9

Московский государственный университет

путей сообщения РФ (МИИТ)

Кафедра «Физика-2»

Институт, группа__________________________ К работе допущен____________________

(Дата, подпись преподавателя)

Студент _______________________________ Работа выполнена___________________

(ФИО студента) (Дата, подпись преподавателя)

Преподаватель__________________________ Отчёт принят_______________________ (Дата, подпись преподавателя)

ОТЧЁТ ПО ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ №__33_________

ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАДИУСА КРИВИЗНЫ ЛИНЗЫ

(Название лабораторной работы)

И ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ С ПОМОЩЬЮ КОЛЕЦ НЬЮТОНА

1. Цель работы:

Изучение явления интерференции света и определение радиуса кривизны линзы и длины световой волны с помощью колец Ньютона.__________________________

______________________________________________________________________

______________________________________________________________________

2. Принципиальная схема установки (или её главных узлов):

1. Микроскоп

2. П лоско - выпуклая линза с плоскопараллельной пластиной в оправе

3. Окуляр микроскопа

4. Отсчетная шкала

5. Тубус

6. Винт

7. Камера

8. Лампа накаливания

9. Полупрозрачная пластина

10. Светофильтр

2. Основные теоретические положения к данной работе (основополагающие утверждения: формулы, схематические рисунки):

E = E cos( t - kr +₀) , (1)

H = H cos( t - kr +₀) , (2)

где E и H - максимальные значения векторов; - циклическая частота; t - время; k = 2 - волновое число; - длина волны; r – расстояние, отсчитываемое вдоль направления распространения плоской волны; - начальная фаза колебаний.

E = A cos( t - kr +₀),

где А - амплитуда вектора E; ( t - kr +₀) - фаза колебания .

При распространении света в однородной среде можно считать, что интенсивность света I в данной точке пропорциональна квадрату амплитуды световой волны :

I ~ A . (3)

При наложении двух волн с одинаковой частотой

E =A cos( t - k₁r +₀₁) и E = A cos( t - k₂r +₀₂), распространяющихся в одном направлении, амплитуда результирующего колебания в данной точке определяется следующим выражением :

A = A + A +2A A cos ,

где - разность фаз колебаний.

Интересная картина наблюдается при сложении когерентных волн. Когерентностью называется согласованное протекание во времени и в пространстве нескольких колебательных или волновых процессов, проявляющееся при их сложении. Колебания называют когерентными, если разность их фаз остается постоянной во времени и при сложении колебаний определяет амплитуду суммарного колебания .

Согласованность колебаний во времени называют временной когерентностью . Согласованность колебаний в пространстве называют пространственной когерентностью ( см . приложение к данной работе).

В соответствии с выражением (3) интенсивность света имеет для каждой точки пространства определенное значение

I = I + I +2 cos , (4)

зависящее от cos . Последний член выражения (4) называют интерференционным членом .

В точках пространства, где cos <0, интенсивность I будет меньше I + I ; в точках пространства, где cos >0, величина I будет больше, чем I + I т.е. при наложении когерентных волн будет происходить перераспределение света в пространстве: в одних местах будет наблюдаться усиление, в других - ослабление. Наложение когерентных волн, сопровождающееся возникновением максимумов и минимумов интенсивности, называется интерференцией.

Если на некотором расстоянии от экрана А находится экран В, то в какую - либо точку экрана ( например, в точку D ) световые волны от S и S будут приходить, имея определенную разность фаз, которая зависит от разности расстояний S D - S D называемой разностью хода. При разности хода, равной четному числу полуволн, фазы колебаний, приходящих в точку D, будут совпадать, и в этой точке будет максимум освещенности. В тех точках экрана, для которых разность хода окажется равной нечетному числу полуволн, фазы колебаний будут противоположны и следовательно, будет минимум освещенности. В точке О наблюдается максимум осв ещенности, так как разность хода лучей от S и S равна нулю .

Рис.1

Если волны, посылаемые когерентными источниками света, монохроматичны, то на экране картина будет представлять собой чередование темных и светлых полос. Практически для этого достаточно пропустить свет через цветное стекло - светофильтр. Если же источник посылает белый свет, то интерференционная картина представляет собой чередование цветных полос, причем полной темноты не будет нигде, так как места минимумов для одной длины волны совпадают с местами максимумов для другой.

Из геометрических соотношений нетрудно установить, в каких точках экрана B будет наблюдаться максимум и минимум освещенности. В оптике оптической длиной пути называют геометрическую длину пути l, умноженную на абсолютный показатель преломления n . Тогда разность оптических длин путей интерферирующих волн

= .

Используя рис.1 и считая, что оба луча S D и S D распространяются в воздухе, для которого n = 1, получим разность хода на удаленном экране (l l₁ l₂)

.

Максимум освещенности будет в точках, где разность хода равна четному числу полуволн

,

где - длина световой волны, m - любое целое число . Если вычисленная разность хода равна нечетному числу полуволн, т.е.

,

т о в соответствующих точках будем иметь минимум освещенности .

