- •4. Вторичные параметры линии
- •5. Связь вторичных параметров линии с сопротивлением х.Х. И к.З.
- •9. Линии без искажений
- •10. Уравнения линии без потерь
- •12. Режим несогласованной нагрузки
- •Входное сопротивление в этом режиме
- •16. Способы согласования линии без потерь с нагрузкой
- •20. Закон электомагнитной индукций в интегральной форме
- •32. Поле заряженной оси, расположенной вблизи границы раздела двух диэлектриков
- •30. Поле двухпроводной линии над поверхностью земли
- •34. Поле двухпроводной линии над поверхностью земли
- •35. . Расчет поля плоского конденсатора при наличии свободных зарядов
- •36. Свободные заряды между пластинами отсутствуют. Требуется рассчитать поле между пластинами.
- •38. . Закон Ома, I, II законы Кирхгофа в дифференциальной форме
- •39. Уравнение Лапласа для электрического поля в проводящей среде
- •40. Переход тока из среды с проводимостью 1 в среду
- •41 Аналогия между полем в проводящей среде и электростатическим полем
- •Соотношение между проводимостью и емкостью
- •43. Скалярный потенциал магнитного поля
- •45Векторный потенциал магнитного поля
- •46. Расчет магнитного поля одиночного проводника с током
- •47. Теорема Умова-Пойнтинга для мгновенных значений
- •48. Передача энергии по коаксиальному кабелю
- •49. Плоская электромагнитная волна
- •50. Распространение плоской электромагнитной волны в однородном проводящем полупространстве
- •Глубина проникновения и длина волны
- •51. Электрический поверхностный эффект
16. Способы согласования линии без потерь с нагрузкой
Если линия нагружена на активное сопротивление , то последовательно с нагрузкой включают отрезок линии длиной в четверть волны (рис. 13.16).
Для согласования необходимо, чтобы .
Для линии без потерь согласно (11.44) входное сопротивление
Рис. 13.16. Согласование
линии с помощью четвертьволнового
трансформатора
В данном случае
Так как tg /4 = , то .
Следовательно, для согласования линии с нагрузкой требуется подобрать такую линию (длиной четверть волны), у которой волновое сопротивление будет
(13.54)
Так как такая линия преобразует (трансформирует) сопротивление нагрузки, то ее называют четвертьволновым трансформатором.
Если нагрузка представляет собой активно-реактивное сопротивление, то для согласования применяют параллельное соединение четвертьволнового трансформатора и шлейфа (рис. 13.17).
Путем подбора волнового сопротивления четвертьволнового трансформатора добиваются согласования активной проводимости цепи трансформатор-нагрузка, а затем с помощью шлейфа компенсируют реактивную составляющую проводимости ветви с трансформатором
ZH = RH + j XH;
;
;
;
;
;
. (13.55)
В зависимости от характера нагрузки применяют шлейф, работающий в режиме короткого замыкания (XH > 0) или холостого хода (XH < 0).
Аналогично можно показать, что для согласования шлейф можно включить последовательно с нагрузкой и четвертьволновым трансформатором (рис. 13.18).
Рис. 13.18. Согласование
линии с помощью четвертьволнового
трансформатора и последовательного
шлейфа
Сопротивление шлейфа находится из соотношения
.
18. интегральная и дифференциальная форма записи системы уравнений Максвелла Электромагнитные поля могут быть описаны интегральными или дифференциальными соотношениями. Интегральные соотношения относятся к объему (длине, площади) участка поля конечных размеров, а дифференциальные - к участку поля физически бесконечно малых размеров. Они выражаются операциями градиента, дивергенции, ротора (раскрытие операции grad, div и rot в различных системах координат)
Дифференциальная форма:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
интегральные формы записи:
, |
|
, |
|
, |
|
|
19. Закон полного тока:
На рис. показан проводник с током I, пронизывающий поверхность, ограниченную замкнутым контуром в виде окружности. Пусть центр окружности лежит на оси проводника. В пространстве, окружающем проводник с током, возникает магнитное поле. Так как отдельные точки контура находятся от проводника на равных расстояниях, то напряженность поля, созданная током в каждой точке контура, будет также одинаковой. Направление вектора напряженности поля Я зависит от направления тока в проводнике и определяется по «правилу буравчика». Вектор Н располагается по касательной к окружности контура.
Путем опытов и расчетов установлено, что произведение напряженности поля Н в точках контура на длину этого контура l равно току I, пронизывающему поверхность, ограниченную данным контуром.
Таким образом,
В общем случае поверхность могут пронизывать несколько токов. Тогда определяют так называемый полный ток, т. е. находят алгебраическую сумму токов ( ∑I). Для этого случая можно записать:
Это выражение носит название закона полного тока Закон полного тока является основным законом при расчете магнитных цепей и дает возможность в некоторых случаях легко определить напряженность поля.
плотность тока смещения:
В дифференциальной форме теорема Гаусса выражается следующим образом:
В интегральной форме: