Магнитное поле в веществе.
, где – молекулярные токи. .
Для вещества справедливо: . А , где – вектор намагниченности вещества. , где – магнитная восприимчивость вещества. ; ; ; . – относительная магнитная проницаемость вещества.
: Парамагнит. : Диамагнит.
У диамагнетиков возникает внутри магнитное поле, которое противодействует внешнему. Сверхпроводники – идеальные диамагнетики (в них внешнее магнитное поле не проникает): , .
Левитация (невесомость) – сверхпроводник висит над магнитом.
Явление выталкивания магнитного поля из сверхпроводника называется эффектом Мейснера.
- верно и вакууме и в веществе. – магнитный момент единицы объёма намагниченного в-а. ; ; .
Ферромагнетики.
В ферромагнетиках возникает намагниченность в отдельных участках образца даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Магнитный момент, возникающий при отсутствии внешнего магнитного поля называется спонтанным. Области с заданными магнитными моментами называются доменами. У ферромагнетиков обычно . Магнитный момент можно обращать при изменении направления внешнего магнитного поля.
М – спонтанный магнитный момент. Выше тоски Кюри ферромагнетики ведут себя как обычные парамагнетики.
Явление Гистерезиса – после выключения внешнего магнитного поля остаётся некоторая намагниченность вещества. Ферромагнетики делятся на мягкие и жёсткие. Если площадь петли большая – то ферромагнетик жёсткий; если площадь мала – мягкий. Жёсткие ферромагнетики сильно нагреваются, а мягкие мало.
Формулы магнитостатики в веществе.
Интегральные соотношения: , , .
Материальные соотношения: , , .
Дифференциальные соотношения: , , , . .
Граничные условия (на границе раздела двух веществ).
; ; .
Если , то и .
Все формулы магнитостатики в вакууме переходят в формулы для вещества, заменяя на . .
– в центре кругового тока.
- на расстоянии от кругового тока на его оси, где .
– между двумя прямыми токами.
Магнитное поле внутри соленоида.
; где – общее количество витков соленоида.
. .
Магнитное поле внутри тороида.
, .
Механический и магнитный момент в магнитном поле.
; .
– гиромагнитное соотношение.
; ; ; – момент инерции.
.
– вектор момента количества движения непрерывно прецессирует вокруг направления внешнего магнитного поля.
– скорость прецессии.
Эффект Холла.
-
Возникновение напряжения ( ) на обкладках полупроводника при пропускании тока через полупроводник и наложении внешнего магнитного поля – эффект Холла.
. На положительные заряды действует сила Лоренца, направленная вверх. Поэтому и возникает напряжение. Со временем возникает сила: . ; , где – концентрация . У полупроводников использование в электротехнике: холловские датчики температуры. При сдавливании полупроводника увеличивается => датчики давления. С помощью эффекта Холла можно определить заряд частиц в полупроводнике.
Переменное электрическое и магнитное поле.
Электромагнетизм.
Экспериментально электромагнетизмом много занимался Майкл Фарадей.
При протекании тока в первой цепи, во второй цепи тоже протекал ток. Эти две цепи находятся близко друг от друга.
Фарадей удалял и приближал друг к другу эти два контура. От скорости движения зависела ЭДС во втором контуре. Практически Фарадей предположил, что – ЭДС индукции.
Правило Ленца: направление индукционного тока таково, что возникающее за счёт него магнитное поле, противодействует изменению магнитного поля, вызвавшего этот ток.
Закон электромагнетизма Фарадея.
; ; – мощность.
– закон сохранения энергии такой системы. – количество выделившегося тепла.
– закон – при всяком изменении магнитного потока в замкнутом контуре возникает электродвижущая сила индукции.
Применение закона Фарадея.
динамо-машина – преобразует механическую энергию в электрическую.
; ; ;
.
2) токи Фуко: при наложении на какое-либо вещество переменного магнитного поля на его поверхности возникают электрические токи (токи Фуко) и вещество разогревается. Это свойство используется в СВЧ печах.
В физике: , – первое уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах.
, – второе уравнение Максвелла в интегральной и дифференциальной формах.
– поле не является потенциальным, оно соленоидальное.