![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1. Связи и их классификация
- •2. Виртуальные (возможные) перемещения голономных систем
- •5. Идеальные связи
- •7. Обобщенные координаты; число степеней свободы системы.
- •3. Действительное и возможное перемещения при стационарных и нестационарных связях
- •10. Устойчивость состояний равновесия: теорема Лагранжа – Дирихле, принцип Торичелли, теорема Ляпунова
- •8. Обобщенные силы
- •11. Устойчивость состояний равновесия: критерий Сильвестра
- •9. Общее уравнение динамики
- •12. Кинетическая энергия в обобщенных координатах
- •13. Уравнение Лагранжа II рода
- •4. Виртуальная работа
- •14. Интеграл движения: обобщенный интеграл движения
- •6. Принцип возможных перемещений
- •15. Интеграл движения: циклические интегралы
- •16. Канонические переменные. Функция Гамильтона
- •28. Формула Циолковского
- •30. Переменные Лагранжа и Гамильтона; функция Лагранжа и функция Гамильтона
16. Канонические переменные. Функция Гамильтона
Если
ввести “S”
новых переменных
и предположить, что эти зависимости
могут быть разрешены относительно
обобщенных скоростей
,
то система уравнений
приводится к системе “2S”
ДУ 1-го порядка.
- форма Лагранжа;
- переменные Лагранжа.
- форма Гамильтона; y,
z
– переменные Гамильтона
- “2S”
переменные Гамильтона
- функция Гамильтона
-- это
характеристическая
функция механической системы, выраженная
через канонические переменные: обобщенные
координаты
и
обобщенные импульсы
Можно
показать, что
,
тогда функция Гамильтона
Для стационарных задач (допущение):
,
допущение (частный случай):
- Совпадает с обобщенным интегралом
энергии.
29. Формула Циолковского для многоступенчатой ракеты
а) n-ступеней
б)
в)
-число циолковского
17. Канонические уравнения Гамильтона
Канонические уравнения:
(1)
Система “2S” ДУ 1-го порядка (1) эквивалентна системе “S” ДУ 2-го порядка
Канонические уравнения Гамильтона:
18. Уравнения свободных колебаний системы с одной степенью свободы
= 0 | /m
Т.к. λ = mg / C
При
t=0:
19. Уравнения вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы: силовое возбуждение колебаний
Силовое
возбуждение колебаний происходит под
действием внешней периодической силы
P
Подставим в :
Если
,
то наступит резонанс. Если не равны, то
резонанса не будет. Резонанс -- явление
резкого возрастания амплитуды вынужденных
колебаний в какой-либо колебательной
системе
20. Уравнения вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы: кинематическое возбуждение колебаний
Кинематическое возбуждение колебаний происходит под действием внешнего периодического смещения системы.
Подставим в :
21. Свободные колебания системы с одной степенью свободы с затуханием
- десепативная функция Релея (функция
рассеивания системы)
(1)
а) малое сопротивление колебаний
- частота собственных затухающих
колебаний
– логарифмический декремент (затухание)
колебаний. ψ- коэффициент затухания
б) сильное сопротивление колебаний
Из (1) получим:
в)
n=k
Будут апериодические колебания( в которых нельзя выделить полный период колебаний)
22. Малые свободные колебания систем с 2 степенями свободы. Парциальные частоты
в равновесии
Парциальная система – условная колебательная система с одной степенью свободы, которая соответствует одной из обобщенных координат.
аij-
инерционные коэффициенты
сij-
коэффициенты
жесткости
- парциальные частоты
23. Малые свободные колебания систем с 2 степенями свободы. Нормальные координаты
Из уравнения Лагранжа II рода:
Чтобы
найти AB
0:
k – частота собственных колебаний
Нормальные координаты:
- нормальные (главные) координаты
27. Задача Циолковского
(1)
- реактивная сила
-расчет тяги
S- площадь сопла,
p(x)- давление атмосферное, р- давление газа.
Из
(1):
Ракета
летит в пустоте:
(2)
- эффективная скорость истечения
Из (2):
- силы тяготения
26. Поступательное движение твердого тела переменной массы. Уравнение Мещерского
Тело переменной массы – тело, масса которого изменяется вследствие отделения или присоединения к телу материальных точек (частиц). Допущения:
1) Рассматриваются только отделение частиц
2) Массы отделяющихся частиц малы
3) Частицы отделяются последовательно
4) Время отделения частиц мало
Т.к.
процесс отсоединения частиц непрерывный,
то
является величиной непрерывной и
дифференциальной.
5)
Все точки движутся одинаково, т.к.
(1). Можно показать, что теорема об
изменении количества движения тела
переменной массы имеет вид:
, U1-абсолютная
скорость частицы
Уравнение Мещерского. Движение рассматривается вдоль оси х, поэтому пишем скалярные формулы. Из (1):
- относительная скорость
–
уравнение Мещерского
- реактивная сила