- •Глава 1. Уравнения Максвелла 3
- •§2. Ток смещения
- •§3. Закон полного тока с учетом тока смещения
- •§4. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •§5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •§6. Волновое уравнение
- •Глава 2. Волны. Поляризация волн §1. Виды волн. Общие свойства волн
- •§2. Плоские монохроматические волны
- •§3. Основные свойства эм-волн
- •§4. Поведение эм-волн на границе раздела двух сред
- •§5. Линзы
- •§8. Получение света с эллиптической или круговой поляризацией
- •§9. Двойное лучепреломление. Способы получения линейно поляризованного света
- •§10. Закон Малюса
- •§11. Степень поляризации света
- •§12. Прохождение светового луча через систему изNполяризаторов с потерями
- •§13. Построение волновых фронтов о- и е-волн и определение направления распространения о- и е-лучей в одноосных кристаллах по Гюйгенсу
- •§14. Длина волны и волновое число при переходе волны из вакуума в среду
- •14.1. Длина волны
- •14.2. Волновое число
- •§15. Фазосдвигающие пластинки. Получение света с произвольной поляризацией
- •§16. Искусственная анизотропия
- •§17. Оптически активные вещества
- •Глава 3. Интерференция волн §1. Основные понятия. Способы получения когерентных световых пучков
- •§2. Количественное описание интерференции. Условия минимумов и максимумов
- •§3. Степень когерентности излучения источника. Интерференция частично когерентных волн
- •§4. Опыт Юнга (деление волнового фронта)
- •§5. Пространственная и временная когерентность излучения источника. Время и длина когерентности
- •§6. Бипризма Френеля
- •§7. Интерференция света на тонких пленках
- •§8. Интерференция света на тонком клине
- •§9. Интерференция света на плоском сферическом клине (кольца Ньютона)
- •Глава 4. Дифракция волн §1. Принципы Гюйгенса и Гюйгенса–Френеля
- •§2. Дифракция волн. Виды дифракции
- •§3. Дифракция Френеля на круглом отверстии
- •§4. Зоны Френеля
- •§5. Дифракция Фраунгофера на щели
- •§6. Дифракционная решетка
- •I(φ) sin φ
- •§7. Угловая и линейная дисперсия. Разрешающая способность
- •Глава 5. Тепловое излучение §1. Определение теплового излучения
- •§2. Поглощательная и излучательная способности тела. Абсолютно черное, белое и серое тела
- •§3. Энергетические характеристики излучения
- •§4. Связь междуrνTиrλT
- •§5. Законы Стефана-Больцмана и Вина
- •§6. Закон Кирхгофа
- •§7. Формула Планка. Доказательство с ее помощью законов Стефана-Больцмана и Вина
- •§8. Излучение серых тел
- •§9. Оптическая пирометрия. Цветовая, яркостная и радиационная температуры
- •Глава 6. Элементы релятивистской механики §1. Релятивистские масса, импульс, энергия
- •§2. Частицы с нулевой массой покоя — фотоны
- •§3. Постулат Эйнштейна о фотонах
- •§4. Волновые и корпускулярные свойства света и микрочастиц. Корпускулярно-волновой дуализм
- •§5. Внешний и внутренний фотоэффект
- •§6. Опытные законы внешнего фотоэффекта
- •§7. Теория фотоэффекта Эйнштейна
- •§8. Давление света
- •§9. Рэлеевское и комптоновское рассеяние света
- •§10. Описание эффекта Комптона
- •§11. Алгоритм решения задач на эффект Комптона
- •Глава 7. Волновые свойства микрочастиц §1. Гипотеза де Бройля. Уравнение волны де Бройля
- •§2. Интерпретация волновой функции
- •§3. Соотношения неопределенностей Гейзенберга
- •§4. Опытное подтверждение гипотезы де Бройля. Опыт Дэввисона и Джермера
- •Глава 8. Уравнение Шредингера §1. Зависящее от времени уравнение Шредингера
- •§2. Стационарное уравнение Шредингера
- •§3. Стандартные условия, налагаемые на волновую функцию
- •§4. Собственные значения и собственные функции оператора Гамильтона. Квантование энергии микрочастиц
- •§5. Смысл волновой функции
- •§6. Простейшая задача квантовой механики: частица в потенциальной яме с бесконечно высокими стенками
§5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
Переход к дифференциальной форме осуществляется с помощью теоремы Остроградского–Гаусcа
где(1) и теоремы Стокса
где. (2) где—произвольный вектор, а(набла) – дифференциальный оператор, равный
. (3)
Используя эти теоремы, получим
(4)
Из последних частей этих равенств получим
(5)
Это уравнения Максвела в дифференциальной форме. Если среда диэлектрическая или вакуум (в такой среде нет свободных зарядов ρ=0 и токов проводимости) ,то система уравнений(5)принимает вид
(6)
§6. Волновое уравнение
Запишем уравнения (6)через векторыи.С учетомполучим
(1)
Умножим обе части левых уравнений (1) векторно на оператор . Получим
(2)
С учетом формулы векторного анализа «бац минус цаб» преобразуем векторные произведения в формулах (2)
(3)
и получим
(4)
где учтено, что согласно (1) и введен оператор(дельта)
(5)
С учетом (3) и (4)уравнения (2)можно записать в виде
, (6)
где
(7)
Величина
(8)
называется электродинамической постоянной. Она совпадает со скоростью света в вакууме.
