегро-дифференциальными и задачей анализа переходных процессов является их решение.

Постоянная времени – это время, в течение которого свободная составляющая процесса уменьшается в е = 2,72 раза по сравнению с начальным значением.

Нарастание тока происходит тем быстрее, чем меньше постоянная времени .

Примеры:

Рис1. Принужденный (установившийся), свободный и переходный токи при подключении цепи R,L к источнику постоянного напряжения

Переходные напряжения uR, uL при подключении цепи R,L к источнику постоянного напряжения