- •2. Классическая статистика
- •2.1 Общее представление и элементы теории
- •Нт1(з). Если f(X) – плотность вероятности или функция распределения
- •3. Квантовая статистика. (72 задания).
- •4. Применение равновесных квантовых статистических распределений в физике твердого тела и газовых сред. (72 задания)
- •4.1. Общие представления и элементы теории.
- •4.2. Задачи
- •1 Эв неправ
- •3N колебательных мод с одинаковой фазовой скоростью
- •3N колебательных мод с фазовой скоростью неправ
- •3N колебательных мод с одинаковой фазовой скоростью
НЕПРАВ
1 Эв неправ
28)Если число молекул идеального газа выросло в четыре раза (N2=4N1), а и , то относительное число молекул, имеющих скорости от до :
уменьшилось в 4 раза неправ
увеличилось в 2 раза
осталось прежним
увеличилось в 4 разаНЕПРАВ
29)Правильным соотношением для функции распределения молекул идеального газа по проекции импульса является:
неправ
30)Для функций распределения Максвелла по проекциям импульсов
0-НЕПРАВ
31)Запишите формулу для фазового объема, соответствующего интервалу и объему V, используя шаблон
32)Запишите формулу для распределения Бозе-Эйнштейна по состояниям, используя шаблон
33)Если - функции распределения по проекциям скоростей для молекул идеального газа, то:
НЕПРАВ
НЕПРАВ
34)Отношение теплоёмкости вырожденного электронного газа и теплоёмкости не вырожденного классического газа равно:
НЕПРАВ
НЕПРАВ
35)F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х. Среднее значение равно:
36)В модели Эйнштейна - Дебая постулируется, что N атомов кристалла должны иметь ...
бесконечное число колебательных мод с одинаковой скоростью
бесконечное число колебательных мод с фазовой скоростью
3N колебательных мод с одинаковой фазовой скоростью
3N колебательных мод с фазовой скоростью неправ
37)Если F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х, то выражение
38)Зонный характер энергетического спектра электронов в кристаллах связан с . . .
вырождением состояний по магнитному квантовому числу
вырождением состояний по орбитальному квантовому числуНЕПРАВ
перекрытием волновых функций электронов из соседних атомов
рассеянием электронов на колебаниях атомов
39)Для данного газа в равновесном состоянии отношение средней энергии частиц к наиболее вероятной энергии при заданной температуре равно…
40)Среднее время пролета валентного электрона в поле действия ядра в кристалле Ширина валентной зоны . Постоянная Планка . Ответ округлить до десятых.
41)Энергия Ферми металла эВ, квазиимпульс электронов при этой энергии кг•м/c. Масса свободного электрона кг, эффективная масса электрона . Отношение равно ... Ответ округлить до целых.
42)Основной постулат статической физики утверждает, что микросостояния, принадлежащие одной …. , равновероятны
43)Для невырожденного полупроводника функция распределения электронов по энергиям в зоне проводимости имеет вид…
----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------
44) - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии. Среднее значение молекулы идеального газа равно:
НЕПРАВ
45)При T=const максимальное значение функции распределения по проекции импульса f(px):
не зависит от
46)Изменение энтропии и для процессов, изображенных на P-T диаграмме:
НЕПРАВ
47)Энергия Ферми , средняя энергия фермионов при Т=0 . Отношение ... Округлить до десятых.
48)Плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости имеет вид , где нормированный множитель C равен:
неправ
49)При Т=const максимальное значение плотности вероятности с увеличением массы молекул ……. Вставьте слово.
Уменьшаеться-неправ
50)Для каждого типа частиц выберите их свойства:
|
антисимметричная волновая функция не подчиняются принципу Паули полуцелый спин целый спин подчиняются принципу Паули симметричная волновая функция |
Если – функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости, то для интегралов: , , справедливо следующее соотношение:
неправ
+ 1)Для циклического процесса, изображенного на рис:
+ 2) Основной постулат квантовой статистики - это ...
принцип тождественности частиц
+ 3) Плотность квантовых состояний в энергетическом пространстве – это ...
