
- •Билет №1
- •Билет №2
- •Билет №3
- •Билет №4
- •Билет №5
- •1)Равнопеременное вращательное движение. Связь линейных величин с угловыми.
- •Билет №6
- •1)Свободное падение тел. Ускорение свободного падения. Движение тела, брошенного под углом к горизонту.
- •Билет №7
- •1)Первый, второй третий законы Ньютона. Инерциальная система отсчета.
- •Билет №8
- •.Динамика вращательного движения. Основное уравнение динамики вращательного движения. Момент инерции тела. Момент импульса.
- •2)Электрическое поле. Напряженность электрического поля. Теорема Гаусса.
- •Билет №10
- •1)Силы в природе. Сила всемирного тяготения. Гравитационная постоянная. Сила тяжести. Движение искусственных спутников. Первая космическая скорость.
- •Билет №11
- •1)Вес тела. Невесомость и перегрузки. Вес тела, движущегося с ускорением.
- •Билет № 12
- •1)Сила трения. Природа силы трения. Роль силы трения.
- •Билет №13
- •1)Импульс тела. Импульс силы. Изменение импульса системы взаимодействующих тел. Закон сохранения импульса.
- •8.314472 - Универсальная газовая постоянная численно равна работе 1 моля идеального газа при изобарном нагревании на 1 к.
- •Билет №14
- •1)Работа силы. Кинетическая энергия. Теорема о кинетической энергии.
- •Билет №15
- •1)Работа силы тяжести. Потенциальная энергия тела, поднятого над поверхностью Земли. Потенциальная энергия тела в гравитационном поле.
- •Билет №16
- •1)Работа силы упругости. Потенциальная энергия деформированной пружины.
- •Билет №17
- •1)Полная энергия тела. Изменение энергии системы тел под действием внешних сил. Закон сохранения полной механической энергии.
- •Билет №18
- •1)Механическая работа и мощность. Кпд (на примере наклонной плоскости).
- •Билет №19
- •1)Равновесие твердых тел при отсутствии вращения. Условие равновесия тела с закрепленной осью вращения. Момент силы. Условие равновесия твердого тела.
- •2) Основное уравнение мкт газов.
- •Билет №20
- •1)Передача давления газами и жидкостями. Закон Паскаля. Действие жидкостей газов на погруженное в него тело. Сила Архимеда и причины её возникновения. Условие плавания тела.
Билет №1
1)Механическое движение. Относительность механического движения. Поступательное движение тела. Материальная точка. Положение тела в пространстве. Система отсчета. Перемещение. Закон сложения скоростей в классической механике.
Основная задача механики – определить координату и скорость тела в любой момент времени по известным начальным координате и скорости. Основную задачу механики напрямую решает кинематика – раздел механики, изучающий способы описания движения.
Механическое движение – это изменение положения тела в пространстве относительно других тел.
Относительность движения наиболее просто продемонстрировать на примерах:
Человек идёт по вагону движущегося поезда к проводнику за чаем . Медленно идёт (вагон качается). Его скорость 1-2 м/с. Но! Относительно поезда. Относительно земли его скорость равна скорости поезда ± его скорость относительно поезда, то есть около 20-30 м/с. Естественно, за то время, за которое человек пройдёт длину вагона относительно земли он переместиться за несколько километров.
Как движется, парящий внутри космической станции космонавт? Неподвижен относительно станции и несётся с первой космической скоростью по окружности вокруг Земли.
Таким образом, мы можем утверждать, что большинство характеристик движения (скорость, перемещение, траектория, путь) относительны и имеют различное значение в разных системах отсчёта.
В механике рассматриваются два разных типа движения: поступательное (рис. 1) и вращательное (рис.2).
Поступательным называется движение, при котором все точки тела движутся по одинаковым траекториям. При вращательном движении различные точки тела движутся по разным траекториям.
П
ри
поступательном движении достаточно
определить характер движения одной
(любой точки), чтобы определить характер
движения всего тела. В этом случае тело
можно считать материальной
точкой –
объектом,
размерами которого можно пренебречь в
условиях данной задачи.
Материальной точкой можно считать тело
не только при поступательном движении,
но и при перемещении тела на расстояния
много большие чем размеры самого тела.
Например, корабль, плывущий вокруг
Земли, совершает вращательное движение,
но может считаться материальной точкой.
Как и движение, положение тела в пространстве относительно и задаётся по отношению к некому выбранному предмету – телу отсчёта. Для указания положения тел и направления их перемещения служат системы координат. И, наконец, для измерения скорости движения тела нужен измеритель времени – часы. Тело отсчёта, система координат и часы определяют систему отсчёта (рис. 3). Когда задана система отсчёта, можно определить путь и перемещение. Траектория – множество точек, которые проходит тело в процессе своего движения. Путь (L) – длина траектории (скалярная величина). Перемещение (S) – вектор, соединяющий начальное и конечное положение тела. [L] = 1 м, [S] = 1 м.
Р
ассмотрим
две системы отсчёта: одна неподвижная
(XYZ)
(предположим, связанная с берегом),
другая (X’Y’Z’)
(например, связанная с кораблём) движется
относительно первой со скоростью Vo
(рис. 4). Тогда, если перемещение тела в
подвижной системе отсчёта S’,
а перемещение самой системы отсчёта
So,
то перемещение тела относительно
неподвижной системы равно:
Если поделить это перемещение на время, за которое оно
произошло, то получим закон преобразования скоростей:
+
2) Напряженность электрического поля точечного заряда, проводящего шара, нити, плоскости.
Применение теоремы Гаусса для вычисления полей. Теорема Гаусса:
S - любая замкнутая поверхность,
-
сумма зарядов внутри S.
Поле
равномерно заряженной бесконечной
плоскости
Введём понятие поверхностной плотности заряда
если поверхность бесконечна и равномерно
заряжена, тогда
– одинакова и линия Е перпендикулярна
плоскости в любой точке.
Мысленно представим в пространстве «ящик».
Считаем Σqi внутри "гауссова ящика": очевидно,
;
И
так:
В
ыражаем
E:
.
Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости однородно.
П
оле
плоского конденсатора
.
Т.к.
,
.
Поле однородно заряженного бесконечного цилиндра
-
линейная плотность заряда.
Весь
поток вектора напряженности будет
выходить через боковую поверхность
цилиндра,
,
Отсюда:
Применяя
теорему Гаусса, получим:
,
при r > R.
Поле однородно заряженной сферы
|
Применяя теорему Гаусса, получим:
при
r > R.
Если r < R, то |
Поле объемного
заряженного шара
-
объемная плотность заряда
q- суммарный
заряд шара
|
Применяя теорему Гаусса, получим:
|