- •39. Ядерные силы. Энергия связи ядра.
- •42. Ядерные реакции и законы сохранения.
- •41. Закон радиоактивного распада.
- •44. Элементарные частицы и их свойства.
- •4 3. Ядерная цепная реакция. Термоядерные реакции.
- •45. Фундаментальные взаимодействия.
- •46.Классификация элементарных частиц.
- •37. Рубиновый и газовый лазеры.
- •28. Постулаты Бора.
- •35. Квантовые числа.
- •33. Принцип неопределённостей Гейзенберга.
- •26. Оптическая пирометрия.
- •17. Затухающие колебания
- •17. Затухающие колебания
- •18. Вынужденные колебания. Явления резонанса.
- •19. Уравнение плоской монохроматической волны.
- •21. Электромагнитные волны.
- •22. Принцип Гюйгенса.
- •23. Поляризация света.
- •20.Звуковые волны.
- •25. Законы теплового излучения.
- •1.Закон Кирхгофа.
- •2.Закон Вина
- •24. Тепловое излучение и его характеристики.
- •26. Оптическая пирометрия.
- •15.Пружинный маятник .
- •16. Колебательный контур
- •30. Боровская теория атома водорода.
- •2.Закон полного тока.
- •3.Магнит.Поток
- •4.Теомера Гаусса для магнит.Поля.
- •8.Индуктивность.Индуктивность соленоида.
- •7.Закон электромагнит.Индукции.
- •5.Работа по перемещ.Проводника с током в магнит.Поле.
- •6.Явлен.Электромагнит.Индукции.Правило Ленца
- •11.Электромагнит.Поле.Вихревое электрическое поле.
- •12.Ток смещения.
- •9.Явление и закон самоиндукции
- •10.Энергия магнит.Поля
- •31.Гипотеза де Бройля
- •13.Уравнение Максвелла.
Для измерения
температуры раскаленных тел, а также
самосветящихся тел, удаленных от
наблюдателя (например, звезд) , Нельзя
пользоваться обычными методами,
основанными на применении термометров
расширения, электрических термометров
сопротивления и термопар. В этих случаях
о температуре тела можно судить только
по его излучению. Совокупность методов
измерения высоких температур, основанных
на использовании зависимости
испускательной способности исследуемого
тела (или его интегральной испускательной
способности) от температуры , называется
оптической
пирометрией.
Приборы, применяемые для этой цели,
называются пирометрами
излучения.
Пирометры излучения бывают двух типов
– радикальные и оптические. В первых
регистрируется суммарное тепловое
излучение исследуемого нагретого тела
во всем интервале частот от 0 до ∞, во
вторых- его излучение в каком-либо одном
или двух узких участках спектра
Изменения высоких
температур с помощью закона
Стефана-Больцмана, мощность пропорциональна
напряжению p~u
, таким образом можно измерить температуру
звезд
26. Оптическая пирометрия.
Пружинный маятник
представляет собой тело массой m
подвешенный на пружине и способный
совершать колебания. Мы пренебрегаем
массой пружины и силы трения.
x=xmcos(wt+α) v=dx/dt=-xmwsin(wt+α)
W=Wk+Wp=mv²+kx²/2=m/2∙x²wsin²(wt+α)+k/2
x²mcos²(wt+α)= W=√k/m
, k=w²m W=√l/g =m/2xm²w²sin²(wt+α)+w²/2mxm²cos²(wt+α)=mw²xm²/2 W=
mw²xm²/2 = const
1.w~xm²
~ A²
2.По закону сохранения
энергии наблюдается переход в кинетическую
и обратно, поэтому при увеличении одной
наблюдается уменьшение другой.
3.W÷f(t)
Колебательным
контуром называется
электрическая цепь , состоящая из
индуктивности L
и емкости С, электрическое сопротивление
контура пренебрегают .
W=1/√
LC
- формула Томпсона
g=gmcos(wt+α)
I=dg/dt= -
gmwsin (wt+α)
W=We+Wв=g²/αC+LI²/2=
gm²cos²(wt+α)/2C+L gm2w2sin2 (wt+α)/2= =gmcos²(wt+α)/2C+L
gm2sin2 (wt+α)/2LC W=g²m/2C
W~gm² ~ A²
W≠ f(t)
Происходит переход
энергии электрического поля на энергию
магнитного поля и обратно.
15.Пружинный маятник .
16. Колебательный контур
30. Боровская теория атома водорода.
Вокруг ядра движутся электрон по круговой орбите .
F кул=ke²/r²
F=mean=me ∙ v²/r
L=n ∙ h/2π = me vr
ke²/r²= me v²/r
v=nh/2πmer
v²= n²h²/4π²m²er²
k=1/4πEo
1e²/4πEo= men²h²/4π²m²er²
R=Eo n²h²/πme e² - радиус , в вакууме между ядром
и 1-ым электроном.
Радиус 1-ой Боровской орбиты
n =1
r1 = Eo h²/πme e²
ri = r1 h²
F=mea=me v²/r
F= ke²/r²=1e²/4πEo r²
me v²= e²/4πEo r²
L=mevr = n ∙ h/2π
v= nh/2πmer
men²h²/4π²m²er²r= e²/4πEo r² → r = n²h² Eo/π²me e ² -
радиус Боровской орбиты
W=Wk+Wp=1/2 Wp = - ½ ∙ e²meπe²/4πEon²n²h²Eo=
= - e¹me / 8 Eo²n²h²
Wp= - e² / 4π Eo r , Wk = mev²/2
mev²/r = e²/4πEo r² ← mev²/2 = ½ ∙ e²/4πEo r = Wk- ½ Wp
W= - e¹me / 8 Eo²n²h²
E= hν = Wn – Wi n,i -квантовые числа
ν = 1/h (Wn – Wi) – энергии уровней =
= - e¹me / 8 Eo²h³ ∙ (1/e² - 1/h²)
ν = R (1/ i² - 1/n²)
R= e¹me / 8 Eo²h³ - постоянная Ридберга
Теория бора позволила определить радиус атома и
энергию , позволила объяснить природу линейчатых
спектров.