число состояний в единичном малом интервале энергии
+ 4) F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х. Среднее значение на интервале от х1 до х2 равно:
+ 5) Графики 1,2,3 соответствуют трем функциям распределения Максвелла по модулю импульса для одного и того же газа в сосуде V при разных T. Наименьшей энтропии соответствует график ….. Ответ: 1
+ 6) На рисунке показано распределение Максвелла по модулю скорости для некоторого газа при разных температурах. При этом площади под кривыми (Si) и температуры (Тi) удовлетворяют соотношению:
+ 7) Распределение электронов по состояниям в зоне проводимости невырожденного полупроводника приведено на рис. ...
+ 8) Концентрация электронов в зоне проводимости собственного полупроводника возрастает с повышением Т за счёт перехода электронов
из валентной зоны в зону проводимости
+ 9) На рисунке приведено распределение Бозе-Эйнштейна для двух температур. Соотношение температур T2 … T1. Для кривых выполняется соотношение:
+ 10) Если функция распределения по энергии для молекул идеального газа пронормирована на число частиц , то интеграл равен:
суммарной энергии всех частиц, у которых
+ 11) Функция распределения Ферми-Дирака по энергиям имеет вид...
+ 12) Газ из состояния (1) переходит в состояние (2) в одном случае по прямой 1-2 , а в другом – по линии 1-3-4-2. При этом изменение энтропии:
+ 13) Вероятность Р наступления любого из двух независимых событий А или В равна:
сумме вероятностей Р(А)+Р(В)
+14) На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака по энергиям. Площадь заштрихованной области соответствует ...
числу частиц, энергия которых находится в интервале
+ 15) Распределение электронов по энергиям в зоне проводимости невырожденного полупроводника приведено на рис. ...
+ 16) Функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости , пронормированная на 1, имеет вид:
+ 17) Объем элементарной фазовой ячейки для одной квантовой частицы равен:
h3
+ 18) Функция распределения Ферми-Дирака по энергиям при Т=0 представлена на рисунке...
+ 19) Одному квантовому состоянию для N частиц (без учёта спина) соответствует фазовый объём …
h3N
+ 20) Функции распределения молекул идеального газа по проекции скорости (плотность вероятности) для разных газов, у которых m2>m1, a T1=T2, показаны на рисунке:
+ 21) На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака. Состояния с энергиями в интервале заполнены ...
полностью, в каждом находится один фермион
+ 22) Химический потенциал собственного полупроводника при Т=0 находится
в середине запрещенной зоны
+ 23) Функция распределения . Это означает, что ...
+ 24) - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии. Заштрихованная площадь равна:
относительному числу молекул , имеющих энергию от до
+ 25) На рисунке изображена функция распределения Ферми-Дирака по энергиям при разных температурах. Кривая 1 соответствует Т1 Кривая 2 соответствует Т2
Т1=0; Т2>0
+ 26) Если - плотность вероятности или функция распределения случайной величины х ( х изменяется от - ∞ до + ∞), то справедливо любое выражение, кроме:
+ 27) Из приведенных величин: m –масса газа, S – энтропия, Т –температура, V –объем, Ω -статистический вес, n –концентрация частиц, p –давление - аддитивными являются:
m, S, V
+ 28) Для распределения Ферми-Дирака по энергии выражение имеет смысл …
общая энергия всей системы фермионов
+29) Основной постулат квантовой статистики (принцип тождественности) является следствием того, что ...
описание движения отдельной частицы носит вероятностный характер
+ 30) Одному квантовому состоянию (без учёта спина) соответствует фазовый объём …
+ 31) Система фононов описывается статистикой
Бозе-Эйнштейна
+ 32) На рисунке приведено распределение
Ферми-Дирака по состояниям при
+ 31) Между свободной и валентной зонами находится запрещённая зона шириной Валентная зона при заполнена на половину. Кристалл является . . .
проводником
+ 32) Принцип Паули утверждает, что ...