Рис.2

Рассмотрим интерференционную картину, которая возникает при отражении света от двух поверхностей очень тонкого клина c углом при вершине (Рис.2) .

Пусть на клин падает параллельный пучок лучей Q, из которого выделим лучи 1 и 2 . Каждый из выделенных лучей расщепляется на два луча в результате отражения от верхней и нижней поверхностей клина : 1’ и 1’’ и 2’ и 2’’ . Отраженные лучи 1’ и 1’’ являются когерентными и будут пересекаться в точке a’, а лучи 2’ и 2’’ также когерентны и пересекаются в точке b’ . В этих точках лучи встречаются, имея разность хода, определяемую толщиной h для лучей 1’ и 1’’, и толщиной h для лучей 2’ и 2’’. Если на пути отразившихся лучей поставить линзу L (роль линзы может выполнять хрусталик глаза), то линза отобразит на экране Э плоскость a’ - b’, в которой пересекаются отраженные лучи, и на экране Э будет наблюдаться интерференционная картина ( роль экрана может выполнять сетчатка глаза ).

Если наблюдать интерференционную картину со стороны ребра клина, то картина локализуется над клином (рис.2).

При нормальном падении лучей 1 и 2 на нижнюю поверхность клина полосы равной толщины будут локализованы на верхней поверхности клина.

Т ак как каждая из интерференционных полос одной разности хода образуетсяется за счет отражений от мест клина, имеющих одинаковую толщину, то интерференционная картина называется полосами равной толщины. Полосы равной толщины можно наблюдать при освещении плоско - выпуклой линзы малой кривизны, расположенной на плоскопараллельной пластине (Рис.3).

Рис.3

Роль клина при этом выполняет воздушный зазор между линзой и плоскопараллельной пластиной, утолщающийся от точки их соприкосновения к краю линзы. При падении монохроматического света нормально к плоской поверхности линзы и поверхности пластины интерференционная картина имеет вид концентрических темных и светлых колец, которые называют кольцами Ньютона, так как он впервые их наблюдал и описал. Разность хода лучей , отражающихся от верхней и нижней поверхностей клина, равна примерно удвоенной толщине воздушного клина 2h . Следует также учесть, что при отражении волны от оптически более плотной среды (больший n)на границе NN воздух - стекло, т.е. от нижней пластины, фаза ее меняется скачком на радиан, что соответствует возникновению дополнительной разности хода между интерферирующими лучами , равной .

Полная разность хода будет, таким образом, складываться из удвоенной толщины клина и половины длины волны :

=  . (5)

Интенсивность интерферирующих лучей в точке E (см. рис 3) будет минимальной, если разность хода составляет нечетное число полуволн :

, (6)

где m - 0,1,2,3...

Таким образом, минимум интенсивности будет наблюдаться для всех точек воздушного слоя, где

. (7)

Геометрическое место этих точек образует кольцо диаметром D. Наблюдаемые интерференционные кольца являются полосами равной толщины.

В месте соприкосновения линзы с пластиной остается очень маленькая воздушная прослойка, толщина которой гораздо меньше длины волны, поэтому в формуле (5) 2h приблизительно равно 0, и разность хода равна только за счет потери полуволны при отражении от оптически более плотной среды (пластинки). В результате этого мы и наблюдаем в отраженном свете в центре минимум освещенности, т.е. темное пятно.

Найдем связь между радиусом кривизны линзы R, диаметром кольца D и длиной световой волны. Из треугольника О’FE (см.рис.3) для кольца с номером m имеем

. (8)

Делая преобразование уравнения (8) и считая малым по сравнению с 2R , получим

. (9)

Решая совместно уравнения (9) и (7), получим

. (10)

Практически, вследствие упругой деформации стекла невозможно добиться идеального соприкосновения линзы с пластиной в одной точке, поэтому более правильный результат получится, если вычислять не по одному кольцу, а путем сравнения диаметров двух колец по формуле

, (11)

где p и m - номера темных колец; и - соответственно их диаметры.

В данной работе, применяя формулу (12),сначала определяют радиус кривизны неизвестной линзы при известной длине волны красного света:

R = . (12)

Затем по формуле (11) определяют длину волны другого монохроматического света(зеленого).

Монохроматический свет, используемый в данном опыте (красный и зеленый), получают, пропуская белый свет через соответствующие светофильтры.

3. Таблицы и графики¹.

Таблица 1

Свето-фильтр	Но-мер коль-ца	Числовые отметки точек, лежащих на черном диаметре,в делениях шкалы.		Диаметры колец,в делениях шкалы	Сред-ний Диа-метр колец, в дел. шкалы	Сред-ний диа-метр ко-лец, мм
		левый край кольца	правый край кольца
К	1
Р
А	2
С
Н	3
Ы
Й	4
З	1
Е
Л	2
Е
Н	3
Ы
Й	4

Таблица 2

Свето-фильтр	, мкм	p	m	p - m			-	+	R. мм
Крас-	0,680	4	1
ный	0,680	3	2
Зеле-		4	1
ный		3	2