- •26. Магнитное поле. Опыт Эйхенвальда и Иоффе. Магнитная индукция.
- •38. Электромагнитная индукция. Явление самоиндукции. Практическое применение электромагнитной индукции.
- •39. Индуктивность соленоида.
- •40. Экстратоки замыкания и размыкания.
- •41. Энергия магнитного поля соленоида. Плотность энергии в магнитном поле.
- •42. Магнитное поле вещества. Вектор намагничивания. Магнитная восприимчивость вещества.
- •43. Диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики. Ферриты и их применение.
- •44. Собственные колебания контура. Затухающие колебания. Контур Томпсона.
- •45. Вынужденные колебания. Понятие о переменном токе.
- •46. Реактивное сопротивление в цепи переменного тока. Полное сопротивление цепи переменного тока.
- •47. Токи смещения. Опыт Эйндховена.
- •48. Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •50. Опыт Герца. Открытие радио Поповым.
40. Экстратоки замыкания и размыкания.
П
ри
всяком изменении силы тока в контуре
возникает ЭДС индукции, которая вызывает
дополнительный ток в контуре. Это явление
называется самоиндукцией, а
токи, вызываемые ЭДС самоиндукции, -
экстратоки самоиндукции.
Экстратоки можно наблюдать с помощью
опыта на данной схеме. Катушка
L включена в цепь, которая
содержит батарею Б, реостат
R и ключ К. Параллельно катушке
подключён гальванометр. При замкнутом
ключе ток в цепи делится на I1
(через гальванометр) и ток I
(через катушку). Если разомкнуть ключ,
то магнитный поток в катушке будет
исчезать и в ней возникнет экстраток
самоиндукции (экстраток размыкания).
По закону Ленца он будет препятствовать
убыванию магнитного потока, то есть
будет направлен в катушке так же, как и
убывающий ток. Этот экстраток пройдёт
через гальванометр, где его направление
будет противоположно первоначальному
току.
При замыкании ключа (установлении тока) в катушке тоже возникает экстраток (экстра ток размыкания). Его направление противоположно нарастающему току батареи и совпадает с током I1. Поэтому экстраток замыкания заметен гораздо хуже.
Если в катушку поместить железный сердечник, то экстратоки значительно усиливаются. В этом случае гальванометр можно заменить лампой накалывания, которая при размыкании ключа будет давать яркую вспышку.
Экстратоки можно найти зная ЭДС
самоиндукции и сопротивление контура:
41. Энергия магнитного поля соленоида. Плотность энергии в магнитном поле.
Соленоид – цилиндрическая
катушка, состоящая из большого числа
витков проволоки образующих винтовую
линию. Индуктивность соленоида равна
.
Зная, что
найдём энергию магнитного поля
соленоида:
, а так как N∙i/l=H и V=S∙l,
то получим
.
Учитывая, что объёмная плотность
магнитного поля равна
,
получим формулу для соленоида
.
Если магнитное поле неоднородно, то его
можно разбить на бесконечно малые
элементы объёмом dV, в
каждом из которых поле можно считать
однородным. Энергия, заключённая в
элементе объёма, есть w∙dV.
Поэтому полная энергия магнитного поля
равна:
,
где w- объёмная плотность
энергии магнитного поля.
Объёмная плотность энергии
электромагнитного поля – есть
сумма объёмных плотностей магнитного
и электрического полей:
42. Магнитное поле вещества. Вектор намагничивания. Магнитная восприимчивость вещества.
Магнитное поле - форма проявления электромагнитного поля. Это поле действует на движущиеся частицы, обладающие электрическим зарядом, а так же на намагниченные тела независимо от их движения.
Магнитное поле, которое создаётся
атомами вещества называется собственным
или внутренним полем. Это поле обусловлено
существованием у атомов магнитных
моментов и характеризуется вектором
магнитной индукции. Магнитная индукция
внутреннего поля пропорциональна
вектору интенсивности намагничивания
.
Где I –вектор суммы
магнитных моментов атомов, находящихся
в единице объёма:
.
Где N- число частиц,
содержащихся в объёме V.
Pmi-
магнитный момент i-ой
молекулы.
Единица намагничивания – ампер на метр (А/м). Это такая намагниченность, при которой вещество объёмом 1м3 имеет магнитный момент 1 А∙м2
Для магнетиков, находящихся в не сильных
магнитных полях I=xm∙H,
где xm
–магнитная восприимчивость
вещества- величина аналогичная μ,
зависящая от рода магнетика, его состояния
(температура и др.).
,
где С – постоянная Кюри, а Т – температура.
Для диамагнетиков xm
- меньше нуля, для парамагнетиков - больше
нуля.