в одном квантовом состоянии может находиться не более одного фермиона
+ 33) При увеличении температуры основная причина роста электропроводности собственного полупроводника …
увеличение концентрации носителей тока
+ 34) Вероятность Р одновременного наблюдения 2-х независимых событий А и В равна:
произведению вероятностей Р(А)•Р(В)
+ 35) Одному квантовому состоянию для одной частицы в трехмерном пространстве соответствует фазовый объем
+ 36) Функция распределения Ферми-Дирака по модулю импульса при Т=0 представлена на рисунке …
+ 37) Среднее значение можно найти, пользуясь любым выражением, кроме…
+ 38) Каждому типу полупроводника проводника выберите энергетическую диаграмму
|
· 2 · 1 · 3 |
набор квантовых чисел, задающих данное квантовое состояние свободного бозона
+ 40) Изменение энтропии при плавлении льда (m-масса, λ -удельная теплота плавления) равно:
+ 41) Статический вес системы:
зависит от числа частиц системы
+42) Зависимость теплоёмкости твёрдого тела от температуры приведена на графикe …
+ 43) Функции распределения по проекции импульса рх (плотность вероятности) для разных газов, у которых m2>m1, а T1=T2, показаны на рисунке:
+ 44) Распределение Больцмана применимо для ...
систем частиц малой плотности, у которых не проявляются квантовые свойства
+ 45) Распределение Максвелла по модулю скорости для некоторого идеального газа при Т1>Т2 показано на рисунке:
+ 46) Формула представляет собой зависимость химического потенциала от температуры для ...
собственного полупроводника
+ 47) Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям может быть получена, исходя из формулы:
, где вероятность нахождения фермионов в k -том квантовом состоянии
+ 48) При конденсации пара энтропия системы:
уменьшается
+ 49) На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака. Интервал энергий примерно равен…
2KT
+ 50) Вероятность достоверного события равна ….Ответ: 1
+ 51) Реальные процессы в изолированных системах протекают:
в направлении увеличения хаотичности движения частиц в системе
+ 52) Для электронов в зоне проводимости невырожденного полупроводника следует применить распределение … Укажите все возможные варианты.
Максвелла
Ферми-Дирака
+53) Если F(x) – функция распределения случайной величины х, а f(x2) – некоторая функция этой величины, то
+ 54) Распределение Бозе-Эйнштейна по энергиям – это …
среднее число бозонов в единичном малом интервале энергии
+ 55) Если свойства системы частиц сильно зависят от квантовых свойств частиц, система является ...
определить нельзя
классической
вырожденной
невырожденной
+ 56) На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака. Каждое состояние с энергией в интервале заполнено
Частично
+ 57) Неправильным утверждением является. Вероятность случайного события Р:
Р изменяется от 0 до ∞
+ 58) Второе начало термодинамики утверждает, что в замкнутой системе:
ΔS≥0
+ 59) Теплоёмкость электронного газа в металлах …
т.к. средняя энергия теплового движения электронов в металле
+ 60) Энергетический спектр электронов в кристаллах . . .
Или этот * состоит из разрешённых и запрещённых зон одинаковой ширины
* сплошной
* состоит из дискретных уровней, разделённых большими промежутками
Или этот * состоит из разрешённых и запрещённых зон одинаковой ширины
+ 61) Молекулы идеального газа :
могут иметь как целый, так и полу целый спин
+ 62) Условием нормировки функции распределения Максвелла по модулю скорости для молекул идеального газа является выражение:
+ 63) Изменение энтропии при изотермическом квазиравновесном процессе 1-2:
ΔS12 = 0
+ 64) Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям находится по формуле , где k – это ...
Набор квантовых чисел, задающих квантовое состояние частицы в атоме
+ 65) Функция распределения частиц по энергиям в квантовой статистике определяется по формуле …
+66) В равновесной системе
0
+ 67) Для кристалла, состоящего из N атомов равен
3N
+ 68) Функция распределения молекул идеального газа по модулю скорости (плотность вероятности) имеет размерность:
69)
+ 70) При равновесном тепловом излучении тело излучает и поглощает одно и то же количество энергии ...
