- •1. Закономерности излучения черного тела. Законы Кирхгофа, Стефана-Больцмана, Вина. Формула Релея-Джинса. Ультрафиолетовая катастрофа.
- •2. Энергия и импульс фотона. Формула Планка для спектра излучения черного тела.
- •3. Квантовая теория фотоэффекта. Эффект Комптона.
- •4. Давление света. Опыты, подтверждающие давление света. Корпускулярно-волновой дуализм излучения.
- •5.Свойства волн де Бройля и их статистическая интерпретация. Эффект Рамзауэра. Опыт, подтверждающие волновые свойства микрочастиц.
- •6.Волновой пакет микрочастиц. Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •7. Опыты Резерфорда по рассеянию α- частиц. Формула Резерфорда. Модель атома Резерфорда-Бора.
- •8.Закономерности в спектрах атома водорода. Серии Лаймана, Бальмера, Пшена. Комбинационный принцип Ритца
- •9. Дискретность квантовых состояний атома. Постулаты Бора. Опыты Франка-Герца.
- •10. Спонтанные и вынужденные переходы. Коэффициенты Эйнштейна. Спектральная плотность излучения.
- •11. Принципы работы лазера. Типы лазеров. Свойства лазерного излучения.
- •12. Волновая функция микрочастицы и ее свойства. Стационарное и нестационарное уравнение Шредингера.
- •14.Прохождение микрочастиц через потенциальный барьер. Туннельный эффект.
- •15. Гармонический осциллятор. Квантово-механическое описание атома водорода.
- •17. Магнитный и механический моменты электронов. Спин. Опыты Штерна и Герлаха.
- •18.Результирующий механический момент многоэлектронного атома. J-j и l-s связь.
- •19. Нормальный и аномальный эффект Зеемана. Фактор Ланде.
- •20. Электронные оболочки атома и их заполнение. Принцип Паули. Правила Хунда.
- •21. Тормозное и характеристическое рентгеновское излучение. Коротковолновая граница сплошного рентгеновского спектра. Закон Мозли.
- •23. Одномерный кристалл Кронига-Пенни. Понятия о зонной теории. Распределения Ферми-Дирака и Бозе-Эйнштейна. Фермионы и бозоны.
- •25. Сверхпроводимость. Физические свойства сверхпроводников. Теория бкш. Высокотемпературная сверхпроводимость.
- •26. Свойства и характеристика ядер. Нейтрон и протон, их свойства. Энергия связи ядра.
- •27. Свойства и модель ядерных сил. Капельная модель ядра. Формула Вейцзеккера для энергии связи. Оболочечная модель ядра.
- •28.Искусственная и естественная радиоактивность. Основной закон радиоактивного распада. Активность. Правила смещения.
- •29. Основные закономерности α- распада. Туннельный эффект. Свойства α- излучения.
- •30. Основные закономерности β- распада и его свойства. Нейтрино. Электронный захват.
- •32. Получение трансурановых элементов. Основные закономерности реакций деления ядер.
- •33. Цепная реакция деления. Управляемая цепная реакция. Ядерный реактор.
- •34. Термоядерный синтез. Энергия звезд. Управляемый термоядерный синтез.
- •35. Источники и методы регистрации элементарных частиц. Типы взаимодействий и классы элементарных частиц. Античастицы.
- •36. Законы сохранения при превращениях элементарных частиц. Понятие о кварках.
- •37. Физическое, химическое и биологическое воздействие ионизирующего излучения.
- •38. Дозы ионизирующих излучений и единицы их измерений. Радиационная безопасность.
17. Магнитный и механический моменты электронов. Спин. Опыты Штерна и Герлаха.
Спин – собственный момент импульса элементарных частиц, имеющий квантовую природу и не связанный с перемещением частицы как целого. Несмотря на то, что спин не связан с реальным вращением частицы, он тем не менее порождает определённый магнитный момент. Механический момент электрона: =Ms= , где s=1/2 – спиновое квантовое число. Спин частицы может быть целым или полуцелым. Опыт Штерна и Герлаха: В 1922 данный опыт экспериментально подтвердил, что атомы обладают магнитным моментом, проекция которого на направление внешнего магнитного поля принимает лишь определённые значения (пространственно квантована). Штерн и Герлах исследовали прохождение пучка атомов серебра(а затем и др. элементов) в сильно неоднородном магнитном поле с целью проверки теоретически полученной формулы пространств. квантования проекции mz на направление Z магнитного момента атома m₀: mz=m₀m (т = 0±1,...). На атом, обладающий магнитным моментом и движущийся в неоднородном вдоль Z магнитном поле Н, действует сила F= mz ∂Н/∂Z, которая отклоняет его от первоначального направления движения. Если проекция магнитного момента атома могла бы изменяться непрерывно, то на пластинке наблюдалась бы размытая широкая полоса. Однако в опыте было обнаружено расщепление пучка атомов на 2 компоненты, симметрично смещенные относительно первичного направления распространения на величину D — на пластинке появлялись две узкие полосы. Это указывало на то, что проекция магнитного момента атома mz на направление поля Н принимает только два отличающиеся знаком значения ±m₀, т. е. m₀ ориентируется вдоль Н и в противоположном направлении.
18.Результирующий механический момент многоэлектронного атома. J-j и l-s связь.
При сложении моментов отдельных электронов в результирующий момент атома возможны два случая.
1. Орбитальный и спиновой моменты каждого электрона складываются в результирующий момент, которые уже затем объединяются в суммарный момент атома. Такой вид связи называется j-j связью. Обычно такая связь наблюдается у тяжелых атомов.
2. Наиболее часто встречающаяся у атомов L-s связь (связь Рассел - Саундерса) осуществляется по следующей схеме:
а) Все орбитальные механические моменты отдельных электронов складываются в орбитальный момент, величина которого определяется квантовым числом L суммарного орбитального момента атома. Число всегда является целым числом либо нулем.
б) Спиновые моменты импульса всех электронов многоэлектронного атома складываются в суммарный спиновой момент При этом в атомах с четным числом электронов квантовое число S принимает все целые значения от нуля, когда спины электронов попарно компенсируют друг друга, до целого значения N/2, когда спины всех электронов направлены в одну сторону. При нечетном квантовое число может принимать все полуцелые значения от 1/2 до N/2.
в) Результирующий момент всего атома есть результат квантовомеханического сложения моментов и , которое сводится к правилу сложения квантовых чисел L и S. Все возможные значения результирующего механического момента атома определяются формулой в которой квантовое число имеет одно из следующих значений: от |L-S| до L+S.
У атомов с четным числом электронов число J целое, а у атомов с нечетным числом электронов - полуцелое.
L,S,J – квантовые числа суммарных орбитальных, спиновых и полных механических моментов электронов атома соответственно. j-j: , , . , , . L-S: , , ; , , S ; ,