21. Магнитные свойства вещества.

Вектор намагниченности

м агнитный момент магнетика, равный векторной сумме магнитных моментов отдельных молекул.

м агнитный момент единицы объема магнетика

К лассификация магнетиков

1. Е сли магнитные моменты атомов или молекул в отсутствии магнитного поля равны 0,то это вещество – диамагнетик:

2 . Если магнитные моменты атомов или молекул в отсутствии магнитного поля не равны 0, то это вещество – парамагнетик

Закон Кюри:

3 . Если магнитные моменты атомов или молекул в отсутствии магнитного поля не равны 0, а определяющим является квантовомеханическое взаимодействие спинов, то в некотором температурном диапазоне это вещество – ферромагнетик

4 . Если определяющим является квантовомеханическое взаимодействие спинов, направленных антипараллельно , то в некотором температурном диапазоне это вещество – антиферромагнетик:

Для каждого ферромагнетика имеется определенная температура, называемая точкой Кюри, при которой он теряет свои магнитные свойства. При нагревании выше точки Кюри ферромагнетик превращается в обычный парамагнетик.

З ависимость намагниченности J от напряженности магнитного поля H ферромагнетике определяется предысторией намагничивания. Это явление называется магнитным гистерезисом.

13.*Магнитное поле.

Основные особенности. Магнитный момент. Механический момент. Силовая характеристика магнитного поля. Принцип суперпозиции. Силовые линии магнитного поля.

За направление магнитного поля в данной точке принимается направление, совпадающее с направлением силы, действующей на северный полюс (N) магнитной стрелки, помещенный в данную точку поля.

1 .Закон Ампера

н а отрезок проводника длиной dl с током l помещенный в магнитное поле, действует сила

М одуль магнитной индукции численно равен модулю силы, действующей на расположенный перпендикулярно полю проводник единичной длины, и силой тока в 1 А

Контур с током в магнитном поле на рамку с током l помещенную в магнитное поле, действует момент сил

Принцип суперпозиции

14*Закон Ампера.

Сила воздействия магнитного поля на элемент проводника с током. Магнитное взаи-модействие токов. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.

cила Ампера, действующая со стороны внешнего магнитного поля на элемент тока с плотностью j , текущего в объеме dV

Взаимодействие параллельных токов

3-ий закон Ньютона выполняется

Сила Ампера на единицу длины проводника

В заимодействие элементов тока не удовлетворяет третьему закону Ньютона .

В заимодействие контуров удовлетворяет третьему закону Ньютона .