за одно и то же время с одной и той же площади в одном и том же интервале частот dν
+71) Носителями тока в собственном полупроводнике являются …
электроны в зоне проводимости и дырки в валентной зоне
+ 72) Термодинамическая система находится в равновесном состоянии, если:
+ 73) Концентрация электронов собственного полупроводника зависит от температуры следующим образом …
+ 74) Энергия Ферми – это …
максимальная энергия фермионов при Т=0
+75) F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х. Среднее значение равно:
76)
+ 77) Формула для концентрации электронов в зоне проводимости полупроводника n-типа имеет вид ...
+ 78) При высоких температурах теплопроводность твердого тела зависит от температуры по закону ...
, т.к. энергия колебаний ∼T, а количество возбуждённых мод не меняется нет
+ 79) Наиболее вероятное значение проекции скорости для молекул идеального газа равно:
0
80)
+ 81) Распределение Больцмана по состояниям имеет вид ...
+ 82) - это
средняя квадратичная скорость, где m – масса одной молекулы
+ 83) Для получения полупроводника n-типа подбирают пятивалентную примесь, донорный уровень которой находится ...
в запрещённой зоне вблизи дна зоны проводимости
+ 84) Для получения полупроводника p-типа подбирают трехвалентную примесь, акцепторный уровень которой находится …
в запрещённой зоне вблизи потока валентной зоны
+ 85) Энергия квантового гармонического осциллятора равна
+ 86) Точка в фазовом пространстве для системы из N частиц характеризует:
положение в пространстве отдельной частицы
микросостояние системы
макросостояние системы
микросостояние отдельной частицы
87)
88)
89)
+ 90) Средние скорости молекул идеальных газов, у которых , а массы молекул
+ 91) Длина волны де Бойля , среднее расстояние между частицами l. Для невырожденной системы выполняется условие ...
+ 92) В замкнутой системе энтропия может меняться со временем, как показано на участках:
1-2-3
+ 93) Отношение электронной и решеточной теплоёмкостей для твёрдого тела при высоких температурах составляет …
94)
+ 95) функция распределения Ферми-Дирака по модулю квазиимпульса равна …
96)
97)
98)
99)
+ 100) - плотности вероятности или функции распределения молекул по проекциям скорости, для которых справедливо любое соотношение, кроме…
+ 101) Необходимым и достаточным условием равновесного состояния системы является:
стационарность макро- и микропараметров
замкнутость системы и стационарность микропараметров
замкнутость системы и стационарность макропараметров
стационарность макропараметров
+ 102) В одновалентных металлах валентная зона заполнена …
на две трети
наполовину
на одну треть
полностью
+ 103) Если - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии, то среднее значение на интервале энергий от до равно:
+ 104) Число возможных состояний системы из N =100 квантовых частиц (электронов) в конечном элементе объема равно:
1.В интервале число квантовых состояний , число частиц . Для невырожденной системы выполняется условие
2. Плотность квантовых состояний в энергетическом пространстве – это ...
число состояний в единичном малом интервале энергии
3. Перейти от классической функции распределения по модулю скорости к функции распределения по энергии f(e)
можно, заменив на в выражении
можно, заменив на и на в выражении
можно, заменив на и на в выражении
нельзя ни одним из этих преобразований
4. Функция распределения Бозе-Эйнштейна по состояниям имеет вид ...
5. Запишите формулу для среднего количества фермионов в одном квантовом состоянии при заданной энергии ε, используя шаблон
6. - это
средняя квадратичная скорость, где m – масса одной молекулы
7. Графики 1,2,3 соответствуют трем функциям распределения Максвелла по модулю импульса для одного и того же газа в сосуде V при разных T. Наименьшей энтропии соответствует график …..
8. если:
V=const, T=const
нет правильного ответа
P=const, T=const
p=const, S=cons
9. Каждому типу полупроводника проводника выберите энергетическую диаграмму
|
|
10. При Т=0 химический потенциал собственного полупроводника μ= –0,5 эВ. Ширина запрещенной зоны рана … эВ.
