
- •II семестр
- •Аксимомы динамики. Инерциальная система отсчета.
- •Дифференциальные уравнения движения точки в векторной форме и в проекциях на декартовы и естественные оси координат.
- •Две основные задачи динамики точки. Интегралы уравнений движения.
- •Диф. Уравнения движения точки в неинерциальной системе отсчета.
- •Принцип относительности Галилея-Ньютона.
- •Центр масс системы материальных точек. Теорема о движении центра масс. Частные случаи.
- •2. Пусть теперь проекция главного вектора внешних сил, действующих на систему, на одну из осей (например, ось Ох) равна нулю , тогда из первого уравнения (6) следует , а значит
- •Теорема об изменении количества движения механической системы в дифференциальной и интегральной формах. Частные случаи.
- •Дифференциальные уравнения поступательного движения твердого тела.
- •Кинетический момент точки и системы материальных точек относительно центра и оси.
- •Теорема об изменении кинетического момента для точки и системы материальных точек. Законы сохранения кинетического момента.
- •Кинетический момент твёрдого тела относительно оси вращения.
- •Дифференциальные уравнения вращения тела вокруг неподвижной оси.
- •Движение точки под действием центральной силы, теорема площадей.
- •Кинетический момент системы материальных точек при сложном движении.
- •Теорема об изменении кинетического момента системы материальных точек в относительном движении по отношении к центру масс.
- •Дифференциальные уравнения плоского движения твёрдого тела.
- •Элементарная и полная работа силы. Мощность. Работа равнодействующей силы.
- •Работа сил, приложенных к твёрдому телу при его различных движениях.
- •Кинетическая энергия точки и системы материальных точек. Теорема Кенига.
- •Кинетическая энергия твёрдого тела в различных случаях его движения.
- •Теорема об изменении кинетической энергии для точки и системы материальных точек.
- •Потенциальное силовое поле. Силовая функция и потенциальная энергия поля.
- •Поверхности уровня и их свойства.
- •Примеры вычисления силовых функций однородного поля силы тяжести и линейной силы упругости.
- •Закон сохранения полной механической энергии системы.
- •Принцип Даламбера для точки и системы материальных точек.
- •Главный вектор и главный момент сил инерции в общем и частном случаях движения твёрдого тела.
- •Связи и их классификация.
- •Элементарная работа силы на возможном перемещении. Идеальные связи. Примеры.
- •Принцип возможных перемещений.
- •Общее уравнение динамики (механики)
- •Обобщенные силы. Способы вычисления обобщенных сил.
- •Условия равновесия механической системы, выраженные в обобщенных силах.
- •Вывод уравнений Лагранжа 2-го рода.
- •Момент инерции твёрдого тела относительно оси, проходящей через заданную точку в заданном направлении.
- •Эллипсоид инерции. Главные оси инерции симметричных твёрдых тел.
Принцип возможных перемещений.
Чтобы данное положение механической системы со стационарными идеальными связями было положением равновесия, необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ активных сил на любом возможном перемещении системы из этого положения была равна нулю.
|
Положением равновесия называется такое положение механической системы, в котором она может находится сколь угодно долго, если в начальный момент времени система была приведена в это положение с нулевыми скоростями.
Необходимость.
Пусть мех. система из N материальных точек находится в равновесии. Тогда приложенные к каждой точке активные силы и реакции связей уравновешены, т.е.
Умножив каждое
равенство на возможное перемещение
соответствующей
k-й
точки и просуммировав скалярное
произведение
Если наложенные на систему связи идеальные, то и условие является необходимым условием равновесия системы.
Достаточность.
Предположим, что , а система не находится в равновесии. Значит под действием активных сил и реакций связей система за малый промежуток времени совершит некоторое действительное перемещение. При стационарных связях это действительное перемещение совпадает с одним из возможных, поэтому
Так как связи
идеальные, то
и тогда
,
что противоречит принятому выше
предположению.
Общее уравнение динамики (механики)
Общее уравнение динамики
|
Принцип Даламбера-Лагранжа
При движении механической системы в любой момент времени сумма работ активных сил, сил реакций связей и сил инерции на любом возможном перемещении из занимаемого положения равна нулю.
Рассмотрим систему из N мат. точек. В соответствии с принципом Даламбера, приложенные к каждой точке активные силы, реакции связей и силы инерции в любой момент времени образуют уравновешенную систему сходящихся сил. Эта система удовлетворяет условию равновесия
Умножим обе части уравнения на возможное перемещение k-й точки и просуммируем полученные для всех точек системы произведения.
Раскрывая скалярные произведения получаем
Или
Если связи, наложенные на систему, идеальные, то и
В обобщенных координатах
Общее уравнение динамики в обобщенных силах
Обобщенные силы. Способы вычисления обобщенных сил.
Обобщенной силой, соответствующей i-й обобщенной координате, называется величина, равная коэффициенту при вариации данной обобщенной координаты в выражении возможной работы сил, действующих на механическую систему.
Рассмотрим возможную работу сил, приложенных к точкам системы
Если мех. система
при наложенных на неё голономных
удерживающих связях имеет n
степеней свободы, то положение этой
системы определяется
обобщенными
координатами и
.
Возможное перемещение k-й
точки
Подставляя в формулу для возможной работы сил, получаем
Способы вычисления
- согласно определению, обобщенная сила
Принимая во
внимание, что
,
получаем
Этот способ называют аналитическим.
- Обобщенные силы для механических систем с n>1 целесообразно вычислять последовательно, учитывая, что обобщенные координаты, а значит, и их вариации независимы между собой. Системе всегда можно сообщить такое возможное перемещение, при котором изменяется только одна обобщенная координат, а другие при этом не варьируются. В этом случае
откуда