Накопление и рассеивание энергии

Рассеивание и накопление энергии. Без дальнейших обсуждений мы считаем плотность энергии скалярного напряжения в условиях Дж на кулон кулон. Таким образом, в отдельном множестве зарядов (т.е. конечном потоке) сумма энергии, собранной от падения напряжения на конечное число зарядов, получивших его, равно числу Дж энергии на кулоны, организующих разницу напряжения, количество кулонов, собирающих градиент напряжения за это время. Ток - активизированные (под напряжением) кулоны в сек., которые рассеивают свой градиент напряжения в течение этой сек. Ток, умноженный на время течения, даёт активированные кулоны, которые рассеивают свою напряженность за время течения. Рассеивающие, активированные кулоны, умноженные на избыточную энергию, собранную на активированных кулонах, дают энергию, рассеянную в заряде.

Мы определяем совокупность как связь падения напряжения (источник) с заряженными массами в элементе потока (элемент называется коллектором), которая для конечного времени задержки не позволяет перемещать электроны под напряжением как текущие (ток?). В коллекторе, в течение этого времени задержки, эти захваченные электроны активируются градиентом напряжения путём соединения попарно.

Технически, это время задержки в коллекторе известно как «время релаксации»-7 в случае со свободным электронным газом-8 (в проводе или элементе потока). Тогда коллектор является элементом потока, который содержит практичное (готовое к употреблению), конечное время релаксации. В течение этого времени релаксации, захваченные электроны потенциализируются без движения в потоке, каждый принимающий электрон получает небольшой градиент напряжения, но потока ещё нет. Другими словами, в течение этого конечного времени релаксации (времени набора), мы извлекаем энергию (напряжение), но не мощность (которая равна вольтаж х ампераж). В течение времени релаксации мы получаем из источника только часть ПВФ, которая непрерывно замещается в источнике искаженным вакуумным ПВФ из источника биполярных зарядов. Мы не извлекаем мощности из батареи/источника во время релаксации, но мы извлекаем плотность свободной энергии. Эта плотность свободной энергии в совокупности с конечным количеством электронов даёт нам конечную совокупность энергии. С этими исходными данными давайте начнём сначала и проёдём полезным способом «свободной энергии».

Электронный газ. Мы ссылаемся условную (традиционную?) модель свободного электронного газа в проводе-9. Хотя электроны этого газа в действительности движутся по законам квантовой механики, а не по классическим законам, мы будем иметь дело просто с неким средним. Поэтому мы будет говорить об электронах и их движении в классическом смысле, и этого будет вполне достаточно для наших целей.

Когда что-то связывает поток с источником падения напряжения (скажем, батареей), первое, что происходит (почти незамедлительно), - это то, что градиент напряжения устремляется к спаренному проводу и сходит по нему почти со скоростью света. Так как он движется по проводу, это снижение (напряжение) соединяется со свободными электронами в свободном электронном газе. Однако, внутри провода эти электроны могут двигаться с трудом (вряд ли могут двигаться); они могут только «плавно перетекать» время от времени, поддаваясь скорости «заноса» частиц см/сек-10. На поверхности дело обстоит несколько по-другому. Наибольшая часть тока в проводе, как хорошо известно, движется вдоль поверхности, производя эффект «кожи». (По этой причине, многие кабели и скрученные провода обеспечивают больше эффекта кожи на меди и отсюда – бо’льшая токо-проводимость на см³ меди.).

Поэтому первоначально маленький градиент напряжения появляется между (в, через?) или на каждом свободном электроне с единичным отдельным Ñf на каждом электроне и сцепляется с ним. Пара [Ñf·me], где me – масса электрона, составляет малую (ый, ое?) DEe. [Это строго (точно); общепринятое ЭМ понятие, что электрическое поле существует в вакууме абсурдно, и хорошо известно в КМ, что в вакууме не существует исследуемого силового поля. Как указывал Feynman, в вакууме существует только напряжение для силового поля-11, а не силовое поле как таковое. Или, как указывали Lindsay and Margenau в своих «Основах физики», нет исследуемой силы кроме как если в наличии есть исследуемая масса-12]. Мы утверждаем это даже категоричнее. Не только F = ma, но F  ma (несуществующий случай)-13. С того момента, как масса перестаёт существовать в вакууме, сила перестаёт существовать также.