11. В собственном полупроводнике проводимость обусловлена переходом электронов …
из валентной зоны в зону проводимости
12. - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии. Среднее значение молекулы идеального газа равно:
13. Для равновесия двух подсистем замкнутой системы достаточно, чтобы у них были равны только:
14. В равновесном состоянии с ростом числа частиц N, относительная флуктуация δ ∼ Nm, где m=…
15. Для функций распределения Максвелла по проекциям импульсов 1/4
16. Формула для концентрации электронов в зоне проводимости полупроводника n-типа имеет вид ...
17. На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака. Интервал энергий примерно равен…
2KT
18. Химический потенциал собственного полупроводника при Т=0 находится
в середине запрещенной зоны
19. При равновесном тепловом излучении тело излучает и поглощает одно и то же количество энергии ...
за одно и то же время с одной и той же площади в одном и том же интервале частот dν
20. Значения интегралов для разных газов при одинаковых температурах:
нельзя сравнить, так как значения интеграла зависят от выбранного интервала скоростей
21. Функция распределения . Это означает, что ...
22. Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям может быть получена, исходя из формулы:
, где вероятность нахождения фермионов в k -том квантовом состоянии
23. Изменение энтропии и для процессов, изображенных на P-T диаграмме:
24. -плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по модулю скорости, для которой справедливо любое соотношение, кроме:
25. Распределение Больцмана по состояниям применимо при условии …
26. Если - функции распределения по проекциям скоростей для молекул идеального газа, то:
27. Распределение электронов по состояниям в зоне проводимости невырожденного полупроводника приведено на рис. ...
28. Для функции распределения Максвелла по проекции импульса
29. Если F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х, то выражение f(x)
30. Если число молекул идеального газа выросло в четыре раза (N2=4N1), а и , то относительное число молекул, имеющих скорости от до :
осталось прежним
31. Распределение Бозе-Эйнштейна по состояниям – это ...
среднее количество бозонов в одном квантовом состоянии
32. При увеличении температуры идеального газа Т2=4Т1 отношение максимальных значений функций распределения по проекции скорости
33. Энергия Ферми металла эВ. Эффективная масса электронов . Максимальная скорость электронов при Т=0 равна … км/с. Ответ округлить до сотен.
34. Формуле планка имеет смысл ...
Энергии фотонов, находящихся в единичном малом интервале частот
35. В одновалентных металлах валентная зона заполнена …
наполовину
36. Распределение Больцмана по состояниям имеет вид ...
37. Температура вырождения системы . Для невырожденной системы выполняется условие ...
38. Формула представляет собой зависимость химического потенциала от температуры для ...
примесного полупроводника n–типа
40. Зависимость теплоёмкости твёрдого тела от температуры приведена на графикe …
41. Среднее количество электронов в металле при T>0 в одном состоянии с энергией равно ... Ответ записать в виде десятичной дроби (округлить до десятых).
42. - соответственно: статистический вес, энтропия, вероятность – связаны следующим соотношением:
43. Запишите формулу для количества квантовых состояний, соответствующих интервалу модуля скорости и объему V, используя шаблон
44. Необходимым и достаточным условием равновесного состояния системы является:
замкнутость системы и стационарность макропараметров
45. Число возможных состояний системы из N =100 квантовых частиц (электронов) в конечном элементе объема равно:
46. Химический потенциал фононов
47. Для молекул идеального газа значения интегралов и , где - наиболее вероятная энергия:
I1<I2
48. Между свободной и валентной зонами находится запрещённая зона шириной Валентная зона при заполнена на половину. Кристалл является . . .
проводником
49.На рисунке изображена функция распределения Ферми-Дирака по энергиям при разных температурах. Кривая 1 соответствует Т1 Кривая 2 соответствует Т2
Т1=0; Т2>0
50. Функция распределения Бозе-Эйнштейна по энергиям имеет вид ...