Уравнение вида
(9)
называется волновым уравнением. Параметрvв этом уравнении есть скорость распространения волны. Функцияf=f(x,y,z,t),входящая в волновое уравнение, называетсяуравнением волныиливолновой функцией.
Согласно волновым уравнениям (6) возможно существование электрической и магнитной волн в свободном пространстве сдиэлектрической и магнитной проницаемостямиεиμ,и в частности в вакууме, где εиμ. Однако поляив этих волнах не являются независимыми, а связаны уравнениями Максвелла, поэтому в природе существуют толькоэлектромагнитные волны, в которых изменяющееся электрическое полепорождает изменяющееся во времени магнитное поле,и наоборот. Можно показать, что ЭМ-волны являютсяпоперечными, т.е. векторыив ЭМ-волне перпендикулярны направлению распространения волны.
Глава 2. Волны. Поляризация волн §1. Виды волн. Общие свойства волн
Обычно под волнойпонимают распространение колебаний в пространстве. В общем случае волна— это распространение в пространстве любого возмущения среды или поля. Существуют, например, волны на поверхности жидкости, акустические, электромагнитные (ЭМ) и т.д.
Особенностью волновых процессов является перенос энергии без переноса вещества. Например, в случае акустической или звуковой волны частицы среды колеблются около своих положений равновесия, повторяя колебания соседних частиц среды.
1. По форме различают следующие волны:
а. Одиночные волны или импульсы:
б. Цуг волн — обрывок синусоиды:
в. Гармоническиеилимонохроматическиеволны, представляющие собой бесконечную синусоиду
Такие волны в природе не существуют, это идеализация. Однако, согласно теореме Фурье, доказываемой в математике, любая реальная ограниченная в пространстве и времени волна может быть представлена в виде бесконечного набора монохроматических волн различной частоты. Поэтому для изучения распространения волн в среде достаточно знать, как распространяются в ней отдельные монохроматические составляющие.
2.В зависимости от направления колебаний в волне различаютпродольныеипоперечныеволны. Впродольнойволне колебания частиц среды осуществляются в направлении распространения волны, а в поперечной — в направлении, перпендикулярном направлению распространения волны.
Примером продольных волн являются звуковые волны в газе. В твердых телах могут существовать как продольные, так и поперечные звуковые волны Примером чисто поперечных волн являются ЭМ-волны.
3.Волны различают также по типуволновых поверхностей, которые представляют собой геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе. По типу волновых поверхностей различаютплоские,сферическиеицилиндрическиеволны.
Частным случаем волновой поверхности является волновой фронт —геометрическое место точек, до которых доходят колебания в момент времениt. Фронт волны разделяет охваченную волновым процессом часть пространства от неохваченной.
4. Физическая величина f,изменяющаяся по волновому закону, должна удовлетворятьволновому уравнению
(1)
где v —скорость распространения волны.
Если волна распространяется в одном направлении, например, оси OX, то волновое уравнение имеет вид
. (2)
Решением этого уравнения являются функции вида или, описывающие волну, распространяющуюся в положительном направлении осиOX. Аргумент функцииилиназываетсяфазой волны.
Поверхности постоянной фазы называютсяволновыми поверхностями. Приt =const поверхность постоянной фазы удовлетворяет уравнениюx=const,которое является уравнением плоскости, перпендикулярной оси OX,т.е. направлению распространения волны. Таким образом, функции видаилиописываютплоские волны. Дифференцируя обе части равенствапоt,получим
,
а отсюда, очевидно,
,
т.е. vесть скорость распространения поверхности постоянной фазы. Ее называютфазовой скоростьюволны.
5. Любая волна обладает энергией Wи энергией в единице объема или объемной плотностью энергииw:
. (3)
6. Волна, распространяющаяся со скоростью v,переносит через единицу поверхности в единицу времени энергию
(4)
Вектор называетсявектором Пойнтингаиливектором Умова. Его величинаSпредставляет собой плотность потока энергии. ВекторSуказывает направление переноса энергии в волне.