- •Лекция №1
- •Введение
- •Закон сохранения электрического заряда
- •Взаимодействие точечных зарядов. Закон Кулона
- •Электрическое поле. Напряженность электрического поля.
- •Напряженность поля точечного заряда
- •Линии напряженности.
- •Потенциальная энергия пробного заряда в поле точечного заряда (потенциальная энергия системы двух точечных зарядов). Потенциал электрического поля.
- •Работа по перемещению заряда в электрическом поле. Условие потенциальности электрического поля.
- •Эквипотенциальные поверхности.
- •Вектор градиента потенциала электрического поля. Связь напряженности и градиента потенциала.
- •Графическое изображение электрических полей.
- •Поток вектора напряженности электрического поля.
- •Теорема Гаусса
- •Дивергенция векторного поля
- •Теорема Гаусса в дифференциальном виде
- •Применение теоремы Гаусса для расчёта электрических полей
- •Поле бесконечной, равномерно заряженной плоскости
- •Две бесконечные плоскопараллельные разноименно заряженные плоскости
- •Бесконечный равномерно заряженный цилиндр (нить)
- •Два коаксиальных бесконечных равномерно заряженных цилиндра
- •Заряженная сфера
- •Концентрические равномерно заряженные сферы
- •Поле равномерно заряженного шара Принцип суперпозиции полей
- •Электрический диполь. Электрический (дипольный) момент
- •Поле точечного диполя
- •Энергия диполя в поле
- •Момент сил, действующих на диполь. Сила, действующая на диполь в неоднородном поле.
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •Механизмы поляризации
- •Поверхностные и объёмные связанные заряды
- •Электростатическое поле в диэлектрике
- •А следовательно, . Таким образом, физической причиной ослабления поля в диэлектрике является поляризация его и появление собственного поля поляризационных связанных зарядов.
- •Вектор электрической индукции (электрического смещения)
- •Связь между векторами и .
- •Поведение векторов и на границе двух сред
- •Сегнетоэлектрики
- •В зависимости от сегнетоэлектрика петля может быть широкой или узкой.
- •Пьезоэлектрики
- •Проводники в электрическом поле
- •Поле заряженного проводника
- •Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость проводящего шара
- •Конденсаторы. Емкость конденсаторов
- •Емкость плоского конденсатора
- •Емкость сферического конденсатора
- •Емкость цилиндрического конденсатора
- •Соединение конденсаторов
- •Энергия системы точечных зарядов
- •Энергия заряженного проводника
- •Энергия конденсатора
- •Энергия электрического поля
- •Законы постоянного тока Электрический ток
- •Плотность тока
- •Сторонние силы. Эдс сторонних сил. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводника.
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •Закон Джоуля — Ленца
- •Закон Ома для замкнутой цепи. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Работа и мощность тока
- •Электронная теория проводимости металлов (классическая теория Друде — Лоренца)
- •Закон Ома в электронной теории
- •Закон Джоуля — Ленца в электронной теории
- •Закон Видемана — Франца в электронной теории
- •Затруднения классической электронной теории металлов
- •Сверхпроводимость
- •Работа выхода электрона из металла Работа, которую нужно затратить для удаления электрона из твердого тела в вакуум, называется работой выхода.
- •Контактная разность потенциалов
- •Термоэлектрические явления и их применение
- •Явление Зеебека.
- •Явление Пельтье.
- •3.Явление Томсона
- •Термоэлектронная эмиссия
- •Квантовая теория. Энергетические состояния электронов в твердых телах. Энергия Ферми
- •Классификация твердых тел по зонной теории
- •Объяснение затруднений классической теории металлов. Как справилась с затруднениями квантовая теория?
- •Полупроводники Собственная проводимость полупроводника
- •Примесная проводимость полупроводников
- •Полупроводник типа n
- •Полупроводник типа p
- •Объяснение p-n перехода с квантовой точки зрения
Электрическое поле. Напряженность электрического поля.
Взаимодействие между электрическими зарядами осуществляется через их электрические поля, а именно, электрическое поле 1-го заряда действует на второй и наоборот, электрическое поле 2-го заряда действует на первый.
Всякий заряд изменяет свойства окружающего его пространства — создает в нем электрическое поле. Поля, которые создаются неподвижными электрическими зарядами, называются электростатическими. Для обнаружения и опытного исследования электростатического поля используется пробный точечный заряд — такой заряд, который своим действием не искажает исследуемое поле (не вызывает перераспределение зарядов, создающих поле). Отношение силы , действующей на пробный заряд со стороны поля к величине пробного заряда , не зависит от величины этого пробного заряда и характеризует данную точку поля. То есть, если увеличить величину пробного заряда в 5 раз, то и сила, действующая на пробный заряд, увеличится в 5 раз, а отношение останется неизменным. Это отношение определяет физическую величину, называемую напряженностью электростатического поля, которую мы обозначим :
.
Если в этой формуле положить , то по величине и направлению совпадает с силой . Таким образом, напряженность электростатического поля в некоторой точке является физической величиной, численно равной силе, действующей на единицу положительного заряда, помещенного в эту точку, и имеющей направление этой силы. Из этого определения, следует, что напряженность есть величина векторная.
Напряженность поля точечного заряда
Возьмем точечный заряд q и определим напряженность поля в произвольной точке, отстоящей от заряда на расстоянии r.
По закону Кулона сила , действующая на положительный пробный заряд qпр, помещенный на расстоянии r от заряда q, равна:
.
Отсюда напряженность поля, в заданной точке будет: .
,
где — радиус-вектор, проведенный от того места, где расположен точечный заряд q, к тому месту, в котором вычисляется напряженность поля . Или в скалярной форме
.
Вектор во всех точках поля направлен радиально от заряда, если он положителен, и радиально к заряду, если отрицателен.
Линии напряженности.
Графически электростатическое поле изображают с помощью линий напряженности (силовых линий). Под линией напряженности будем подразумевать такую линию, в каждой точке которой вектор напряженности направлен по касательной к этой линии.
Так как в каждой точке пространства вектор напряженности имеет лишь одно направление, то линии напряженности никогда не пересекаются. Для однородного поля ( ) линии напряженности параллельны вектору .
Линии напряженности точечного заряда — это прямые линии, выходящие из заряда, если он положительный, и входящие в заряд, если он отрицательный. Таким образом, положительный заряд можно рассматривать как место начала линий напряженности (источники поля), а отрицательный заряд — как место окончания линий напряженности (стоки поля). Касательные к линиям напряженности в обоих этих случаях совпадают с самими линиями и направлены в каждой точке в том же направлении, что и напряженность.
Представим на рис. линии напряженности двух точечных разноименных зарядов, по модулю численно равных друг другу.