51. Найдите все возможные соответствия между левым и правым столбиками, если F(x) – плотность вероятности случайной величины х. Ответ дайте в виде: k-l, m-n, …
|
dP(x)/dx dP(x)dx < F(x) > dP(x) < x > 1 |
52. Изменение энтропии при плавлении льда (m-масса, λ -удельная теплота плавления) равно:
53. Функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости , пронормированная на 1, имеет вид:
54. Концентрация электронов в зоне проводимости собственного полупроводника возрастает с повышением Т за счёт перехода электронов
из валентной зоны в зону проводимости
55. Точка в фазовом пространстве для системы из N частиц характеризует:
микросостояние системы
56. Одному квантовому состоянию (без учёта спина) соответствует фазовый объём …
57. Энергия Ферми – это …
максимальная энергия фермионов при Т=0
58. Распределение электронов по энергиям в зоне проводимости невырожденного полупроводника приведено на рис. ...
59. Если свойства системы частиц сильно зависят от квантовых свойств частиц, система является ...
вырожденной
60. Найдите неправильное утверждение. Фазовое пространство для N независимых частиц можно:
представить как 3N-мерный интеграл, где qi={xi yi zi}, pi={pxi pyi pzi}
61. Перейти от классической функции распределения по модулю импульса к функции распределения по модулю скорости f(u):
можно, заменив p на m и dp на mdu в выражении f(p)dp
62. Функция распределения Ферми-Дирака по модулю квазиимпульса равна …
63. Функция распределения Бозе-Эйнштейна находится путём усреднения по формуле , где K – это …
набор квантовых чисел, задающих данное квантовое состояние свободного бозона
64. Из приведенных величин: m –масса газа, S – энтропия, Т –температура, V –объем, Ω -статистический вес, n –концентрация частиц, p –давление - аддитивными являются:
m, S, V
65. - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии. Заштрихованная площадь равна:
относительному числу молекул , имеющих энергию от до
Если - плотность вероятности или функция распределения случайной величины х ( х изменяется от - ∞ до + ∞), то справедливо любое выражение, кроме:
66. Для - плотности вероятности или функции распределения Максвелла по модулю скорости, справедливо выражение:
67. Функция распределения молекул идеального газа по модулю скорости (плотность вероятности) имеет размерность:
68. Объем элементарной фазовой ячейки для одной квантовой частицы равен:
h3
69. Концентрация электронов собственного полупроводника зависит от температуры следующим образом …
70. Плотность квантовых состояний в энергетическом пространстве – это ...
число состояний в единичном малом интервале энергии
71. Для распределения Ферми-Дирака по энергии выражение имеет смысл …
общая энергия всей системы фермионов
72. На рисунке представлены распределения Ферми-Дирака по состояниям для двух систем частиц; , . Отношение масс частиц = ...
73. Для невырожденной системы среднее количество частиц в одном квантовом состоянии равно
74.Газ из состояния (1) переходит в состояние (2) в одном случае по прямой 1-2 , а в другом – по линии 1-3-4-2. При этом изменение энтропии:
75. На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака по энергиям. Площадь заштрихованной области соответствует ...
числу частиц, энергия которых находится в интервале
76. если:
S=const
p=const
T=const
77. Для кристалла, состоящего из N атомов равен
3N
78. В функции распределения Максвелла по проекции скорости
масса одной молекулы определенного газа
79. Плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости имеет вид , где нормированный множитель C равен:
80. Правильным соотношением для функции распределения молекул идеального газа по проекции импульса является:
81. На рисунке приведено распределение Ферми-Дирака. Каждое состояние с энергией в интервале заполнено
Частично
Полностью
Наполовину
82.Энергетический спектр электронов в кристаллах . . .
состоит из разрешённых и запрещённых зон одинаковой ширины
состоит из разрешённых и запрещённых зон одинаковой ширины
Полностью
83. В равновесной системе
0
84. При высоких температурах теплопроводность твердого тела зависит от температуры по закону ...
, т.к. энергия колебаний ∼T, а количество возбуждённых мод не меняется
85. Для получения полупроводника p-типа подбирают трехвалентную примесь, акцепторный уровень которой находится …
в запрещённой зоне вблизи потока валентной зоны
86. Функция распределения Ферми-Дирака по энергиям имеет вид...
