19.Перенос энергии волнами. Вектор Умова-Пойтинга.

Т.к. энергия опр-ся не только хар-ками среды: δ и V, но и параметрами, хар-щими волну: A, w. Сл-но можно сделать вывод, что волна переносит энергию, кот опр-ся:

W= δ A² V w² sin(t - V/υ)

Введем понятие интенсивности волны, кот опр-ся отношением энергии, переносимой волной в 1цу времени через единичную площадку, устанавлемую перпендикулярно направлению распостранения волны:£ = N / t S

£ число равное плотности потока энергии, т.е. энергии переносимой волной в 1цу вр-ни и через единичную площадку:

<£> = < μ > υ – вектор Умова – показывает в каком напр-нии преносится энергия

20. Корпускулярная и волновая теория света. Электромагнитная природа света.

Теория истечения: свет представляет собой поток световых частиц (корпускул), летящих от светящего тела по прямолинейным траекториям (Ньютон).

Волновая теория: рассм-ет свет как упругую волну, распространяющуюся в мировом эфире.

Обе теории приводят к различной зависимости между показателе преломления и скоростью света в веществе. Ньютон считал, что преломление света вызвано действием на световые корпускулы на границе двух сред сил, изменяющих нормальную составляющую скорости корпускул.

Первоначально считалось, что свет есть поперечная волна, распространяющаяся в гипотической упругой среде, будто бы заполняющей все мировое пространство и получившей название мирового эфира. В 1864 г Максвелл создал электромагнитную т света, согласно кот свет есть электромагн волна. Т.о. на смену упругим световым волнам пришли электромагн волны.

20. Показатель преломления. Полное внутреннее отражение.

Показатель преломления вещества по отношению к пустоте наз показателем преломления данного вещ-ва. Вещ-во с большим показателем преломления наз оптически более плотным.

Энергия, кот несет с собой падающий луч, распределяется между отраженным и преломленными лучами. По иерее увеличения угла падения интенсивность отраженного луча растет, интенсивность же преломленного луча убывает, обращаясь в нуль пр предельном угле.

При углах падения, заключенных в пределах от i_пред до π/2, свет во вторую среду не проникает, интенсивность отраженного луча = интенсивности падающего. Это явл-е наз полным внутр отражением.

20. Способы получения и расчет интерференционных картин от двух источников света.

1. Зеркала Френеля. 2 плоских соприкасающихся зеркала ОМ и ON располагаются так, что их отражающие поверхности образуют угол , близкий 180 гр.

Соответственно угол α на рис очень мал. Параллельно линии пересечения зеркал О на расстоянии r от нее помещается прямолинейный источник свет S. Зеркала отбрасывают на экран Е 2 цилиндрические когерентные волны, распространяющиеся так, как если они исходили из мнимых источников S1 и S2. Экран Е1 преграждает свету путь от источника S к экрану Е.

Луч OQпредставляет собой отражение луча SО от зеркала ОМ, луч ОР – отражение луча SО от зеркала ON. Поскольку S и S1 расположены относительно ОМ симметрично, длина отрезка ОS1 = ОS, т.е. r. Аналогично для отрезка ОS2. Т.о. расстояние между источниками S1 и S2:

Из рис вытекает , сл-но

Подставив найденные d, l в формулу найдем ширину интерференционной полосы:

2. Бипризма Френеля. Изготовленные из одного куска стекла 2 призмы с малым преломляющим углом θ имеют общее основание (рис). Параллельно этому основанию на расстоянии а от него располагается прямолин источник света S. Угол падения лучей на бипризму мал, вследствие чего все лучи отклоняются бипризмой на одинаковый угол α = (n-1)θ . в рез-те образ-ся 2 когерентные цилиндрические волны, исходящие из мнимых источников S1 и S2, лежащих в одной плоскости с S. Расстояние между исотчниками:

Расстояние от источников до экрана:

Ширина интерференционной полосы: