29.Звукочитающие системы кинопроекторов, стабилизаторы скорости

Проекционная часть звукового кинопроектора ничем не отличается от устройства немого кинопроектора. Важнейшим узлом лентопротяжного механизма звукового блока является стабилизатор скорости фонограммы, который обеспечивает строго равномерное движение пленки. Воспроизведение звука осуществляется с помощью звукочитающей системы, состоящей из звукочитающих ламп и оптики и фотоэлементов. Световой поток от звукочитающей лампы, пройдя через оптику, модулируется фонограммой и затем освещает фотоэлемент. Фотоэлемент создает токи звуковой частоты, которые усиливаются до необходимой величины и с помощью громкоговорителя преобразуются в звуковые колебания.

Искать еще 30.Стереофонические фонограммы

стереофонические (два канала), сюда же относят стереофонические системы с отдельным монофоническим каналом для низких частот

Дает пространственное впечатление, которое зачастую мнимое. 31.Технические параметры, области применения. Киноиндустрия.

стандарт для записи оптических фонограмм кино, существовавший в СССР, предполагает при записи оптической фонограммы кино использование фильтров, ограничивающих частотный диапазон по краям. Обычно частота среза устанавливалась в верхней части диапазона в промежутке от 6 до 8 кГц (в зависимости от категории и класса киноматериала) и от 125 Гц в нижней части диапазона.

Помимо характерных помех, присущих этим носителям звукозаписи, работа с киноматериалом имеет существенную особенность: киноматериал синхронен, то есть хронометраж звукового сопровождения должен строго совпадать с хронометражом изображения, а также строго привязан к временным промежуткам – кадрам фильма.

кинопленка как носитель как бы суммирует недостатки магнитной и грамзаписи.

32.Магнитная звукозапись

Основа магнитной записи - намагничивание ферримагнитных материалов и сохранение этого состояния после прекращения действия поля, при чем практически неограниченно долго. Запись выполняется с помощью специального устройства - записывающей магнитной головки, возбуждающей переменное магнитное поле. Относительно этой головки и в контакте с ней перемещается носитель с ферримагнитным рабочим слоем. на этом слое остается след остаточного намагничивания. След - это дорожка записи, остаточное намагничивание - сигналограмма ( в устройствах записи звука - фонограмма).

33.Магнитные материалы, петля гистерезиса, коэффициент прямоугольности

По магнитным свойствам все материалы делятся на три группы : парамагнитные, диамагнитные и ферримагнитные. Парамагнитные материалы практически невосприимчивы к магнитному полю, их магнитная проницаемость близка к единице и почти не отличается от магнитной проницаемости вакуума. Парамагнетики реагируют на магнитное поле, но относительно слабо. Однако главное в том, что при снятии поля магнитная индукция в них исчезает, что делает парамагнетики попросту бесполезными для магнитной записи.

Магнитная проницаемость диамагнетиков меньше единице, поэтому магнитное поле буквально выталкивает их. Диамагнетики применяются в магнитных головках для эффективного формирования поля рассеяния. Без диэлектрической прокладки поле в рабочем зазоре почти не выходит наружу.

Ферримагнетики - вещества, в которых атомные носители магнетизма обладают собственным магнитным моментом, т.е. представляют собой малые магниты. Для таких материалов энергетически выгодной может оказаться дальняя упорядоченность, когда в достаточно большой (в сравнении с атомными расстояниями) области моменты атомных носителей магнетизма выстраиваются в одном направлении. Такая среда (ниже некоторой критической температуры, называемой точкой Кюри) распадается на домены - области, где магнитные моменты элементов ориентированы одинаково.

Собственные магнитные моменты доменов при этом могут быть ориентированы случайно, и конечная намагниченность окажется нулевой. Однако внешнее магнитное поле с напряженностью выше некоторой пороговой, способно выстроить магнитные моменты доменов преимущественно в одном направлении. Но есть некоторые важные оговорки. Если внешнее магнитное поле переключает магнитные моменты доменов разом в одном направлении, это хорошо, но для цифровой записи. А вот в средах, в которых ориентирующее действие магнитного поля сказывается "преимущественно", т.е.в определенных границах напряженность магнитного поля и поля магнитной индукции оказываются пропорциональными, обеспечивается подобие - то, что надо для аналоговой записи. Ферримагнетики при температурах ниже точки Кюри обладают "памятью" и способны сохранять остаточную намагниченность довольно долго - более 10 лет практически без изменений. Это нужно для записи и долговременного хранения. Магнитное состояние вещества обратимо : вновь воздействуя магнитным полем, его можно видоизменить нужным образом, т.е. переписать информацию.

Ферримагнетики - наиболее общий случай магнитоупорядоченного состояния веществ, поддающегося внешнему управлению. В магнитной записи применение нащел более узкий класс ферримагнетиков - ферромагнитные материалы (ферромагнетики). К ним относятся железо, кобальт, никель и сплавы этих элементов переходной (по таблице Менделеева) группы материалов.

Петля гистерезиса.

График зависимости намагниченности от величины напряженности внешнего магнитного поля позволяет наглядно представить интересное и сложное явление магнетизма, называемое гистерезисом.

Намагниченность материала, как и напряженность магнитного поля, - векторные функции поля. Одинаково важно знать величину (модуль) вектора и его направление. Предположим, что магнитный вектор сохраняет пространственную ориентацию, но меняет направление на , что условно принимаются за положительные и отрицательные значения (Н). То же самое можно сказать и о положительных, и об отрицательных значениях вектора магнитной индукции, а следовательно намагниченности (I).

При возрастании напряженности поля от нулевого значения до некоторой величины намагниченность тела возрастает от нуля до по кривой ОМ, называемой начальной кривой намагничивания. На ней нет линейных участков, что говорит о непропорциональном изменении магнитной индукции. Причина - зависимость величины магнитной проницаемости ферромагнитного материала от напряженности внешнего магнитного поля.

При значениях напряженности , близких к , рост намагниченности замедляется, а потом вовсе прекращаются. Наступает момент так называемого магнитного насыщения (на графике ему соответствует точка М с координатами , ). При уменьшении напряженности магнитного поля Н намагниченность также падает, но этот процесс идет медленнее, уже не по начальной кривой намагничивания, а по новой - MN.

При нулевом значении поля (Н=0) намагниченность сохранит некое остаточное значение . Именно это остаточное намагничивание и лежит в основе магнитной записи.

Коэффициент прямоугольности - отношение полосы пропускания ( в герцах) в уровне где она шире к уровню где она уже. Для оценки формы гистерезисной петли пользуются коэффициентом прямоугольности петли гистерезиса:

К_п = В_r /В_m (4.6)

Чем больше К_п, тем прямоугольнее петля. Для магнитных материалов, применяемых в автоматике и ЗУ ЭВМ, К_п = 0.7-0.9.