![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1 Задача дисциплины Сопромата
- •2 Рабочие гипотезы сопромата
- •3 Внутренние силовые факторы и метод их определения.
- •4 Понятие о напряжениях, деформациях и перемещениях.
- •5 Определение усилий в ступенчатых брусьях с несколькими силовыми участками.
- •6. Напряжения и деформации при осевом растяжении-сжатии
- •7. Допускаемые напряжения. Условия прочности и жесткости при осевом растяжении-сжатии
- •8. Потенциальная энергия деформации при осевом растяжении-сжатии.
- •9. Виды напряженного состояния элементов конструкции
- •10. Определение напряжений по наклонным площадкам при осевом растяжении-сжатии (линейное напряженное состояние)
- •15. Данные опыта о скручивании круглого вала.
- •16.Напряжения и деформации при кручении вала круглого поперечного сечения.
- •17. Построение эпюры крутящего момента(Эп. Т)
- •18.Определение геом. Характеристик.
- •19. Построение эпюры угла закручивания при кручении.
- •20. Условия прочности и жесткости при кручении.
- •21. Рациональное проектирование валов.
- •22. Общие понятия о деформации изгиба.
- •23.Определение внутренних усилий при изгибе.
- •26.Основные правила построения эпюр при изгибе.
- •27.Нормальное напряжение при изгибе.
- •2 8.Условие прочности при изгибе по нормальным напряжениям. Рациональные сечения балок при изгибе.
- •30. Проверка прочности балок при изгибе по касательным и главным напряжениям.
- •31. Определение перемещений при изгибе. Условие жесткости. Дифференциальное уравнение изогнутой оси балки.
- •29 Касательные напряжения при поперечном изгибе.
- •35.Влияние характера закрепления сжатого стержня на его устойчивость.
- •36.Пределы применимости формулы ейлера
- •37 Практический метод расчета сжатых стержней на устойчивость
- •3 8. Общий метод расчета элементов конструкций при сложном сопротивлении.
- •42. Варианты расчета простых статически неопределимых балок
- •43. Метод сил для расчета сложных снс.
10. Определение напряжений по наклонным площадкам при осевом растяжении-сжатии (линейное напряженное состояние)
Д
ля
полного суждения о прочности бруса
необходимо не только уметь определять
величину нормальных напряжений,
возникающих в сечении, перпендикулярном
к оси Z,
но и напряжения, возникающие по любому
наклонному сечению.
Угол α положительный, если он направлен против часовой стрелки от силы до нормали.
Для определения напряжений, возникающих в наклонном сечении АС, воспользуемся методом сечений.
Как видно из (1) величина искомых напряжений на наклонной АС определяется ориентацией площадки, при этом можно выделить следующие частные случаи:
α
=0 :
α=90 :
α=45 :
Пара напряжений на площадке AD КС:
Сопоставляя (1) и (2), получаем
1)
(3) – закон суммы нормальных напряжений
Сумма нормальных напряжений, возникающих по двум перпендикулярным площадкам, равна главному напряжению и является величиной постоянной.
2)
(4) – закон парности касательных
напряжений.
Касательные напряжения, возникающие по двум взаимно перпендикулярным площадкам равны по величине и противоположны по направлению.
13 определение деформации при плоском напряженном состоянии,
При рассмотрении данной задачи также используют принцип независимости сил. При этом плоско напряженное состояние рассматриваются как сумму 2-х линейных.
П
ри
рассмотрении линейного напряженного
состояния в соответствии с законом Гука
величина продольной деформации равна
,
где Е-модуль продольной упругости, а
связь м/д относительной деформацией
(эпсилон') и продольной (эпсилон)
устанавливается законом Пуассона
,
где ню – коэффициент поперечной
деформации(коэффициент Пуассона)
Выражение(1)-закон Гука для плоско напряженного состояния определяя деформация (эпсилон1) и (эпсилон2) через главные напряжения (сигма1) и (сигма2); можно решить обратную задачу; определить величину главного напряжения через деф. Найдем напряжения опытным путем.
=
=
=
Закон Гука для плоско напряженного состояния.
Билет № 11 Определение напряжений при плоском напряженном состоянии.
Для решения данной задачи целесообразно использовать принцип суперпозиции полей или принцип независимости действия сил, согласно которому плоско напряженное состояние будет рассматриваться, как сумма 2-х линейных.