87. На рисунке изображена функция распределения Ферми-Дирака по модулю импульса при разных температурах. Кривая 1 соответствует Т1 Кривая 2 соответствует Т2
Т1=0; Т2>0
88.На рисунке показано распределение Максвелла по модулю скорости для некоторого газа при разных температурах. При этом площади под кривыми (Si) и температуры (Тi) удовлетворяют соотношению:
89. Основной постулат квантовой статистики - это ...
принцип тождественности частиц
90. Выражение имеет смысл ...
энергии фотонного газа в единице объёма
91. Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям – это …
среднее число фермионов в одном квантовом состоянии
92. Распределение фононов по состояниям имеет вид:
93. Для больших частот спектральная плотность энергии фотонного газа зависит от частоты по закону ...
94. Одному квантовому состоянию для N частиц (без учёта спина) соответствует фазовый объём …
h3N
95. Функция распределения частиц по энергиям в квантовой статистике определяется по формуле …
96. Концентрация дырок в валентной зоне полупроводника p-типа в области низких температур увеличивается за счёт перехода электронов …
из валентой зоны в зону проводимости
97. Второе начало термодинамики утверждает, что в замкнутой системе:
ΔS≥0
98. Функция распределения Ферми-Дирака по модулю импульса при Т=0 представлена на рисунке …
99. Термодинамическая система находится в равновесном состоянии, если:
100. Электроны, находящиеся в верхних разрешённых электрических зонах движутся . . .
хаотически по всему кристаллу в периодичном поле всех ядер
101. Реальные процессы в изолированных системах протекают:
в направлении увеличения хаотичности движения частиц в системе
102. Отношение электронной и решеточной теплоёмкостей для твёрдого тела при высоких температурах составляет …
103. - плотность вероятности или функция распределения по проекции скорости для молекул идеального газа принимает значения:
104. Энтропия неизолированной системы при необратимом теплообмене:
только увеличивается
может как и увеличиваться, так и уменьшаться в зависимости от условий
только уменьшается
не изменяется
105. Среднее значение для одноатомного идеального газа можно рассчитать, пользуясь любым выражением, кроме …
106. Изменение энтропии при переходе из состояния (1) в состояние (2):
нельзя определить, так как неизвестно соотношение температур
107. Если х - случайная физическая величина, принимающая ряд дискретных значений х1, х2, …хп, а Рi – вероятность появления xi, то среднее значение равно:
108. Длина волны де Бойля , среднее расстояние между частицами l. Для невырожденной системы выполняется условие ...
109.Распределение Максвелла-Больцмана для идеального газа имеет вид:
потенциальная энергия частиц во внешнем поле плюс суммарная кинетическая энергия молекул
110. Одному квантовому состоянию для одной частицы в трехмерном пространстве соответствует фазовый объем
111. Каноническое распределение Гиббса имеет вид , где постоянная С равна :
112. Если F(x) – плотность вероятности или функция распределения случайной величины х, то выражение
113. -плотности вероятности или функции распределения молекул по проекциям скорости, для которых справедливо любое соотношение, кроме…
114. Условием нормировки функции распределения Максвелла по модулю скорости для молекул идеального газа является выражение:
115. Концентрация электронов в зоне проводимости примесного проводника n-типа в области низких температур увеличивается за счёт перехода электронов …
с донорного уровня в зону проводимости
с донорного уровня в зону проводимости
116. -плотность вероятности или функция распределения случайной величины х, Нормированный множитель С равен:
117. Носителями тока в собственном полупроводнике являются …
электроны на донорных уровнях и дырки в валентной зоне
только дырки в валентной зоне
электроны в зоне проводимости и дырки в валентной зоне
118. При T=const максимальное значение функции распределения по проекции импульса f(px):
119. Основной постулат квантовой статистики (принцип тождественности) является следствием того, что ...
описание движения отдельной частицы носит вероятностный характер
120. Случайная величина х принимает значения от 0 +∞. Функция распределения случайной величины х или плотность вероятности имеет вид , где нормировочный множитель С равен:
b
121. Зонный характер энергетического спектра электронов в кристаллах связан с . . .
