- •Электромагнетизм
- •Электричество
- •Электрическое поле в вакууме Электрический заряд
- •Электрическое поле
- •Изображение эп
- •Поток вектора
- •Теорема Гаусса
- •Применение теоремы Гаусса
- •Бесконечная плоскость, равномерно заряженная
- •Оператор «набла»
- •Теорема о циркуляции вектора
- •Потенциал
- •Потенциал поля точечного заряда
- •Потенциал поля системы зарядов
- •Момент сил, действующий на диполь
- •Энергия диполя в поле
- •Электрическое поле в веществе
- •Электрическое поле в проводнике
- •Силы, действующие на поверхность проводника
- •Замкнутая проводящая оболочка
- •Электроемкость уединенного проводника
- •Конденсатор
- •Емкость плоского конденсатора
- •Поляризация
- •Связанные заряды в диэлектрике
- •Поляризованость
- •Связь и
- •Теорема Гаусса для
- •Вектор . Теорема Гаусса для
- •Связь между и
- •Условия на границе
- •Преломление линий
- •Связанный заряд у поверхности проводника
- •Поле в однородном диэлектрике
- •Энергия электрического поля Энергетический подход к взаимодействию
- •Уравнение непрерывности
- •З акон Ома для неоднородного участка цепи
- •Применение правил Кирхгофа
- •Закон Джоуля-Ленца
- •Однородный участок цепи
- •Неоднородный участок цепи
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца
- •Магнитное поле равномерно движущегося заряда
- •Закон Био-Савара
- •Теорема Гаусса для
- •Сила Ампера
- •Сила, действующая на контур с током
- •Момент сил, действующих на контур с током
- •Работа при перемещении контура с током
- •Магнитное поле в веществе
- •Намагниченность
- •Ток намагничивания
- •Циркуляция вектора
- •Вектор . Теорема о циркуляции
- •Связь и
- •Связь и
- •Граничные условия для и
- •Поле в однородном магнетике
- •Ферромагнетики
- •Относительный характер электрических и магнитных полей
- •Переход от одной исо к другой
- •Релятивистская природа магнетизма
- •Инварианты эмп
- •Электромагнитная индукция
- •Закон электромагнитной индукции
- •Природа электромагнитной индукции
- •Индуктивность
- •Самоиндукция
- •В заимная индуктивность
- •Взаимная индукция
- •Энергия магнитного поля
- •Уравнения Максвелла. Энергия эмп. Ток смещения
- •Система уравнений Максвелла
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Теорема Пойнтинга
- •Электрические колебания
- •Свободные колебания
- •Затухающие колебания
- •Величины, характеризующие затухание
- •Вынужденные электрические колебания
- •Резонансные кривые
- •Переменный ток
- •Мощность в цепи переменного тока
Система уравнений Максвелла
Открытие тока смещения позволило Максвеллу создать систему уравнений, описывающую все известные ранее разрозненные явления.
- интегральная форма уравнений Максвелла в неподвижных средах, где – объемная плотность зарядов; – плотность тока проводимости; dV – элемент объема.
Содержание этих уравнений:
Циркуляция по любому замкнутому контуру равна минус производной по времени магнитного потока через любую поверхность, ограниченную данным контуром. При этом
, где – электростатическое поле, - вихревое;
Поток через любую замкнутую поверхность равен нулю (магнитные заряды не существуют);
Циркуляция по любому замкнутому контуру равна полному току (проводимости и смещения) через произвольную поверхность, ограниченную данным контуром;
Поток сквозь любую замкнутую поверхность равен алгебраической сумме сторонних зарядов, охватываемых этой поверхностью.
Из уравнений Максвелла следует, что и нельзя считать независимыми: изменение во времени одного из них порождает другое.
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
Согласно формуле Стокса для поля некоторого вектора : Тогда:
из - уравнение связи и в данной точке поля.
из - уравнение связи , и в данной точке поля.
Согласно формуле Остроградского-Гаусса Тогда:
Из - теорема Гаусса для в дифференциальной форме.
Из - теорема Гаусса для в дифференициальной форме.
Тогда: - уравнения Максвелла в дифференциальной форме.
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме говорят о том, что:
ЭП может возникнуть по двум причинам:
а) наличие электрических зарядов (как сторонних, так и связанных) ;
б) наличие изменяющегося во времени магнитного поля ( ).
2) магнитное поле порождается либо движущимися зарядами либо переменными электрическими полями либо и тем и другим вместе ;
3) магнитных зарядов в природе нет .
Значение уравнений Максвелла в дифференциальной форме не только в том, что они выражают основные законы ЭМП, но и в том, что путем их решения могут быть найдены сами поля и .
В теории Максвелла показано:
ЭМП может существовать без электрических зарядов и токов в виде ЭМВ (электромагнитной волны);
В неферромагнитной среде ЭМВ распространяется со скоростью , где ;
ЭМВ взаимно перпендикулярны и образуют правовинтовую систему (это свойство ЭМВ);
и в ЭМВ колеблются в одинаковых фазах.
Уравнения Максвелла инвариантны относительно ИСО.
На основе своих уравнений Максвелл успешно развил электромагнитную теорию света.
Теорема Пойнтинга
Энергия ЭМП локализуется в самом ЭМП. По закону сохранения энергии если в какой-то определенной области количество энергии уменьшается, то она выходит за границы этой области.
- теорема Пойнтинга: убыль энергии в единицу времени в данном объеме равна потоку энергии сквозь поверхность, ограничивающую этот объем, плюс мощность Р, которую силы поля производят над зарядами вещества внутри данного объема.
Здесь ; , где ω - плотность энергии поля, - плотность тока проводимости; - вектор Пойнтинга (характеризует плотность потока энергии), - напряженность электрического поля.
Р - величина алгебраическая ( зависит от направления движения зарядов). Р> 0, если «+» заряды движутся по полю и обратно (для «-» зарядов Р>0, если они движутся против поля и обратно).
Пойнтинг показал, что для однородных негистерезисных сред и вектор Пойнтинга .