Пусть на грани элемента, в окрестности изучаемой точки, действует главные напряжения , . Требуется определить, как будут возникать напряжения по 2-ум наклонным взаимно перпендикулярным плоскостям. При этом искомые напряжения определяются...
,
Нормальные и касательные напряжения
под действием
получаем
,
Нормальные
и касательные напряжения в рассматриваемой
площадке
под действием сигма2, при этом угол от
направления действия
до
нормали
будет =-(90-
),
тогда
Тогда величина полного нормального и касательного напряжения будет равно
Рассматривая аналогичным образом можно определить и 2-ую пару напряжений возникающих по площадке перпендикулярной к рассматриваемой с нормалью nβ
Сопоставив эти уравнения видно, что как и при линейном , при плоском напряженном состоянии соблюдается: как закон суммы нормальных напряжений, так и парные касательные напряжения
Таким образом одно и тоже напряженное состояние рассматривать можно представить через главные напряжения или через касательное и нормальное напряжение возникающее в двух взаимно перпендикулярных плоскостях.
Билет № 12 Графическое определение напряжений при линейном и плоском напряженном состоянии.
В теории наряженного состояния различают 2 основные задачи.
1)Первая задача: известно положение главной площадки и действующей по ним главным напряжениям, требуется найти нормальной и касательное напряжение возникающее по 2-ум взаимно перпендикулярных площадках при заданном угле их наклона.
2)Обратная задача. известно нормальное и касательное напряжение возникающее по 2-ум взаимно перпендикулярном площадкам, требуется найти величину главных напряжений и их направляющих.
Немецкий ученый в области теории и сооружения Отто Мор: решать эти задачи графическим способом.
Приведем последовательность графического определения напряжения.
По оси абсцисс будем откладывать с соответствующем знаком нормальное напряжение σ по оси ординат, касательное напряжение.
ОВ- σ1, ОА= σ2
Рассматриваем АВ как диаметр круга, описываем из его центра окружностью которая называется кругом напряженности или кругом Мора.
ИЗ точки А проводим нормаль nα под заданным углом α. Покажем, что точка пересечения этого луча с окружностью, обозначим её точку Дα , и даст величину искомых напряжений. Т.Е. отрезок
ДαКα=τα,
ОКα=σα,
R=
ДαКα=
R
=
τα
ОКα=ОА+АС+СКα=(производя
преобразования получаем)=
Т.о. каждая точка круга напряжений характеризует напряженное состояние, возникающее по площадкам любой ориентации. При этом характерные точки будут
Т.В(σ = σ1, τ = τ1).
Т.А (σ = σ2, τ = τ2) – полюс круга напряжения.
Т.Е.
(σ=
,
τ-τmax=
)-
касательное напряжение max
при угле 45о
Вторую пару искомых напряжений получаем, продолжая направление с Дα до пресечения с кругом напряжений, т.е.точки, соответствующие 2-м взаимно перпендикулярным площадкам, лежат на противоположных концах одного диаметра.
Из графического построения видно, что соблюдаются обе закономерности: и закон суммы нормальных напряжений σα + σβ = σ1 + σ2 = constant и закон парности касательных напряжений .
Линейное напряженное состояние рассматриваем, как частный случай плоского. При этом одно из главных напряжений σ2=0. Поэтому последовательность определения четырёх напряжений будет аналогично рассматриваемой с той лишь разницей, что полюс круга напряжений будет проходить через начало координат.
Билет №14 классические теории (гипотезы) прочночсти.
Важнейшей практической задачей в инженерных расчетах является оценка прочности конструкции по известным напряженному состоянию. Эта задача решается с использованием одной из 4-х задач классических теорий (гипотез) прочности по следующей схеме.
Где [n]нормальный коэффициент запаса прочности.
1)Теория наибольших нормальных напряжений: Галилей; начало 18 века.: σэкв.=σ1: линейное напряженное состояние
2)Наибольших
линейных деформаций; Эдлен Мариотас.1682
г.; σэкв
σ1
–
(σ2
–
σ3)
хрупкие материалы.
3)Наибольшие касательные напряжения; Шарль Кулон, 1773 г.: σэкв = σ1 - σ3 пластичные материалы в плоско напряженном состоянии.
4)Энергетическая
М. Рубер. 1904 г.: σэкв=
пластичные материалы находящие в
объемном состоянии.