перекрытием волновых функций электронов из соседних атомов
122.На рисунке приведено распределение Бозе-Эйнштейна для двух температур. Соотношение температур T2 … T1. Для кривых выполняется соотношение:
123.Ширина разрешенной энергетической зоны в одновалентном кристалле имеется N=1022 атомов. Расстояние между соседними подуровнями в зоне равно
124. Для классической функции распределения по модулю скорости при условии Т=const, а u2>u1 отношение
всегда >1
>1, если υ1<υнв<υ2
<1, если υ1 и υ2 меньшеυнв
>1, если υ1 и υ2 меньшеυнВ
<1, если υ1 и υ2 большеυнв
125. У изолированной системы, находящейся в равновесном состоянии:
E = Emin
Ω=Ωmin
126. f(x2) – некоторая функция случайной величины x. Интеграл равен:
127. Если - плотность вероятности или функция распределения молекул идеального газа по энергии, то среднее значение на интервале энергий от до равно:
128. Функция распределения по энергии в квантовой статистике – это
плотность вероятности нахождения частицы в интервале
вероятность нахождения частицы с энергией
среднее число частиц с энергией
среднее число частиц в единичном малом интервале энергии
129. При стремлении изолированной системы к равновесному состоянию:
130. Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям имеет вид …
131. Для N квантовых частиц объем минимальной фазовой ячейки, приходящейся на одно квантовое микросостояние системы, ΔГmin равен:
h3N
132. Для циклического процесса, изображенного на рис:
133. Длина волны де Бойля , среднее расстояние между частицами l. Для невырожденной системы выполняется условие ...
134. Для электронов в зоне проводимости невырожденного полупроводника следует применить распределение … Укажите все возможные варианты.
Максвелла
Ферми-Дирака
135. Функция распределения Ферми-Дирака по состояниям находится по формуле , где k – это ...
Набор квантовых чисел, задающих квантовое состояние частицы в атоме
136. В замкнутой системе энтропия может меняться со временем, как показано на участках:
2-3-4
4-5
1-2-3-4
1-2-3
137. Для электронного газа в металле имеет смысл
количества электронов в зоне проводимости
138. Теплоёмкость электронного газа в металлах …
т.к. средняя энергия теплового движения электронов в металле
139. Функция распределения Бозе-Эйнштейна по состояниям может быть получена путём усреднения по формуле ...
, где - то же, что и в пункте А
140. На рисунке приведены графики изохоры, изобары, изотермы, адиабаты. Правильные названия графиков:
1-адиабата, 2-изохора, 3-изобара, 4-изотерма
141. Если – функция распределения молекул идеального газа по проекции скорости, то для интегралов: , , справедливо следующее соотношение:
142. Для малых частот спектральная плотность энергии фотонного газа зависит от частоты по закону . . .
143. Энергия квантового гармонического осциллятора равна
144. Средние скорости молекул идеальных газов, у которых , а массы молекул
145. Система фононов описывается статистикой
Бозе-Эйнштейна
146. Выражение
равно вероятности встретить подсистему, состоящую из N частиц, в состоянии с энергией εi
147. Функция распределения Ферми-Дирака по энергиям при Т=0 представлена на рисунке...
148. Число доступных состояний в элементе фазового пространства для классической частицы:
→ ∞
149. Концентрация дырок в валентной зоне собственного полупроводника зависит от температуры следующим образом:
150. При низких температурах теплоёмкость твёрдого тела зависит от температуры по закону
, т.к. новые моды упругих колебаний оказываются возбуждёнными
151. Число доступных микросостояний в некотором фазовом объеме ΔГ:
одинаково для классической и квантовой частицы
конечно для классической частицы, т.к. она имеет определенные размеры
бесконечно для квантовой частицы, т.к. ее размерами можно пренебречь
бесконечно для классической частицы, т.к. в каждый момент времени объем, который в фазовом пространстве определяет ее состояние, стремится к нулю
152. В модели Эйнштейна - Дебая постулируется, что N атомов кристалла должны иметь ...